乙烯基自由基与IB金属小团簇的相互作用研究

采用密度泛函理论的B3LYP和PBE1PBE方法,对IB金属小团簇与C2H3自由基间的相互作用进行了研究.结果发现:C2H3M0/-n(M=Cu、Ag、Au;n=1-3)最稳定及其异构体的结构都相同,只是键长、键角有所不同.在C2H3M0/-n(M=Cu、Ag、Au;n=1-3)的最稳定结构中,C2H3自由基和金属团簇都作为整体单元存在.由于金属团簇与C2H3自由基的相互作用,在红外吸收光谱中,C2H3自由基中C=C、C-H键的伸缩振动发生了红移,而随着团簇中金属原子数目的增多,C=C键及C-H键的伸缩振动,红移程度减小.基于含时密度泛函(TDDFT)计算,模拟了C2H3M-n(M=Cu、Ag、Au;n=1-3)最稳定结构的光电子能谱(PES).     

乙烯基自由基与IB金属小团簇的相互作用研究

采用密度泛函理论的B3LYP和PBE1PBE方法,对IB金属小团簇与C2H3自由基间的相互作用进行了研究。结果发现：C2H3Mn0/-(M=Cu、Ag、Au;n=1-3)最稳定及其异构体的结构都相同,只是键长、键角有所不同。在C2H3Mn0/-(M=Cu、Ag、Au;n=1-3)的最稳定结构中,C2H3自由基和金属团簇都作为整体单元存在。由于金属团簇与C2H3自由基的相互作用,在红外吸收光谱中,C2H3自由基中C=C、C-H键的伸缩振动发生了红移,而随着团簇中金属原子数目的增多,C=C键及C-H键的伸缩振动,红移程度减小。基于含时密度泛函(TDDFT)计算,模拟了C2H3Mn-(M=Cu、Ag、Au;n=1-3)最稳定结构的光电子能谱(PES)。     

(H2O)n (n=1-3)和H2SO4作用下H2CO3气相分解反应机理的理论研究

本文利用CCSD(T)/6-311++(3df,3pd)//B3LYP-D3/6-311++G(3df,3pd)+ 0.9686×ZPE理论方法对(H2O)n (n=1-3)和H2SO4存在与不存在的情况下,H2CO3气相分解反应机理进行了理论研究。计算结果表明(H2O)n (n=1-3)和H2SO4都能使H2CO3气相分解反应的能垒显著地降低,其催化能力按由强到弱的顺序是H2SO4>(H2O)2>(H2O)3>H2O。     

{[K(18-C-6)][K(H_2O)_2]}[Cd(CN)_4]的合成与结构分析

合成了配合物 { [K(18- C- 6 ) ][K(H2 O) 2 ]} [Cd(CN) 4 ](1) ,并通过元素分析、红外光谱、单晶 X-射线衍射进行了结构分析。配合物属单斜晶系 ,空间群 P2 (1) / n。晶体学数据 :a=0 .936 5 3(18) nm,b=1.6 178(3) nm,c=1.74 81(3) nm,β=91.332 (3)°,V=2 .6 479(9) nm3 ,Z=4 ,Dcalcd=1.4 5 3g/ cm3 ,F(0 0 0 ) =12 0 8,R1=0 .0 317,w R2 =0 .0 5 6 7。配合物中 [K(18- C- 6 ) ],[K(H2 O) 2 ]和 [Cd(CN) 4 ]基团通过 K N键和 K —π相互作用形成三维网状结构     

{[K(18-C-6)][K(H2O)2]}[Cd(CN)4]的合成与结构分析

合成了配合物 { [K(18- C- 6 ) ][K(H2 O) 2 ]} [Cd(CN) 4 ](1) ,并通过元素分析、红外光谱、单晶 X-射线衍射进行了结构分析。配合物属单斜晶系 ,空间群 P2 (1) / n。晶体学数据 :a=0 .936 5 3(18) nm,b=1.6 178(3) nm,c=1.74 81(3) nm,β=91.332 (3)°,V=2 .6 479(9) nm3 ,Z=4 ,Dcalcd=1.4 5 3g/ cm3 ,F(0 0 0 ) =12 0 8,R1=0 .0 317,w R2 =0 .0 5 6 7。配合物中 [K(18- C- 6 ) ],[K(H2 O) 2 ]和 [Cd(CN) 4 ]基团通过 K N键和 K —π相互作用形成三维网状结构     

