同轴圆弧柱形电容器的电容和电场

大家知道同轴圆柱形电容器的电容和电场，如果是同轴圆弧柱形电容器，其电容和电场强度该是怎样？本文对此进行探讨，供教学参考． 选取长为Ｌ的同轴共圆心角圆弧柱形电容器，其横截面如图１，已知共圆心角θ，半径为Ｒ１和Ｒ２（Ｒ２＞Ｒ１）的两个圆弧形导体之间的电压为Ｕ０，所带电量为±Ｑ，处在真空中（忽略边缘效应），由于是平面场问题，可用复变函数来计算． 设复函数 Ｚ＝ｘ＋ｉｙ，则ζ（ｚ）＝ζ（ｘ，ｙ）＋ｉη（ｘ，ｙ）称复变函数，其中 Ｚ（ｘ，ｙ）所确定的平面称ｚ平面，ζ（ξ，η）所确定的平面称ζ平面． 选对数函数…     

快速推求等效组态的原子谱项

本文根据置换群方法，运用Ｃ语言编制了计算程序，可快速、准确地推求等效组态ｓ＾Ｎ、ｐ＾Ｎ、ｄ＾Ｎ、ｆ＾Ｎ、…ｘ＾Ｎ、ｙ＾Ｎ、ｚ＾Ｎ的原子谱项。     

激光在高温等离子体中的成丝不稳定性数值模拟

简要介绍激光－靶耦合中,二维（ｙ,ｚ）、三维（ｘ,ｙ,ｚ）成丝不稳定性数值模拟方法及计算结果。该方法包括非局域热传导和Ｌａｎｄａｕ阻尼。二维（ｙ,ｚ）成丝过程的发展与一维双温单流体力学计算同步耦合,成丝的零级量由一维双温单流体力学计算提供。三维（ｘ,ｙ,ｚ）成丝的模拟采用固定时刻的零级量为背景进行计算。成丝过程的发展除与成丝背景有关外,还与扰动波长、入射激光强度、激光波长等有关。计算结果表明：成丝     

给编辑部的信

给编辑部的信编辑同志：本人翻译的文章＂甲虫和橡胶带＂在《大学物理》１９９５年第８期和第９期＂绞脑汁俱乐部＂栏目登出后，引起了读者较大兴趣．有读者来信给我，谈到文中在＂更简便的解法＂一段提出定义ｚ（ｔ）＝ｘ（ｔ）／ｙ（ｔ）为常数有误．查阅原文是这样的：...     

一个简洁的最小二乘法拟合程序

一个简洁的最小二乘法拟合程序陈乃强（河北师范学院物理系石家庄０５００９１）用最小二乘法对含有随机误差的离散数据进行曲线拟合，能将变量ｘ与ｙ间变化关系的ｍ对测量值，总结成ｘ、ｙ间最可几的函数表达式ｙ＝ｆ（ｘ）．但由于此方法所需计算量甚大，故只有在微机已...     

BaSn＿（1－x）Sb＿xO＿（3－δ）和Ba＿（1－y）La＿ySnO＿（3－δ）的导电机制

测量了ＢａＳｎ＿（１－ｘ）Ｓｂ＿ｘＯ＿（３－δ）和Ｂａ＿（１－ｙ）Ｌａ＿ｙＳｎＯ＿（３－δ）样品的低温电阻率和磁化率．实验结果表明，在较低温度区域，两类样品的导电机制均是传导电子的范围可变跳跃。而在较高温度区域，ＢａＳｎ＿（１－ｘ）Ｓｂ＿ｘＯ＿（３－δ）样品的电导主要是电子从定域态到扩展态的跃迁所贡献，Ｂａ＿（１－ｙ）Ｌａ＿ｙＳｎＯ＿（３－δ）样品的电导则可能来源于电子的最近邻跳跃。     

甲虫和橡胶带──一个有意外解的问题（下）

甲虫和橡胶带── 一个有意外解的问题（下）［俄］ＡｌｅｘａｎｄｅｒＡ．Ｐｕｋｈｏｖ初步分析粗略地看这个题目，使人觉得在固定于墙的坐标系中求解很容易．甲虫和墙之间距离ｘ（ｔ）随ｔ增长，ｘ（ｔ）＝ｕｔ，而橡胶带长ｙ（ｔ）在相同时间内变化为ｙ（ｔ）＝Ｌ＋ｖ?..     

