斜流通风机的准三元设计法

一、子午面流线的确定 由沿准正交线q(见图1)的平衡条件式 dC_m~2/dq+A(q)=B(q) (1)来计算子午面流线。 A(q)=2(1/(r_mcosε)+(sinφsinε)/r+(dφ)/(dq)tgε) (2)式中: B(q)=2[d/(dq)(P_0/ρ-(C_θ)/r (d(rC_θ)/dq] (3) P_0/ρ=(P_(01)/ρ)+(uC_θ-u_1C_(θ1))-ξ_PW_1~2/2 (4) 全压损失系数ξ_p和当量扩散系数D_(cq)分别表示     

化学计量的氧化钠团簇阳离子结构的离子迁移质谱法研究（英文）

本文通过离子迁移质谱法研究了氧化钠团簇阳离子(Na_nO_m~+,n≤11)的稳定结构.质谱结果表明化学计量组成Na(Na_2O)_((n-1)/2)~+(n=3、5、7、9和11)系列是稳定的,并且NaO(Na_2O)_((n-1)/2)~+(n=5、7、9和11)系列作为二级稳定系列.为了获得这些团簇离子的结构,通过离子迁移率测量实验测定离子和氦缓冲气体之间的碰撞截面.同时计算了这些组合物优化结构的理论碰撞截面.结果表明,Na(Na_2O)_((n-1)/2)~+和NaO(Na_2O)_((n-1)/2)~+的结构除了n=9之外,其它具有相似结构框架.Na(Na_2O)_((n-1)/2)~+所有的化合键位于钠和氧之间.另一方面,NaO(Na_2O)_((n-1)/2)~+中除了Na-O键之外,还存在一个O-O氧键,表明NaO(Na_2O)_((n-1)/2)~+具有过氧化物离子(O_2~(2-))作为Na(Na_2O)_((n-1)/2)~+的氧化物离子(O~(2-))的替代物.Na(Na_2O)_((n-1)/2)~+和NaO(Na_2O)_((n-1)/2)~+两种稳定系列都是闭壳组合物.这些闭壳特征对氧化钠簇阳离子的稳定性具有强烈影响.     

与铷（5^2S1／2）原子碰撞产生的铷7^2D态精细结构转移截面

本文报道使用蒸汽泡和两光子两步激发方法,测量原子激发态敏化荧光I_(3/2)~1和直接荧光I_(3/2)~2其与温度的关系,得到与基态(5~2S_(1/2)铷原子碰撞产生的铷7~2D_(5/2)→7~2D_(3/2)和7~2D_(3/2)→7~2D_(5/2)精细结构转移截面分别为:σ_(fs)=4.7×10~(-13)cm~2、σ_(fs)~’=7.0×10~(-13)cm~2;碰撞转移出7~2D双态的转移截面σ_(tr)(5/2)=0.62×10~(-13)cm~2.由计算的7~2D态几何截面σ_(geom)能够相对很好地描述σ_(fs)和σ_(fs)~’的数量级.     

同轴圆柱系统微变问题的静电解

我们从一种较为特殊但又是十分典型的同轴结构的探讨开始,它的截面在极坐标系统中(原点置于轴心)具有 ρ_1=r_l(1+ε_1 cosnφ),ρ_2=r_2(1+ε_2cos(φ-φ_0))。 (1)其中r_1和r_2系变形前外的导体因截面半径;ε_1和ε_2则为表征其变形特点的小参数;φ_0表示相似变形后内外导体叉开的一个角度;而n为某一正整数。象这样的同轴系统,不妨形象化称为“n波”同轴系统。 我们知道,二维拉普拉斯方程的环内问题,在极坐标系统中的一般解可以用圆谐函数来组合:     

铍原子里德堡能级的计算(英文)

依据最弱受约束电子势模型理论,计算了铍原子1s~22sns~1S_0(n=3～50)、1s~22snp~1P_1~0(n=3～50)_和1s~22snd~1D_2(n=3～50)里德堡系列能级和量子亏损.计算结果与已有的实验结果符合得很好.     

