球径仪测环半径的测定

本文叙述了测定机械式球径仪测环半径的两种方法:干涉法和反算法,并分析比较了两种方法的精度。反算法既可测量钢球式测环,也可测量刀口式测环,而且测试方法简便。用反算法测定测环半径,测量结果误差为±0.0015mm。     

光学表面长曲率半径的测定

一、前言测定球面透镜和反射镜表面曲率半径的方法很多,如采用球径仪的机械法、自准显微镜、刀口仪的自准法及各种干涉法等。球径仪只在曲率半径较小时(例如在1米以内)有较高的精度,自准显微镜也因仪器结构、被测镜孔径的限制,大多只能测量1米以内的曲率半径,而且几乎都只测凹面。刀口仪是测量长曲率半径的最佳方法之一,但只能测凹面。自准前置镜法可以测量长曲率半径,但精度太低。     

牛顿环干涉实验的改进

研究光的干涉现象可以进一步加深对光的波动性的认识,产生光的干涉的仪器很多,牛顿环仪是一种常见的观察光的干涉的光学器件、用牛顿环仪可以观察到光的等厚干涉,对其干涉条纹有关量进行测量,便可以很精确地测得产生牛顿环干涉条纹的光学元器件的一些特性参数、用牛顿环仪可以测单色光的波长、组成牛顿环仪的平凸透镜的曲率半径,检验物体表面的光洁度和平面度.用牛顿环干涉实验测平凸透镜的曲率半径是大学物理实验中的基本实验.笔者根据多年的教学实践,认为该实验中存在一些问题,而且在数据处理方法上没有一个规范和统一的方法,本文就此进行探讨与研究.     

千分表在梁弯曲法测金属弹性模量中的应用

对在用的梁弯曲法测金属弹性模量实验仪存在的问题进行了分析, 针对问题提出了一种实验仪器改 进方案, 将在用弹性模量测定仪的光杠杆和望远镜系统撤掉, 并将千分表装载在仪器的立柱上, 可以上下自由移 动, 方便千分表的装上或取下, 利用逐差法处理直接读取的千分表表盘数据, 即可得到待测金属片的弹性模量. 改 进后的弹性模量测定仪从装配结构上就避免了现有仪器的不足, 增强了该实验的可操作性, 并从源头上减少了人 为误差和系统误差     

用千分表测量金属丝的弹性模量

基于用拉伸法测量金属丝的弹性模量,通过对千分表对传统测微装置进行替换,对实验过程进行了改进,简化了实验装置,节约了实验室空间,同时克服了原实验方法间接测量量多、实验时间长等缺点,使实验操作简单易行。     

弹性模量千分表测量方法的建立

为建立一种借助千分表测量杨氏弹性模量高精度的方法,本研究通过千分表精准测量样品受力后其微小长度变化量,进而测得其杨氏弹性模量。对所测的数据经计算分析,结果表明该方法精度高,测量结果可靠。与光杠杆法测量样品微小长度这一传统方法相比,仪器构造简单,实验现象直观,操作简便。     

关于利用 Raman—Nath 衍射效应测声速问题

本文介绍自行设计的声光效应实验仪(简称声光仪),在满足 Raman—Nath 衍射条件下,测量透明液体声速时所具有的特点:①声光仪既可在超声行波场内测声速(Deby-Sears 法),也可在超声驻波场内测声速(Hiedemann 法),②结合声光仪衍射角较小的特点,在利用 Deby-Sears 法测声速时,我们自行设计了图1光路系统;③在利用 Hiedemann 法测声速中,通过分析对比可以看出,使用声光仪测声速比用条纹法测声速有其明显优点;④声光仪既可用于研究声速与声频关系,也可用于研究声速与介质温度关系。     

照明系统对图像检测精度影响的研究

 光源是影响摄像质量十分关键的因素,采用不同的照明方法和光源分别进行实验。用CCD摄像机拍摄标准块规,然后利用递推平均滤波算法对采集到的图像进行滤波处理,减少噪声对边缘检测的干扰,利用一维灰度矩亚像素算法搜索标准块规上下两边缘,用求平均值法算出每幅图片中标准块规的厚度。实验结果表明,随着光源选择的变化,照明系统对图像检测精度的影响不同,采用背光照明并使用医用观察灯照明误差最小。     

超巨磁阻测辐射热仪

基于超巨磁阻(CMR)材料在金属-绝缘体(M-I)转变点附近的巨大电阻变化,设计并测试了一种新型超巨磁阻测辐射热仪(CMR bolometer).用外延法生长的La_0.67Ca_0.33MnO₃ 薄膜作为测辐射热仪的辐射敏感元件,测量了该器件对黑体和He-Ne激光器的光学响应.所测的信号、噪声都随调制频率的上升而下降,但对于He-Ne激光源,它的信噪比却没有明显的改变.测量了薄膜铁磁金属态和顺磁绝缘态的信号-温度关系,最强的信号出现在靠近M- 关键词： 超巨磁阻     

扩大“3C”非接触式球径仪的量程——测量大曲率半径

大曲率半径(几十至上百米)凹面反射镜,在激光器研制中得到较广泛的应用。本文介绍了用附加长焦距平行光管物镜法,扩大“3C”非接触式球径仪的量程来测量大曲率半径,即可减小接触式测量所带来的误差,又可兼顾自准直望远镜法测量的大量程和自准直显微镜法测量的高精度。     

眼镜片参量的无损测量

利用焦度计测出眼镜片的光焦度,再由杠杆千分表、量块和测量环等测出相关量,计算出眼镜片表面的曲率半径,求得眼镜片的折射率.     