平均误差的置信度和极限误差

平均误差的置信度和极限误差黄曙江（杭州电子工业学院３１００３７）实验中当进行一组等精密度的重复测量时，可获得一组测量数据及相应的误差．用标准误差来表示测量结果时，其测量结果ｏ测量结果表明，ｘ的误差出现在之间的概率为６８．３％．但实际上真值是未知的．因...     

摆动器场误差对自由电子激光器自发辐射谱的影响

在考虑平面型摆动器（Ｗｉｇｇｌｅｒ）场误差△Ｂ（ｚ）的情况下，求解电子在磁场中运动的洛仑兹（Ｌｏｔｅｎｔｚ）方程，得到场误差对电子横向速度的改变，然后作傅里叶变换即为电子自发辐射谱的改变，并讨论了各种场误差对自由电子激光器自发辐射谱的影响，选择北京自由电子激光器（ＢＦＥＬ）参数，进行模拟，最后确定出各种场误差的可接受条件。     

氮元素与磁性

介绍了Ｆｅ＿（１６）Ｎ＿２和Ｓｍ＿２Ｆｅ＿（１７）ｎ＿ｘ发现的经过。说明了Ｎ元素在磁学中的重要性．在所有的磁性材料中，Ｆｅ＿（１６）Ｎ＿２ 具有最高的饱和磁化强度，μ＿０Ｍ＿ｓ＝２．９ｔ；Ｓｍ＿２Ｆｅ＿（１７）Ｎ＿ｘ具有作为永磁材料的优秀的内禀磁性．Ｆｅ＿（１６）Ｎ＿２和Ｓｍ＿２Ｆｅ＿（１７）ｎ＿ｘ的发现无论是在磁性物理方面还是在磁性材料方面都具有重要意义．     

用消去法推求原子谱项

提出了确定复杂组态的Ｓｌａｔｅｒ函数和原子谱项的程序化方法。运用Ｐａｓｃａｌ语言编制了计算程序，利用本程序可准确地导出等效组态ｓ＾Ｎ，ｐ＾Ｎ，ｄ＾Ｎ，ｆ＾Ｎ，ｇ＾Ｎ，ｈ＾Ｎ，ｉ＾Ｎ，ｋ＾Ｎ，ｌ＾Ｎ，ｍ＾Ｎ，ｎ＾Ｎ，ｏ＾Ｎ，ｑ＾Ｎ，ｒ＾Ｎ，ｔ＾Ｎ，ｕ＾Ｎ，ｖ＾Ｎ，ｗ＾Ｎ，ｘ＾Ｎ，ｙ＾Ｎ，ｚ＾Ｎ的Ｌ－Ｓ耦合谱项和Ｓｌａｔｅｒ函数。迄今为止，还未见国内外文献报道过。     

混晶GaAs_（1－x）P_x∶N中N_x发光的声子伴线结构

本文采用荧光窄化技术，对低组分的ＧａＡｓ（１－ｘ）Ｐｘ∶Ｎ（ｘ＝０．７６，０．６５）混晶材料中Ｎｘ束缚激子的声子伴线进行了研究．在低温下，选择激发Ｎｘ带时，我们得到了与ＧａＰ∶Ｎ低温发光谱中类似的声子伴线结构．根据实验结果，给出了混晶中各种声子的能量．另外，对组分为ｘ＝０．７６的ＧａＡｓ（１－ｘ）Ｐｘ∶Ｎ混晶样品，我们还首次观察并分析了多声子重现光谱．     

热力学“万能公式”及其应用

 在热力学中定义了体胀系数α、压强系数β和等温压缩系数ＫΓ之后,为了寻找三者之间的关系,我们用了这样一个函数关系,即(ｖ/ｐ)Ｔ(ｐ/Ｔ)Ｖ·(Ｔ/ｖ)Ｐ=-1,在用完之后,往往不少同学就将此公式束之高阁。殊不知,此公式原型变化多端,在解热力学问题时屡试不爽,笔者称之为“万能公式”,下面就此分析,与大家共同切磋。1.“万能公式”及其简证当三个变量ｘ,ｙ,ｚ之间存在如下关系Ｆ(ｘ,ｙ,ｚ)=0时,可认为三者地位平等。故存在以下关系,即ｘｙｚｙｚｘｚｘｙ=-1()特别注意,下标不能省略。略证如下。     

