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1.
基于多体项展式方法所导出的NeH2^+(^2Σ^+)的分析势能函数,用准经典的Monte-Carlo轨迹法研究了Ne+H2^+(v)→NeH^++H、Ne+H2^+(v)→Ne+H+H^+和NeH^++H→H2^++Ne的反应动力学。研究表明,前两个反应在H2^+的初始振动基态时的反应阈能分别为16kcal·mol^-1和62kcal·mol^-1,反应阈能随振动量子数增大而减小。最后一个反应是无 相似文献
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HeH^+2体系的势能函数与动力学研究(二)He+H^+2(V)与HeH^… 总被引:2,自引:1,他引:1
基于多体项展式方法所导出的HeH(2∑+)的分析势能函数[8],用准经典的Montecarlo轨迹法研究了He+H(V)→HeH++H、He+H(V)→He+H+H+和HeH++H→H+He的反应动力学。研究结果指出,前两个反应在H的初始振动基态时的反应阈能分别为20kcal·mol-1和65kcal·mol-1,反应阈能随振动量子数增大而减小。最后一个反应是无阈能的。 相似文献
3.
原子—分子离子反应N‘+NH^+(0,0)→N+N’H+(v‘,j’)的研究 总被引:3,自引:0,他引:3
由多体项展式法导出(NNH)^+分子离子绵势能函数,用准经典轨线法研究了原子-分子离子反应N′+NH^+(0,0)→N+N′H^+(v′,j′)。结果表明,该反应为热中性有阈能的直接交换反应,阈能约为48kcal/mol。依据对势能面的分析合理地解析了反应机理。 相似文献
4.
用准经典轨法研究原子-原子离子反应N+NH^+(0,0)-H^++N2(v',j')。这是一个放能的无阈能反应,且存在平均振动能随初始平动能升高而线性下降的特点。基于对势能面的分析,成功地解释了反应机理。 相似文献
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用准经典轨线法研究原子-原子离子反应N+NH+(0,0)→H++N2(v’,j’)。这是一个放能的无阈能反应,且存在平均振动能随初始平动能升高而线性下降的特点。基于对势能面的分析,成功地解释了反应机理。 相似文献
6.
本采用H2O的二个^1A1态的双值多体项展式(DMBE)势能函数,用Ehrenfest模型方法研究了反应(1)O(^1D)+H2→OH和(2)O(^1D)+H2→OH(A^2∑^+)+H的非绝热碰撞动力学过程。讨论了电子非绝热跃迁对反应(1)的影响及H2振动能对反应(2)的促进作用。并求得反应(1)的室温速度常数为0.944×10^-^1^0cm^3.molecule^-^1.s^-^1。 相似文献
7.
基于多体展式方法所导出的NO2(X2A1)的分析势能函数[1],用准经典的Monte-Carlo轨迹法研究了O(3Pg)+NO(X2II)和N(3Du)+O2(X3∑-g)的原子与分子反应动力学。研究结果指出,反应O(3Pg)+NO(X3II)→NO2(X2A1)的阈能值约为2kcal/mol,而反应N(2Du)+O2(X3∑-g)→NO(X3II)+O(3Pg)是无阈能的。对后者,随初始平动能的增加,反应产物的向前散射减少,在160kcal/mol时达到极小,之后又缓慢增加。 相似文献
8.
应用多体项展式理论方法的势能函数和准经典轨线方法对反应F+H2(v=0,j=0)→HF(v′,j′)+H进行了动力学研究,给出了反应截面σr与初始相对平动能ET的关系,还给出了反应产物HF分子在各振动、转动态的布居数。并研究了初始平动能的选取与提高泛频激光的功率的关系。 相似文献
9.
F+H2(v=0,j=0)→HF(v‘,j’)+H的动力学研究 总被引:1,自引:1,他引:0
应用多体项展式理论方法的势能函数和准经典轨线方法对反应F+H2(v=0,j=0)→HF(v’,j‘)+H进行了动力学研究,给出了反应截面σr与初始相对平动能ET的关系,还给出了反应产物HF分子在各振动,转动态的布居数。并研究了初始平动能的选取与提高泛频激光的功率的关系。 相似文献
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使用分于轨道从头算方法,在MP2(fu)/6—31G优化几何基础上,采用HF,MPn(n=2,3,4)和QCISD(T)理论,使用6—31G(d,P),6—311G(d,P),6—31G(Zdf,P)和6—311+G(3df,2p)基组,计算了NaS和Na2S分子以及Na和S原子的总能量和各级电子关联修正能。在此基础上应用G1和G2理论估算TNaS和Na2S分子的解离能和生成热。在G2理论框架下,理论估算的解离能和生成热(在室温)分别是67.07kcalmol-1和0.35kcalmol-1(Na2S)以及50.48kcalmol-1和41.57kcalmol-1(NaS)。 相似文献
11.
