原子—分子离子反应N‘＋NH^＋（0,0）→N＋N’H＋（v‘,j’）的研究

由多体项展式法导出（ＮＮＨ）＾＋分子离子绵势能函数，用准经典轨线法研究了原子－分子离子反应Ｎ′＋ＮＨ＾＋（０，０）→Ｎ＋Ｎ′Ｈ＾＋（ｖ′，ｊ′）。结果表明，该反应为热中性有阈能的直接交换反应，阈能约为４８ｋｃａｌ／ｍｏｌ。依据对势能面的分析合理地解析了反应机理。     

原子──分子离子反应N＋NH~＋（0，0）→N_2（V’，j’）＋H~＋的准经典轨线的研究

用准经典轨线法研究原子－原子离子反应Ｎ＋ＮＨ＋（０，０）→Ｈ＋＋Ｎ２（ｖ’，ｊ’）。这是一个放能的无阈能反应，且存在平均振动能随初始平动能升高而线性下降的特点。基于对势能面的分析，成功地解释了反应机理。     

束—气条件下He（2^3S）＋CH2Cl2碰撞传能反应的动力学研究

本文在束－气条件下研究了亚稳态原子Ｈｅ（２＾３Ｓ）与ＣＨ２Ｃｌ２间的传能反应，测得了由该反应产生的ＣＨ（Ａ＾２△－Ｘ＾２П），ＣＨ（Ｂ＾２∑＾－Ｘ＾２П）ＣＨ（Ｃ＾２∑＾＋－Ｘ＾２П）和Ｈ原子（Ｂａｌｍｅｒ系）的化学发光光谱。通过对ＣＨ（Ａ，Ｂ）的光谱进行计算机模拟，推测出初手的ＣＨ（Ａ＾２△，ｖ＾１＝０－２）态振动分布为Ｎｏ：Ｎ１：Ｎ２＝１００：４０±５：１９±２，ＣＨ（Ａ＾２△，ｖ＾１＝０－０     

He（2^3S）与N2O（X）Penning电离中的N2O^＋（A^2Σ^＋）生成速率及相…

在分子束条件下测量了Ｈｅ（２＾３Ｓ）＋Ｎ２Ｏ（Ｘ）→Ｎ２Ｏ＾＋（Ａ＾２Σ＾＋）＋Ｈｅ（＾１Ｓｏ）＋ｅ＾－反应的Ｐｅｎｎｉｎｇ电离光学光谱，求得了Ｎ２Ｏ＾＋（Ａ＾２Σ＾＋）态的初生态相对振动布居。以Ｈｅ（２＾３Ｓ）＋Ｎ２（Ｘ）→Ｎ＾＋２（Ｂ＾２Σ＾＋ｕ）＋Ｈｅ（＾１Ｓｏ）＋ｅ＾－为参考反应，测量了Ｈｅ（２＾３Ｓ）＋ＢＮ２Ｏ＾＋（Ａ＾２Σ＾＋）＋Ｈｅ（＾１Ｓｏ）＋ｅ＾－反应的速率常数ＫＮ２Ｏ＾＋（Ａ）     

N（4Su）＋CH）（a^4Σ^—）体系的分子反应动力学研究

用轨线法对Ｎ（＾４Ｓｕ）＋ＣＨ（０,０）→ＣＮ（ｖ＇,Ｊ＾＇）＋Ｈ（Ｓｇ）和Ｎ（＾４Ｓｕ）＋ＣＨ（０,０）→ＮＨ（ｖ＇,Ｊ＇）＋Ｃ（＾３Ｐｇ）反应进行计算,研究了上反应的阈能、反应截面、产物散射分析和微观反应机理。     