以十二烷基苯磺酸钠为增溶剂催化光度法测定痕量银

本文研究了在 p H=4 .5的 HAc- Na Ac介质中 ,以 2 ,2′-联吡啶为活化剂 ,阴离子表面活性剂十二烷基苯磺酸钠 (SDBS)为增溶剂 ,过硫酸钾氧化次甲基蓝催化动力学光度法测定痕量银的新方法。本法检出限为 2 .2× 10 -4mg/ L ;相对标准偏差为 2 .5 % (n=9) ;线性范围为 0 .0 0 8— 0 .0 4 0 mg/ L。可用于测定黑白相纸液中的银和氯化银的溶度积     

论(MnF_6)~(4-)团簇光谱参量D_q的R~(-n)律

用配位球壳势模型研究了络合分子中过渡金属离子光谱参量Dq 与金属 -配体间键长R的R-n律关系。结果表明指数n的变化趋势依赖于配位球壳半径R的增大或减小 ,在点电荷模型下n值将小于 5且随R的减小而减小。在 (MnF6) 4-团簇键长的实验范围内 (R =0 .2 0 7nm←→ 0 .2 14nm) ,理论计算值n =4.488与实验观测值n =4.45符合得很好。     

态|Ψ_n~((2))〉_q的广义非线性等阶N次方H压缩效应

构造了一种新型的多模叠加态 |Ψ(2 )n 〉q=C(R)n |{ -i Z*j }〉q+C(0 )n |{ 0 j}〉q;并首次详细地研究了此量子态的等阶 N次方 H压缩特性 .大量的计算和分析表明 :态 |Ψ(2 )n 〉q是一种多模典型的非经典光场 ;还发现了“相似压缩”等现象     

稀土邻菲咯啉双核配合物的光谱研究

合成了 Yx Eu1-x(phen) 2 Cl3· n H2 O、Tbx Eu1-x(phen) 2 Cl3· n H2 O(x=0、0 .2 5、0 .5 0、0 .75 )固体配合物 ,并测定了红外光谱、荧光发射光谱 ,讨论了配合物的组成与发光特性     

SeF_n(n=0,+1,+2)基态及SeF低激发态的势能函数与微观性质

为了弄清氟与硒相互拮抗作用的动力学特征,了解SeFn(n=0, 1, 2)分子离子基态和激发态势能函数及微观结构、性质的基本信息是必要的.本文采用6-311 G**基组、B3LYP方法对SeFn(n=0, 1, 2)分子离子基态进行了结构优化和频率计算,用TDB3LYP/6-311 G**含时方法对激发态B12Π、B22Π进行了计算,得到SeFn(n=0, 1, 2)分子离子基态和SeF分子激发态B12Π、B22Π的平衡几何结构、电子状态、谐振频率、偶极矩、离解能De等性质,并在计算出来的一系列单点势能基础上,用正规方程组拟合Murrell-Sorbie(M-S)势能函数,得到相应态的解析势能函数,光谱参数Be、αe、ωe、和ωeχe,由此计算对应的光谱参数和力学性质.理论计算值与相关文献值吻合较好,说明用B3LYP(TDB3LYP)/6-311 G**方法计算SeFn(n=0, 1, 2)分子离子基态和激发态微观结构性质是可行的.     