本文在束-气条件下研究了亚稳态原子He(2^3S)与CH2Cl2间的传能反应,测得了由该反应产生的CH(A^2△-X^2П),CH(B^2∑^-X^2П)CH(C^2∑^+-X^2П)和H原子(Balmer系)的化学发光光谱。通过对CH(A,B)的光谱进行计算机模拟,推测出初手的CH(A^2△,v^1=0-2)态振动分布为No:N1:N2=100:40±5:19±2,CH(A^2△,v^1=0-0 相似文献
12.
用轨线法对N(^4Su)+CH(0,0)→CN(v',J^')+H(Sg)和N(^4Su)+CH(0,0)→NH(v',J')+C(^3Pg)反应进行计算,研究了上反应的阈能、反应截面、产物散射分析和微观反应机理。 相似文献
13.
在分子束条件下测量了He(2^3S)+N2O(X)→N2O^+(A^2Σ^+)+He(^1So)+e^-反应的Penning电离光学光谱,求得了N2O^+(A^2Σ^+)态的初生态相对振动布居。以He(2^3S)+N2(X)→N^+2(B^2Σ^+u)+He(^1So)+e^-为参考反应,测量了He(2^3S)+BN2O^+(A^2Σ^+)+He(^1So)+e^-反应的速率常数KN2O^+(A) 相似文献
14.
在QCISD/6-331++(3df,3pd)水平上,优化出AlH2(X^2A1)分子稳定构型为C2v,其平衡核间距Re=1.592A、∠HAlH-118.68°,同时也计算出振动频率。在此基础上,根据微观可逆性原则,正确地判断了离解极限。使用多体项展式理论方法,导出了基态AlH2(C2v)平衡结构,然后根据势能函数等值图讨论了H+AlH反应和Al+H2反应的势能面静态特征。结果表明在H+AlH及 相似文献
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用轨线法对N(4Su)+CH(0,0)→CN(v′,J′)+H(2Sg)和N(4Su)+CH(0,0)→NH(v′,J′)+C(3Pg)反应进行计算,研究了两个反应的阈能、反应截面、产物散射分析和微观反应机理 相似文献
17.
首次报道了用abinitioCID/6-31G法计算的NeH^+2(X^2∑^+)的平衡键长,离解能和谱性力常数,应用简化的多体项展式法,导出了NeH^+2(X^2∑^+)的分析势能函数,考察了势能面的主要特征。 相似文献
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J.Z.Bai O.Bardon I.Blum A. Breakstone T.Burnett G.Chen G.P.Chen H.F.Chen J.Chen S.M.Chen Y.Q.Chen Y.Chen Y.B.Chen B.S.Cheng R.F.Cowan X.Z.Cui H.L.Ding Z.Z.DU W.Dunwoodie X.L.Fan J.Fang M.Fero C.S.Gao M.L.Gao S.Q.Gao P.Gratton J.H.Gu S.D.Gu W.X.Gu Y.F.Gu 《中国物理 C》1996,(12)
利用北京谱仪在北京正负电子对撞机上采集的350万(2S)事例,通过(2S)→γπ-和γK+K-反应道测量了Xc0的总宽度.由MonteCarlo模拟给出的质量分辨函数,利用拟合Xc2谱形得到的质量分辨作标定后,用于Xc0宽度的拟合,得到Xc0的宽度为(15.0)MeV.同时定出了XcJ(J=0,2)到π+π=和K+K-的衰变分支比.结果为B(Xc0→π+π-)=(4.27±0.23±O.60)×10-3;B(Xc0→K+K-)=(3.44±0.21±0.47×10-3;B(Xc2→π+π-)=(1.52±0.17±0.29)×10-3和B(Xc2→K+K-)=(5.2±1.1±1.8)×10-4,其中第一项误差为统计误差,第二项为系统误差。 相似文献
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根据传统过渡态,变分过渡理论计算了H2O+Cl→HCl+OH(R1)反应中D代替的同位素动力学效应(KIE)得到了HOD+Cl→DCl+OH(R2),DOH+Cl→HCl+OD(R3)反应不同的KIE值,对KIE进行了分解,讨论了平动(trars)转动(rot)振动(vib)等各种因素的作用,在反应R2中,由于HOD中OD键直接参与反应,D同位素的KE很大,对R2的KIE分解表明,振动对KIE贡献 相似文献