O（^1D）＋H2非绝热碰撞动力学的Ehrenfest模型研究

本采用Ｈ２Ｏ的二个＾１Ａ１态的双值多体项展式（ＤＭＢＥ）势能函数，用Ｅｈｒｅｎｆｅｓｔ模型方法研究了反应（１）Ｏ（＾１Ｄ）＋Ｈ２→ＯＨ和（２）Ｏ（＾１Ｄ）＋Ｈ２→ＯＨ（Ａ＾２∑＾＋）＋Ｈ的非绝热碰撞动力学过程。讨论了电子非绝热跃迁对反应（１）的影响及Ｈ２振动能对反应（２）的促进作用。并求得反应（１）的室温速度常数为０．９４４×１０＾－＾１＾０ｃｍ＾３．ｍｏｌｅｃｕｌｅ＾－＾１．ｓ＾－＾１。     

NeH2^＋体系的势能函数与动力学研究（二）Ne＋H2^＋（v）与NeH^…

基于多体项展式方法所导出的ＮｅＨ２＾＋（＾２Σ＾＋）的分析势能函数，用准经典的Ｍｏｎｔｅ－Ｃａｒｌｏ轨迹法研究了Ｎｅ＋Ｈ２＾＋（ｖ）→ＮｅＨ＾＋＋Ｈ、Ｎｅ＋Ｈ２＾＋（ｖ）→Ｎｅ＋Ｈ＋Ｈ＾＋和ＮｅＨ＾＋＋Ｈ→Ｈ２＾＋＋Ｎｅ的反应动力学。研究表明，前两个反应在Ｈ２＾＋的初始振动基态时的反应阈能分别为１６ｋｃａｌ·ｍｏｌ＾－１和６２ｋｃａｌ·ｍｏｌ＾－１，反应阈能随振动量子数增大而减小。最后一个反应是无     

N2H4和He（2^3S）,Ne（^3P0,2）的解离激发反应

本文利用分子束和化学发光技术，在单次碰撞条件下，首次研究了Ｎ２Ｈ４与亚稳态原子Ｈｅ（２＾３Ｓ），Ｎｅ（＾３Ｐ０，２）的解离激发反应，探测到反应的激发态产物ＮＨ（Ａ＾３Π）的化学发光。Ｎ２Ｈ４与Ｈｅ（２＾３Ｓ）的解离激发反应还探测到ＮＨ（ｃ＾１Π）的化学发光。同样条件下，Ｎ２Ｈ４与Ａｒ（＾３Ｐ０，２）作用没有观察到ＮＨ（Ａ，ｃ）的发光光谱。利用计算机模拟化学发光光谱，求得激发态产物ＮＨ（Ａ＾３Π）和     

中高能电子和N2（^1Σ^＋g）,CO（^1Σ^＋）弹性散射全截面的计算

此文采用由原子轨道线性组合构成的自洽场分子轨道，用一级玻恩近似计算了能量为１００－５０００ｅＶ的电子与Ｎ２（＾１Σ＾＋ｇ、ＣＯ（＾１Σ＾＋）弹性散射的微分截面和全截面。由于采用Ｇａｕｓｓ函数的线性组合拟合Ｓｌａｔｅｒ函数的方法，得到了弹性散射微分截面的解析表达式，使计算大大简化，计算得到的电子和Ｎ２，ＣＯ散射的总截面和实验结果进行了比较，当入射电子的能量大于１ｋｅＶ时，理论值和实验值之间符合得很好     

新试剂N—壬基—N‘—（氨基对苯磺酸钠）硫脲（NPT）与钯（Ⅱ）显色？…

研究新合成的水溶性光度试剂Ｎ－壬基－Ｎ‘－（氨基对苯磺酸钠）硫脲与钯的显色反应。结果表明，在ｐＨ５．８－６．６的ＨＡｃ－ＮａＡｃ缓冲体系中，Ｐｄ＾２＋与ＮＴＰ形成１：４的黄色水溶性配合后物，ＣＴＭＡＢ对反应有明显的增敏作用，配合物的最大吸收波长位于２９７．６ｎｍ，表面摩尔吸光系数ε２９７．６＝１．２７×１０＾５Ｌ．ｍｏｌ＾－１ｃｍ＾－１，钯含量在２－１１．２μｇ／２５ｍＬ范围内服从比尔定律，５０种     