便携投影式牛顿环干涉演示仪的研制与应用

设计自制了投影式多波长反射、透射牛顿环干涉演示仪。该演示仪将装有毛玻璃屏的遥控变色发光二极管(LED)分别安装在牛顿环仪的前后两侧,通过开关控制两个光源独立或同时发光。用遥控器可以控制光源颜色和闪烁模式。牛顿环反射或透射干涉的图案通过带有VGA信号功能的CCD摄像机拍摄并在显示器或投影仪上显示出来,供全体师生观看研究,实现了薄膜干涉的课堂演示。该演示仪体积小巧,便于携带,操作简便,适合教学应用。     

OEA-1电视自准直仪的研制及应用

目前在光学车间普遍使用的光学比较测角仪视场大，测量精度低，而常用的测微自准直仪则测量精度高、视场小。这两种仪器均是通过目镜瞄准、读数，长时间工作，操作者容易疲劳。ＯＥＡ－１电视自准直仪是在比较测角仪和测微自准直仪的基础上，采用ＣＣＤ光电转换和视频信号技术研制成功的新一代自准直仪。它不仅视场大，而且测量精度高。同时，还能够根据对被测对象的要求在电视屏幕上任意地设定和显示公差带，实现对被测对象快速、准确的检测或判断。由于采用电视显示代替目镜观察，极大地减轻了操作者的劳动强度，提高了工作效率。     

能谱仪

能譜仪一般是指測量各种带电粒子和电磁波所組成的射线(例如α射线,β射线和γ射线等)的动量或能量和相应强度的仪器。分离和测定中子束能量的中子谱仪事实上也是一种能譜仪,不过习慣上一般不把它們包括在所謂“能譜仪”的范畴內。 測量带电粒子用的能譜仪有:测量电子动量或能量的β譜仪和測量重粒子:质子或α粒子等用的重粒子谱仪。它們主要利用带电粒子在电磁場中运动的規律把不同动量或能量的带电粒子分別焦聚在不同的位置,或把它們随着电磁場的改变依次在同一位置焦聚。目前也有利用不同能量粒子的不同速度而設計成的能谱仪。速度不同的粒子在一定距离間的飞行时間不     

也谈用单电桥测电阻应注意的问题

本刊第11卷第1期发表的《用单电桥测电阻应注意的问题》一文结尾中关于△R_x的计算和说明有两处不妥,简述如下。 1.基本误差和基本误差的允许极限是两个不同的概念,这一点往往为一些同志所忽视。基本误差和基本误差的允许极限相比,前者的绝对值小于或等于后者的绝对值,前者的数学表达式中只能用“≤”,后者的表达式中才能用等号。后者可简称为基本误差极限或基本误差限。当仅考虑基本误差对测量的影响时,测量的不确定度应取后者而不是前者。 2.文中基本误差(限)表达式的右端是按已废除多年的旧标准JB1391—74《测     

关于“用转动惯量仪测物体转动惯量”实验的疑问

用转动惯量仪测量物体转动惯量,是普通物理实验中,最简单的一种测转动惯量方法.这里所说的是圆盘状物体对其中心轴的转动惯量.(参见人民教育出版社1981年出版的华中工学院、天津大学、上海交大编《物理实验》).它的原理和操作简单、现象直     

不同数据采集方法对牛顿环测曲率半径准确度的影响

用牛顿环干涉实验测平凸透镜曲率半径是大学物理实验中的基本实验，本文讨论了不同数据采集方法怎样影响测量结果的准确度，并由实验得以证实。     

应用共焦显微镜原理测量倾斜工程表面

用基尔霍夫衍射公式分析反射式共焦光路 ,得到了被测件有一定倾斜角度表面的共焦轴向响应理论模型。由菲涅耳衍射近似公式得到的共焦轴向响应特性只是它的理论模型的一个特例。同时 ,对接收端采用差动连接的共焦测量的聚焦瞄准信号进行了分析 ,得到了表面倾斜角对聚焦瞄准信号影响的关系。应用共焦实验系统及差动测量系统对具有不同倾角的块规斜面的轴向响应信号进行了测量。理论模型的数值分析与实验结果相吻合。用差动共焦光学系统作为瞄准传感器、用电容传感器进行位移监测 ,对倾角为 10°的角规的斜面进行测量 ,得到分辨率小于 2 0nm的表面形貌图。     

用迈克尔孙干涉仪测量位移的精度改进

迈克尔孙于涉仪"是近代著名的物理实验内容，在工科物理实验教学中，基本都有测量He-He激光的波长或钠双线的波长差的内容.本文结合科研工作的实际，讨论用迈克尔孙干涉仪测量位移的精度改进，此内容可作为该课程的一个综合实验或选做内容.如图所示，根据非定域干涉圆条纹的"吞"、"吐"现象，若M；镜移动了距离nd引起条纹"吞"或"吐"的数目为N，则波长λ已知，可测得面d，这就是用迈克尔孙干涉仪测长的基本原理.由（1）式可知，用迈克尔孙于涉仪测量位移，其精度基本为半波长的数量级.如实验中采用He-Ne激光器，其值约为0.4μm.这对于一般…     

用激光的强度比较式F-P空腔锁定技术进行微振动的测量

本文描述了一种微振动的激光测量方法。该方法利用F-P标准具的光学共振特性,借助于激光强度比较式F-P空腔锁定技术,在一般实验室条件下,实现了最小被测振幅可达10^-12cm数量级的微振动测量。 关键词：