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测量零功率堆中子衰变常数α(负λ参数)通常用罗西一磁或随机脉冲源法等。但这些测量方法费时较长,为适应实验需要进行了瞬态测量方法研究。瞬态法负λ测量的特点:需要一个高强度、窄脉冲外中子源(比如说DPF中子源);测点处有很强的直照中子和散射本底,比被测信号高3个多量级;进行负λ测量时必须对探测器进行屏蔽,为减少屏蔽体体积开展了门控PMT负λ测量技术研究。 相似文献
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在NS-200加速器的脉冲D-T中子源条件下,研究中子源位于装置外时、装置内不同空间位置的能量随时间的变化关系。脉冲运行频率是6MHz,周期为166.6ns。源中子脉冲的宽度为5~6ns。新设计的靶室既有伴随α粒子监测,又能引出与中子脉冲周期相同的零信号。零信号是用感应的方法产生的,FAST MPA-3多参数数据获取系统用于测量时间一能量二维谱。(n,γ)分辨是采用脉冲形状甄别法实现的。Na-22单能γ射线源作为探测器的能量刻度用源。 相似文献
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韩惠林 《工程物理研究院科技年报》2004,(1):48-49
ST401塑料闪烁体响应时间快,在脉冲中子源方法测量瞬发中子衰减常数中常用作中子探测器,同时它对于r射线也灵敏。利用加速器DT中子源、裂变谱中子源和^60Co同位素源,分别测量了三种尺寸的ST401塑料闪烁体的裂变谱中子和r射线的灵敏度。 相似文献
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研制了可用于脉冲辐射场中子探测的4He闪烁裂变中子探测器,并对其时间响应进行了理论和实验研究。采用经验公式和蒙特卡罗方法模拟计算了不同厚度裂变靶产生的裂变碎片和不同能量中子产生的反冲4He核在4He气中的飞行时间,并依据卷积原理推导出探测器的时间响应计算公式。计算结果表明,探测器的波形上升时间约为19.5 ns,半高宽约31.0 ns。用ING-103型稠密等离子体聚焦装置(DPF)脉冲中子发生器对探测器的时间响应进行了实验测量,实验结果与理论值基本一致。 相似文献
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符合计数的测量量为总中子计数和符合计数,而未知量有(α,n)中子与自发裂变中子之比α、泄漏增殖系数M1以及钚-240的质量。符合计数与源中子泄漏复度分布的二阶矩成正比。对MCNP程序进行修改,加入自发裂变源与(α,n)中子源的跟踪功能,直接得到了中子泄漏复度分布的二阶矩。 相似文献
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准确测量脉冲棒反应性加入速度随时间变化曲线是开展裂变链统计涨落现象研究的重要输入参数,采取先测量脉冲棒行进速度,再利用刻度的脉冲棒反应性效率曲线对其转换的方法得出反应性加入速度。 相似文献
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采用固体径迹法并结合火花自动计数器读径迹数的方式测量弱中子场中的中子引发铀产生的裂变碎片,以此得到中子引发铀产生的裂变率。要获得绝对裂变率,需标定固体径迹火花自动计数器效率。 相似文献
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临界装置是在低功率下运行的能够维持可控自持链式裂变反应的装置,一般运行的热功率在1kW以下,与动力堆相对应,一般称为零功率装置。在临界装置上进行的各项研究中,一个重要的参数就是裂变反应率(简称裂变率),它是其它参数测量的基准,如在脉冲式的反应堆中,还是脉冲裂变总数的测量基准,是脉冲堆的一个主要指标。 相似文献
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根据脉冲裂变中子测量对探测系统中子灵敏度的要求,改变了传统的中子靶室探测系统的设计模式,采取最优设计方案,设计了反冲法和裂变法结合的复合靶室装置,建立了两种测量靶室组合成为靶室主体长度仅为1.1m而且需要静态真空系统的中子复合靶室装置。测量靶室系统由“靶室主体、靶室支管、辐射体和PIN电流型探测器”组成,反冲法使用的辐射体是聚乙烯薄膜(CH2),裂变法使用的辐射体是^235U辐射体。 相似文献