Na（4D）＋Na（3S）=Na（4F）＋Na（3S）碰撞能量转移截面

利用双光子吸收，将Ｎａ（３Ｓ）原子激发到４Ｄ态，测量了Ｎａ（４Ｄ）＋Ｎａ（３Ｓ）＝Ｎａ（４Ｆ）＋Ｎａ（３Ｓ）碰撞能量转移截面，因为直接由４Ｆ→３Ｄ的荧光不能探测，所以检测３Ｄ→３Ｐ级联荧光讯号。结合基态钠原子密度的测量，给出了截面值σ４Ｄ→４Ｆ－１．３×１０＾－１４±２８％（ｃｍ＾２）。     

NO2体系的分子动力学研究（二）

基于多体展式方法所导出的ＮＯ２（Ｘ２Ａ１）的分析势能函数［１］，用准经典的Ｍｏｎｔｅ－Ｃａｒｌｏ轨迹法研究了Ｏ（３Ｐｇ）＋ＮＯ（Ｘ２ＩＩ）和Ｎ（３Ｄｕ）＋Ｏ２（Ｘ３∑－ｇ）的原子与分子反应动力学。研究结果指出，反应Ｏ（３Ｐｇ）＋ＮＯ（Ｘ３ＩＩ）→ＮＯ２（Ｘ２Ａ１）的阈能值约为２ｋｃａｌ／ｍｏｌ，而反应Ｎ（２Ｄｕ）＋Ｏ２（Ｘ３∑－ｇ）→ＮＯ（Ｘ３ＩＩ）＋Ｏ（３Ｐｇ）是无阈能的。对后者，随初始平动能的增加，反应产物的向前散射减少，在１６０ｋｃａｌ／ｍｏｌ时达到极小，之后又缓慢增加。     

射频离子阱中N^2＋与N2碰撞电荷转移研究

用电子轰击的方法在射频离子阱中产生的囚禁Ｎ＾２＋,并通过质量选择囚禁和抛出检测研究了平衡能量的约为１．４ｅＶ的Ｎ＾２＋与Ｎ２的低能碰撞过程,测量得到了电荷转移速率系数为１．８９（０．５６）×１０＾０－９ｃｍ＾３ｓ＾０１。与理论计算值Ｌａｎｇｅｖｉｎ速度系数和他人在不同条件下的实验值符合。     

CN（B^2∑^＋激光发态光谱的研究

研究亚稳态原子（Ｈｅ（２＾３Ｓ）与ＣＨ３ＣＮ的能量转４称钣应，获得了ＣＮ（Ｂ＾２∑＾＋－Ｘ＾２∑＾＋）的形成速率和振动布居，并探讨了传能反应机理。     

过渡金属碳化物CrC^＋,MoC^＋和WC^＋的键离解能研究

首次报道了ＣｒＣ＾＋,ＭｏＣ＾＋和分子离子键离解能。通过测量Ｍ＾＋＋ＸＹ→ＭＸ＾＋＋Ｙ的反应阈值,其中ＸＹ是已知键离解能的双原子分子。可以推出ＭＸ＾＋的键离解能,利用同步辐射真空紫外光电离原理,电离过渡金属羰基化合物Ｍ（ＣＯ）６,从而产生金属离子Ｍ＾＋和金属离子碳化物ＭＣ＾＋,测量Ｍ＾＋和ＭＣ＾＋的出现势,结合已知的ＣＯ分子键离解能Ｄ０（Ｃ－Ｏ）＝１１．０９ｅＶ和图中的关系,可以求得ＭＣ＾＋的键离     