无扩散相变中界面动力学的唯象理论及其应用

固态相变中相界面或畴界面的平均运动速度V与有效相变驱动力△G＇(相变驱动力△G与相界面运动阻力△G_R之差)之间的关系可表示为V=φ(△G—△G_R)。当有单向变化的外场(场强为ξ,变化速率为ξ)作用于相变系统并能诱导相界面运动时,就会产生母相/新相间的转变。在相变过程中同时叠加一个交变应力时,则可计算得界面动力学关系V=φ(△G—△G_R)与相变过程内耗Q^-1、相关的模量亏损(△M/M)、相变速率dF/dξ、相变应变ε₀间的关系为 [d lnφ(△G-△G_R)/d(△G-△G_R)]= Q^-1ω/n²M(dF/dξ)ξ = (△M/M)ω/nMε₀(dF/dξ)ξ, 以及 (△M/M)/Q^-1=ε₀/n。此处ω为交变应力的圆频率,M为与振动模式有关的弹性模量,n为应力与界面运动的耦合因子。因此,界面动力学关系式的通解为 V = ∑(±n)/(α≠-1) A_α exp{[(△G-△G_R)/△G_α^*]^{α+ 1}/(α+ 1)} +∑(m)/(β₀) A_β[(△G-△G_R)/△G_β^*]^β 此处n,m为正整数。上式中的各项参数可由实验数据确定。此外,(△M/M)/Q^-1的等式还可用于判别相变过程的模量亏损中有无声子模软化的贡献。 关键词：     

酸性水溶液中硫氰酸钼（V）配合物的研究

研究了酸性水溶液中硫氰酸钼配合物(Ⅴ)的吸收光谱,发现在460nm处有最大吸收,最大平均摩尔吸光系数为1.02×10~4。用平衡移动法确定其生成机理为一种三级分级配合反应,并用法确定了各级配合物的稳定常数分别为β_1=15.63,β_2=174.4和β_3=1502,相应的摩尔吸光系数是△ε_1=8957,△ε_2=9347和△ε_3=10610。     

关于一级近似T_c级数解的收敛问题

本文通过一个实例说明:μ~* =0时,一级近似T_c级数解的收敛半径既不是由z_(ph)=-integral from n=0 to (ω_(ph)) (dωg(ω)·ω＇/ω_(ph)~2-ω~2),也不是由z_(ph)=integral from n=0 to (ω_(ph)) (dωg(ω)ω~2/ω_(ph)~2 ω~2)决定的。     

Amplitude-N-power squeezing of pure superposition states

The N-order squeezing of the pure superposition states |a,β>_(mn)=a|m> β|n> is studied. We find that there is only N=n—m order squeezing for odd (n—m) except for (n—m)=1(m≥1) , but there are N=n—m order and N=(n—m)/2 order squeezings for even (n—m).     

氨分子在0_0~0和2_0~1带的选择光离解

本文利用脉冲紫外激光(UV)选择激发氨分子到A~1A″_2电子激发态的两个最低振动能级υ′_2=0和υ′_2=1(ν_2振动),然后检测新生态H原子的飞行谱(TOF),研究了氨分子的光碎片动力学。光谱证实了最近所测的离解能D_0~0(H-NH_2)=4.645eV;绝大多数生成的NH_2(X~2B_1)基处于非振动激发,但是具有围绕a惯性轴的高度转动激发。通过NH_3(A)的υ′_2=1光离解产生的NH_2(X)基具有较高的内部激发,并且显示了在N=K_a转动能级上的反转布居。     