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针对点堆动力学理论解释脉冲源法测试原理时存在的问题, 基于无源中子输运方程分析次临界系统总中子数、泄漏γ射线计数率随时间的变化关系。理论分析表明: 脉冲中子源作用结束后(无源条件下), 在一定时间范围内, 泄漏γ射线计数率和总中子数近似成正比, 两者随时间变化服从近似指数衰减规律, 反映系统本身的裂变衰减特性, 可以由总中子数和γ射线计数率求解瞬发中子衰减时间常数。基于蒙特卡罗程序构造类Godiva裸铀球次临界系统, 模拟脉冲中子源作用下中子和γ射线输运过程, 计算总中子数、泄漏γ射线计数率及两者比值随时间的变化关系, 结果与理论分析一致; 利用脉冲源法由总中子数、泄漏γ射线计数率计算瞬发中子衰减时间常数α0, 得到与α-k迭代一致的α0。说明总中子数、泄漏γ射线计数率可以准确反映系统本身的裂变衰减特性。此外, 根据理论分析和模拟计算给出脉冲源法可用数据的时间范围, 分析泄漏γ射线计数率和总中子数比值的影响因素。 相似文献
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为了获得脉冲中子探测系统的中子灵敏度能量响应,编制了适合裂变中子测量探测系统灵敏度能响的一系列专用程序,研究了相应的实验标定技术,采用理论计算和实验验证相结合的方法,对几套探测系统中子灵敏度能量响应进行了研究,初步解决了标定需要的“单能、脉冲、高强度、多个不同能量的中子源”问题,使不确定度大大提高,满足了测量的要求。 相似文献
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采用ING-103型DPF脉冲中子源产生的14.1 MeV脉冲中子对EMI两个不同型号的光电倍增管EMI-9815B和EMI-9850B进行了直照实验。针对DPF脉冲中子源产生中子脉冲的同时也会产生X射线脉冲的特点,采取了飞行时间法及吸收衰减法来消除X射线对中子脉冲的干扰。利用中子及X射线速度的差异,将光电倍增管放置在离源较远的测点位置,测得了X射线脉冲和中子脉冲时间上错开的双峰波形。通过在辐射通道内添加5 cm厚的铅吸收体有效地抑制了X射线峰,在离源较近的测量位置测到了干净的脉冲中子波形。根据实测波形,得到的光电倍增管EMI-9815B和EMI-9850B中子直照灵敏度分别为10-13与10-15量级,该结果与理论计算结果在量级上一致。 相似文献
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飞行时间法是精确测量快中子能谱的有效方法。但是在实际应用中,各种中子灵敏探测器同时也对r射线灵敏,中子源的伴随r射线会直接影响中子能谱的求解精度。液体闪烁体BC501具有良好的时间响应特性和n-r分辨本领,广泛适用于r射线场中的快中子参数测量。文中选用液体闪烁体BC501作为快中子探测器,根据中子和丫射线在液体闪烁体中产生的闪烁光退光时间长短的明显差异,应用脉冲上升时间法进行n-r分辨,通过对符合甄别^252Cf自发裂变中子飞行时间谱中的丫射线的效果进行研究,从应用的角度描述了脉冲上升时间法的n-r分辨效果。 相似文献
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金属型脉冲堆的反应性负反馈主要来自燃料的热膨胀。当脉冲堆爆发短周期脉冲时,由于燃料的热膨胀不能及时响应温度的变化,致使负反馈滞后,产生惯性效应。采用ANSYS程序计算了在突然热加载条件下的振荡特性,同时采用随机中子输运程序计算了平均关闭系数,然后把带有振荡特性的热反馈带入点堆动力学方程,采用数值方法求解得到了考虑惯性效应的裂变脉冲波形。计算结果与Godiva实验测量结果一致。采用的数值方法中,脉冲周期与振荡效应存在定量关系。由计算结果可知,脉冲周期短,惯性效应明显;脉冲周期越长,惯性效应的影响越小,金属型脉冲堆爆发脉冲时应尽量避免短周期脉冲。 相似文献
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飞秒激光在激光核聚变、卫星精密测距、激光微加工等领域具有重要的应用前景,同时也是产生太赫兹波的主要泵浦源。介绍了国内外飞秒激光脉冲宽度和脉冲波形的测试方法,比较了自相关法、频率分辨光学快门法、光谱相位相干直接电场重构法的优缺点。自相关法具有脉宽测量范围广、结构简单等特点,但不具备脉冲波形测试能力。光谱相位相干直接电场重构法对待测激光光束质量要求较高, 不适合大量程范围激光脉宽快速测量。为满足10 fs~5 ps大量程范围超短激光脉冲宽度和脉冲波形的测试需求,采用自相关法及二次谐波频率分辨光学开关法研制飞秒激光脉冲宽度和脉冲波形测试仪,时间分辨率优于2 fs。 相似文献