发光体Mg2Y8—x—y（SiO4）6O2：Eux^3^＋,Biy^3^＋的形成过程及发光…

采用Ｓｏｌ－Ｇｅｌ方法首次在比较低的温度下制氧磷灰石结构的发光体Ｍｇ２Ｙ８－ｘ－ｙ（ＳｉＯ４）６Ｏ２：Ｅｕｘ＾３＾＋，Ｂｉｙ＾３＾＋（ｘ，ｙ≥０），利用ＸＲＤ，ＩＲ，ＴＧ－ＤＴＡ三种手段研究了发光体的形成过程。室温（２９３Ｋ）和液氮温度（７７Ｋ）的荧光光谱表明Ｅｕ＾３＾＋和Ｂｉ＾３＾＋在这种基质中分别发射红光和蓝光，每ｍｏｌ基质中其最佳掺杂浓度分别为０．１４ｍｏｌ和０．０３ｍｏｌ，并且其发光都存在     

氟锆酸盐玻璃中Tm^3＋和（Tm^3＋＋Ho^3＋）离子的光谱研究

给出氟锆酸（ＺＢＬＡＮ）玻璃中＾Ｔｍ＾３＋和Ｈｏ＾３＋离子的Ｑｔ参量，并与氧化物玻璃中Ｔｍ＾３＋和Ｈｏ＾３＋的Ｑｔ参量进行了比较，用３７５ｎｍ和４６８ｎｍ波长激发单掺ＺＢＬＡＮ中Ｔｍ＾３＋离子，获得来自Ｄ，２，＾３Ｈ４，Ｇ４能级不同发射波长的发光强度随掺杂浓度的变化，而用小于１μｍ的激发波长激发发单掺Ｔｍ＾３＋或Ｈｏ＾３＋样品，获得近红外区发射光谱。文中给出掺杂浓度对于Ｔｍ＾３＋和Ｈｏ＾＋近红外区     

依赖于时间的Jaynes—Cummings模型中的反聚束效应

本文利用友格－库塔法对多个方程组连续进行积分，提出了一种处理依赖于时间的Ｊａｎｅｓ－Ｃｕｍｍｉｎｇｓ模型，描述二能级原子与腔场相互作用的耦合系数依赖于时间的ＪＣＭ的哈密顿量为Ｈ＝１／２ω０σ３＋ω＾＋ａ＾＋ａ＾＋ｇ（ｔ）（σ＋ａ＋σ－ａ）ｈ＝１（１）这里，ｇ（ｔ）选择为时间上的一个脉冲ｇ（ｔ）＝ｇ０ｅｘｐ（－（ｔ－ｔ０）＾２／２ａ＾２），其中ｔ０和ａ分别为脉冲中心和脉冲宽度，ｇ０是一有量纲常数，     

分子束条件下NO（A,B,a）态产物的分支比研究

在相对碰撞平动能为０．０５ｅＶ的分子束实验条件下，研究了ＣＯ（ａ）＋ＮＯ（Ｘ）的Ｅ－Ｅ传能通道。通过测量观测区域的发射光谱，求得了反应物ＣＯ（ａ，ｖ）的相对振动布居。利用计算机模拟传能产物ＮＯ（Ａ－Ｘ）和ＮＯ（Ｂ－Ｘ）的发射光谱求得了它们初生态的相对振动布局、转动温度以及传能通道的分支比γ／β１．３±０．３。同时提出传能是经过中间复合物ＯＣＮＯ过程可用电子是进行了解释。利用ＮＯ（Ｂ＾２П，ｖ′＝０     

BO分子α带系A^2П—X^2Σ^＋及β带系B^2Σ^＋X^2Σ^＋Franck…

在双原子分子核运动的波动方程中，计入分子的振转相互作用项，得出的波函数除与振动量子数有关外，还与转动量子数有关。用该波函数编程计算了ＢＯ分子α带系Ａ＾２П－Ｘ＾２Σ＾＋及β带系Ｂ＾２Σ＾＋－Ｘ＾２Σ＾＋Ｒ ＲＡＮＣＫ－ｃｏｎｄｏｎ因子。计算中转动量子数的取值由Ｊ＝０取至Ｊ＝２００，结果适用于低温，高温和强激波条件。