直流偏置电场下BaTiO3基陶瓷介电常数非线性机理的研究

采用传统固相法制备了Ba0.6Sr0.4TiO3(BST)和BaZrxTi1-xO3(x=0.25,0.3,0.35,0.4)(BZT)陶瓷,并对其在直流偏置电场下的介电常数非线性行为进行了系统、详细的研究.结果表明,基于Devonshire的宏观相变理论(phenomenological theory)提出的公式εr(app)=1/[1+αε3τ(0)E2]1/3和ε(E)=ε1-ε2 E2+ε3E4,均可定量地解释BST体系顺电相的介电常数非线性行为,其中εr(app)表示材料在电场下的介电常数,ε(0)表示不加电场即静态下材料的介电常数,α是非谐性因子,E表示电场强度,ε(E)表示材料在电场下的介电常数,ε1,ε2,ε3分别表示线性、非线性和高阶介电常数.而对于处于铁电相和居里温度附近的BST体系,则需要考虑铁电畴对介电常数非线性的贡献,这种贡献随着外加直流偏置电场强度的增大逐步减小.对于弛豫铁电体BZT体系,即使处于顺电相,也必须考虑由极性微区的冻结与合并引起的介电常数的下降,极性微区对介电常数非线性的贡献随着电场强度和温度的上升而有所下降.     

关于“重离子转移反应半经典近似研究”一文中几个可能的问题

本文证明G(S,θ,π,0)=(—1)~(λ_1-λ_2)G(S,θ,0,0),从而得到跃迁振幅公式((33),H-B)在非向前角散射时依然成立。对文献[1]中等式ε_1—△ε_1—(h~2k_1~2)/(2m_x)=ε_2—△ε_2—(h~2k_2~2)/(2m_x)存在疑问,认为转移振幅公式((48),H-B)可能只适合于后表象。不同的表象选择可能对结果产生影响。考虑了转移振幅的两个对称性质,可以节省数值计算时间。     

McMillan T_c公式的解析推导(Ⅱ) μ~*≠0情形

本文把文献[1]的理论以及所得到的T_c公式推广到μ≠0情形,得到 T_c=2r/πω_(log)·(ω_(log)/ω_c)~μ/(λ-μ)·exp{-(1 λ)/(λ-μ)}.nγ=C=0.5772是Euler常数。     

钡原子高激发态双光子光谱

利用自制YAG三倍频泵浦的染料激光器激发钡原子。采用热二极管检测双光子共振离化信号。得到钡原子偶宇称三个里德堡系列:6sns~1S_0(n=11～46)、6snd~1D_2(n=9～60)、6snd~3D_2(n=10～28);五个双电子激发组态:5d8s~3D_2、5d8s~1D_2、5d7d~3F_2、5d7d~1D_2和5d7d~3P_0。用Lu-Fano图进行了讨论。     

Calculations of Rydberg energy levels for Ni XⅧusing the weakest bound electron potential model theory

Martin expression about the quantum defect of single-valence atoms is extended to many-valence atoms by identifying the weakest bound electron(WBE)under the weakest bound electron potential model (WBEPM)theory.Six Rydberg series energy levels of 2p~6np~2p°_(1/2)(n≥3),2p~6np~2p°(3/2)(n≥3),2p~6nd~2D_(3/2) (n≥3),2p~6nd~2D_(5/2)(n≥3),2p~6nf~2F°_(5/2)(n≥4),and 2p~6nf~2F°_(7/2)(n≥4)for NiⅩⅧare calculated by this method.The calculated results are in good agreement with the experimental results.     

