关于荡秋千的能量分析

有的文献认为秋千越荡越高是由于重力矩做正功而使系统有能量输入，本文提出不同看法．从能量的角度分析了秋千越荡越高的原因。     

荡秋千的学问

每当电视中看到杂技《高空秋千》时，总为演员们的高超技艺所折服．他们升高落低，控制自如，若换成我们，可以想象定会欲高不能，欲低不成．感叹之余，不禁沉思，怎样才能做到荡秋千时可随心所欲呢？······ＯＢＭＮＭＮＡＭＮ我们知道，秋千的运动与单摆很相似，其...     

荡秋千中的物理学

荡秋千只靠自身，如何使秋千荡得越来越高呢?有一个简单的方法，那就是在最高处蹲下，在最低处站起．读者不仿一试．     

一个新的秋千参激振动的数学模型

提出了一个新的秋千参激振动的数学模型,并根据此模型对秋千的参激振动现象作出了理论解释．     

秋千非线性参变共振的分析

将秋千视为可变长度单摆，导出了秋千振荡的非线性动力学微分方程，并求出了其近似解的表达式，给出了秋千参变自激共振的物理图像。     

秋千参数自激振动的数学模型与数值模拟

将秋千视为变长度单摆,基于归一化高斯函数构造了摆球相对摆杆的速度表达式.在此基础上建立了秋千的非线性动力学微分方程,并据此数学模型对秋千运动进行了数值模拟,得到了秋千的运动规律和功能转化的机制.     

秋千参变自激振动非线性微分方程的简单解法

将秋千视为可变长度单摆 ,导出了秋千振荡的非线性动力学微分方程 ,并求出了其近似解的表达式 ,给出了秋千参变自激共振的物理图象。     

秋千--力学模型,初等分析与参数共振微扰解析解

采用可变长度单摆的力学模型对秋千振荡给出初等分析,采用微扰近似法导出了秋千的非线性参数共振解析解,并进行了讨论。     

理想气体在绝热膨胀时温度降低的微观解释

理想气体在绝热压缩时温度升高，在绝热膨胀时温度降低，这是能量守恒的结果．本文从气体分子运动论的观点，提出了理想气体在绝热膨胀时温度降低的微观解释．     

时间分辨荧光法研究甜菜碱及其复配体系统的胶束聚集数

以芘为探针，利用其在胶束中形成激基二聚体后，芘分子荧光自猝灭的特性，首次测定了十二烷基甜菜碱在ＰＨ＝２．０和８．０时的聚集数，以及ＮａＣｌ浓度和表面活性剂复配对其聚集数的影响，当ＮａＣｌ浓度从０．１ｍｏｌ．Ｌ＾－１增加到０．８ｍｏｌ．Ｌ＾－１时，Ｃ１２Ｂｅ的聚集数分别从１７８增加到２４１和从１５１增加到２１０。在ＰＨ－２．０时，Ｃ１２Ｂｅ／十二烷基磺酸钠复配体系的聚集数随Ａｓ的摩尔分数ｘＡｓ的变化     

高压下MgO的热弹性研究

利用第一原理平面波赝势方法和广义梯度近似研究了广泛温度和压强范围内MgO的热弹性特性．MgO从低压NaCl到高压CsCl结构的相变压强为397 GPa，表明它在地球内部不会发生相变．在压强上升到150 GPa时，MgO的绝热弹性模量跟0 GPa时的实验值和其他赝势在高压下的计算结果基本一致．从0 GPa上升到20 GPa时，MgO的各向异性逐渐减小；在20?150 GPa时绝对值逐渐增大．MgO明显地违背了Cauchy条件，反应出非中心多体力是重要的．另外，MgO的热力学参量与实验也符合的很好．     

秋千非线性参变共振解的简单推导

用另一种方法导出了秋千非线性动力学微分方程的近似解,很适合课堂讨论.     

弱阻尼共振中几个问题的讨论

在普通力学教材中，在讨论共振时一般认为， 当阻尼β→０时，振幅Ａｒ→∞．本文从分析无畸变 谐共振的条件入手，阐明无畸变共振时Ａｒ不可能趋于无 穷大．文中还提出：β→０时暂态过程的长短是相对 于系统的振动周期而言的．     

月亮绕地球的周期与农历的一个月为何不同?

在新教材的阅读材料“月相”中提到，“从地球上看，月亮从圆到缺，又从缺到圆，这是一种周期性变化，周期为29．5天．”好几个学生提出疑问，“我们在前面讲万有引力时，不是说月球绕地球运行的周期为27．3天吗?怎么这里却是29．5天呢?”对于这个问题还得从月亮绕地球运动和地球绕太阳运动谈起．     

对万有引力定律应用中错误推断的分析

在学习万有引力定律中，常有学生提出：“如果从地面向下打一个洞，能直达地心．根据万有引力定律Ｆ＝ＧＭｍＲ２，从洞口下落的物体越接近地心时，Ｒ减小，万有引力将增大，物体重量变重，当物体到达地心时，Ｒ＝０，所以物体重量就会趋于无穷大”．这个结论显然是错误的...     

HN3分子在190-248 nm的紫外光分解动力学

利用氢原子里德堡态飞行时间谱技术研究HN3分子在紫外光(190?248 nm)光照射下的H+N3通道的光解动力学结果．通过测量H+N3通道的产物平动能分布以及产物的角分布，得到了在不同波长光解下N3产物分子的振动态分布． 实验结果表明， 在大于225 nm时，HN3分子主要是通过一个排斥态解离的．而在低于225 nm时，有一个慢的通道从220 nm 开始出现．这一新的解离通道是一个闭环产生环状N3产物的通道．当光解能量增加时，这一新通道相对的变得越来越重要．     

量子力学的路径积分形式

本文从经典力学的最小作用量原理出发，主要阐述了传播子的概念和量子力学的路径积分形式．在此基础上，讨论了路径积分在ｈ→０时的极限．最后，对量子力学的三种等价形式的特点进行了比较．     

Ga1—xAlxAs外延片有源区Al组份的测定方法

由于ＧａＡｓ与ＡｌＡｓ晶格常数相近，ＧａＡｓ晶格常数为０．５６５３５ｎｍ，ＡｌＡｓ的晶格常数为０．５６６０５ｎｍ，当固熔体中Ａｌ组份ｘ值从０变到１时，晶格常数变化约为０．１５％．因此，在ＧａＡｓ衬底上生长Ｇａ１－ｘＡｌｘＡｓ时，在界面处的失配位错少，...     

夹心式纵-扭复合模式压电超声换能器的共振频率

本文对夹心式纵-扭复合振动模式压电超声换能器进行了研究．从换能器的等效电路出发，在无耦合时，得出了换能器中纵向振动模式及扭转振动模式的各自共振频率方程．实验表明，换能器各自共振频率的测试值与理论计算值基本符合．     

在气轨上测定空气粘滞系数

在大学物理实验教学中，利用气垫导轨的测量大都忽略了滑块的运动阻力．但事实上，滑块运动过程中受到的阻力往往会给结果带来较大误差．这其中最主要的是空气粘滞阻力．本文从这一事实出发，通过求解滑块的运动方程，推导出测量空气粘滞系数7的实验公式．测量装置如图所示，将气轨的一端垫高h，令滑块从人端自由下滑．滑块在运动过程中除了受到下滑力mgsino作用外，还要受到阻力的作用，假定其大小为则滑块的运动方程为由此可得其中t—0时，v—v。，q—a／。v。、v分别为沿块通过两光电门时的速度，t为滑块经过两光电门之间的距离所用的时…