Dy－Y合金的三相变行为

本文报告关于Ｄｙ－Ｙ合金相变行为的研究．在μ０Ｈ＝０．４Ｔ的磁场下，Ｄｙ（９０）Ｙ（１０）随温度变化呈现出四个相．这在性质上与该组分在近零外场下的单一相变行为不同，也区别于Ｄｙ（９５）Ｙ５和Ｄｙ（８０）Ｙ（２０）在０．４Ｔ外场下的行为．磁化强度作为温度和组分的函数，以及晶格常数的测量结果提示，Ｄｙ（１００－ｘ）Ｙｘ的磁相图与竞争相互作用模型的理论预言是类似的．     

持续光谱烧孔和三维光信息存储

持续光谱烧孔（Ｐｅｒｓｉｓｔｅｎｔ ｓｐｅｃｔｒａｌ ｈｏｌｅ ｂｕｒｎｉｎｇ）简你 ＰＨＢ．将 ＰＨＢ应用于光信息存储，可以使光的频率成为新的存储维，将传统的二维（ｘ，ｙ）光信息存储发展成为三维（ｘ，ｙ，ｖ）光信息存储．与目前的光盘系统（记录密度限为．１０８ｂｉｔ／ｃｍ２）相比较，ＰＨＢ的三维光信息存储（以下简称ＰＨＢ存储）在理论上可以使记录密度提高三至四个数量级．本文介绍了ＰＨＢ和ＰＨＢ存储的基本原理，ＰＨＢ材料及其研究现状．     

棱镜耦合法测量掺杂波导模折射率中的误差分析

讨论了棱镜耦合法测量离子交换掺Er-Yb平面光波导中传播模式的模折射率实验中的误差与不确定度,模折射率误差由耦合棱镜折射率与底角及同步入射角误差决定，得出了测量模折射率不确定度的传递公式,作为实例．用Ag^＋-Na^＋离子交换技术,在285℃下交换15min．得到了Er-Yb共掺磷酸盐玻璃平面波导，给出了波导模折射率（@632．8nm）及不确定度。     

线偏振器对偏振法折射率测量的影响

在一阶近似下，本文着重分析了偏振法折射率测量中线偏振器漏光误差和转角误差的影响，并导出了有关公式。数据计算表明，当线偏振器位于反射光路中时，转角误差影响最大，若转角误差小于５′时，由此产生的折射率误差约为５．５×１０（－７），此时漏光误差不影响折射率测量精度。当线偏振器位于人射光路中时，若利用中高精度线偏振器（消光比１０（－５）），则由此产生的折射率测量误差约为２．３×１０（－７）。相对该方法的随机误差１０（－５），无论线偏振器位于反射光路或入射光路中，由它产生的折射率测量误差均可忽略不计。     

自傅里叶函数构造法则的研究

研究自傅里叶函数的构造法则，给出了和Ｃａｏｌａ的法则互为补充的法则：ｆ（ｚ）＝ｇ（ｘ）ｇ（－ｘ）＋ｇ＾Ｆ（ｘ）＊ｇ＾Ｆ（－ｘ）。分析了它的优缺点。最后，导出了构造自傅里叶函数法则的最简表达式。     

新型（Pb,Cd）—1222相化合物的制备,结构和电学性质

本成功地合成了一系列新型Ｐｂ－１２２２相层状铜氧化物（Ｐｂ０．５Ｃｄ０．５）（Ｓｒ０．９Ｒ０．１）２（Ｒ‘０．７Ｃｅ０．３）２Ｃｕ２Ｏｚ，Ｒ＝Ｒ’＝Ｙ，Ｐｒ，Ｓｍ，Ｅｕ，Ｇｄ，Ｄｙ，Ｈｏ以有（Ｒ，Ｒ‘）＝（Ｌａ，Ｅｕ），Ｓｍ，Ｇｄ），（Ｓｍ，Ｅｕ），（Ｌａ，Ｇｄ），（Ｅｕ，Ｇｄ），（Ｎｄ，Ｄｙ），（Ｎｄ，Ｙ），（Ｎｄ，Ｅｒ）。     

U（N）SP（N）O（3）的分支律

利用群的直乘分解公式，考虑Ｕ（Ｎ）群的［２ａ１ｂ］表示按群链Ｕ（Ｎ）ＳＰ（Ｎ）Ｏ（３）的约化规则，给出了相应的比较简单的分支律递推公式．该公式在用计算机计算分支律时，不受秩和表示维数的限制．为求解这类问题的分支律提供了一种比较简单的算法．在简化同位旋１／２的单ｊ费米子体系的母分系数计算中具有十分重要的意义．用同样的方法也可以求出群链Ｕ（Ｎ）Ｏ（Ｎ）Ｏ（３）的分支律．