有重位点阵关系两相的复合点阵(Ⅱ) 两相空间点阵及其点阵平面的重合系数

本文用数论分析方法,给出有重位点阵关系两相空间点阵及其点阵平面重合系数求法的普遍而简便的公式。空间点阵的重合系数α_2~(3)=1/C~(1),点阵平面的重合系数α_2~(h)= (H~(2)C~(1)/C~(1),C~(1)为重位点阵基矢对应矩阵,H~(2)=[h_1~(2)h_2~(2)h_3~(2)].在C~(1)未知的情况下,空间点阵及其点阵平面的重合系数可以通过两相基矢有理对应矩阵φ及重合系数矩阵C来求,这时α_2~(3)=k_1~(2)k_2~(2)/d~3,α_2~(h)=(CH~(2),dk_1~(2))/d~2.求矩阵C比求矩阵C~(1)要方便得多。     

NaCl晶体结构的εr计算

现有计算电介质介电常数的方法都是基于单位体积内电介质宏观的电极化强度P等于微观电极化总强度n0 ·p的方法 .本文结合自然界的能量守恒关系 ,利用电介质在电场作用下的宏观电储能等于微观偶极子的弹性位移能的方法 ,推导出一个通用公式来计算碱卤晶体 (包括NaCl晶体结构 ,CsCl晶体结构 )的εr,理论值和公式计算值对比十分吻合 .     

紫外-可见光谱法研究Fc(COOH)_2和BSA相互作用（英文）

采用紫外-可见光谱法(UV-Vis)研究Fc(COOH)_2(λ_(max)=255 nm)与BSA(λ_(max)=277. 5)的相互作用。实验结果表明:Fc (COOH)2在10～190μmol·L~(-1)范围内吸光度与浓度呈良好的线性关系(r=0. 998 4),BSA在100～1 900 mg·L~(-1)范围内,吸光度与浓度呈良好的线性关系(r=0. 999 2),BSA与Fc(COOH)_2反应后,最大吸收波长移至275 nm。当固定Fc(COOH)_2或BSA的浓度时,Fc(COOH)_2或BSA的吸光度随着BSA或Fc(COOH)_2浓度的增加而增大,说明Fc(COOH)_2与BSA存在分子间的相互作用,主要是由于Fc(COOH)_2和BSA能形成氢键,分子链增长,吸收的能量增加,导致吸光度增大。同时考察Fc(COOH)_2和BSA的吸光度随时间的变化,70μmol·L~(-1)的Fc(COOH)_2与1 900 mg·L~(-1)的BSA反应0. 1,24和96 h后,在λ_(max)=275 nm处的吸光度由1. 062分别变为1. 045和0. 986;当700 mg·L~(-1)的BSA与190μmol·L~(-1)的Fc(COOH)_2反应0. 1,24和96 h后,在λ_(max)=275 nm处的吸光度由0. 813分别变为0. 794和0. 750。     

阴极射线发光效率

荧光粉的阴极射线发光效率η和产生电子空穴对的能量ε的关系,以及和发射光子能量E_(ph)的关系由η=SE_(p)/ε表示。我们来讨论一下能量ε与荧光粉基质材料性质的关系。 几年前,Kingsley和Ludwig就注意到一种荧光粉基质的最高阴极射线发光效     

Strong decays of P-wave mixing heavy-light 1~+ states

Many P-wave mixing heavy-light 1~+ states have not yet been discovered by experiment, while others have been discovered but without width information, or with large uncertainties on the widths. In this paper, the strong decays of the P-wave mixing heavy-light 1~+ states D0, D~±, D~±s, B0, B~±and Bs are studied by the improved BetheSalpeter(B-S) method with two conditions of mixing angle θ: one is θ = 35.3?; the other is considering a correction to the mixing angle θ =35.3?~+θ_1. Valuable predictions for the strong decay widths are obtained: Γ(D′01)=232 MeV,Γ(D01)=21.5 MeV, Γ(D′_1~±.)=232 MeV, Γ(D_1~±)=215 MeV, Γ(D′_(s1)~±)=0.0101 MeV, Γ(D~±s1)=0.950 MeV, Γ(B′_1~±)=263 MeV, Γ(B~±1) = 16.8 MeV, Γ(B′s1) = 0.01987 MeV and Γ(B_(s1)) = 0.412 MeV. It is found that the decay widths of D~±s1 and Bs1 are very sensitive to the mixing angle. The results will provide theoretical assistance to future experiments.