Cs(6D_J)+(H_2,H_e)的反应与非反应碰撞能量转移

在样品池条件下,利用原子荧光光谱方法,测量了Cs(6DJ)与H2,He碰撞中的反应与非反应能量转移截面.利用脉冲激光886nm线双光子激发Cs(6S)到Cs(6D3/2)态,原子荧光中除含有6D3/2→6P的直接荧光外,还含有6D5/2→6P的转移荧光.利用三能级模型的速率方程分析,在不同的He和H2密度下,分别测垦直接荧光与转移荧光的时间积分荧光强度比,得到了6D3/2与H2和He碰撞的精细结构转移截面分别为σ=(55±13)×10-16和(16±4)×10-16 cm2,同时确定了6D5/2与H2和He的碰撞猝灭速率系数.6D5/2态与H2的碰撞猝灭速率系数比6D5/2与He的大,它是反应与非反应速率系数之和,利用实验数据确定非反应速率系数为6.3×10-10 cm3·s-1,得到6D5/2与H2的反应截面为(2.0±0.8)×10-16 cm2.利用不同H2(或He)密度下6D5/2→6P3/2时间积分荧光强度,得到6D3/2与H2反应截面为(4.0±1.6)×10-16 cm2,6D3/2与H2反应的活性大于6D5/2.     

Search for doubly charged Higgs boson pair production in pp¯ collisions at √s=1.96 TeV

We present a search for pair production of doubly charged Higgs bosons in the processes qqˉ→H(++)H(--) decaying through H(±±)→τ(±)τ(±),μ(±)τ(±),μ(±)μ(±). The search is performed in ppˉ collisions at a center-of-mass energy of √s = 1.96 TeV using an integrated luminosity of up to 7.0 fb(-1) collected by the D0 experiment at the Fermilab Tevatron Collider. The results are used to set 95% C.L. limits on the pair production cross section of doubly charged Higgs bosons and on their mass for different H(±±) branching fractions. Models predicting different H(±±) decays are investigated. Assuming B(H(±±)→τ(±)τ(±))=1 yields an observed (expected) lower limit on the mass of a left-handed H(L)(±±) boson of 128 (116) GeV and assuming B(H(±±)→μ(±)τ(±))=1 the corresponding limits are 144 (149) GeV. In a model with B(H(±±)→τ(±)τ(±))=B(H(±±)→μ(±)τ(±))=B(H(±±)→μ(±)μ(±))=1/3, we obtain M(H(L)(±±))>130 (138) GeV.     

Experimental evaluation of rate coefficients for Rb（5Dj）＋H2→ RbH＋H reaction

The Rb（5Dj）＋H2→RbH＋H photochemical reaction has been studied. Rb vapor mixed with H2 is irradiated in a glass cell with 778-nm pulses which populate one of the 52D states by two-photon absorption. Measurements for the relative intensities of the atomic fluorescence and the absorption of the RbH product near the axis of the cell yield the rate coefficients for the Rb（5D3/2）＋H2 and Rb（5D5/2）＋H2 reactions, which are （3.6±1.3） ×10^-11 and （1.7±0.6）×10^-11 cm^3/s, respectively. The relative reactivity with H2 for Rb（5D3/2） is higher than that for Rb（5D5/2）.     

晶化对A-Si:H膜中氢含量及键合形式的作用

本文研究了A-Si:H薄膜中氢原子总含量及硅-氢键合形式随薄膜中晶化程度的变化规律。指出,当晶粒大小为200±50?范围氢含量陡然下降,硅-氢键合由Si-H明显地向Si-H₂转化。认为,200±50?是微晶硅膜向多晶硅膜转化的一个相交点。 关键词：     

OH自由基LIF光谱研究

利用脉冲高压直流放电技术产生H超声分子束,以纳秒染料激光二倍频输出(282 nm)作为激发光源,通过LIF光谱测量方法,获得了OH A 2Σ+-X 2Π(1, 0)带转动分辨激发荧光谱,并通过对谱线强度分布的分析和计算,得到X 2Π态H的转动温度为(30±1) K;通过对A 2Σ+-X 2Π (1, 1)带及(0, 0)带跃迁的荧光衰减时间谱测量,拟合得出H激发态 A 2Σ+ (ｖ′=1)及X 2Π (ｖ″=0)的寿命分别为(637±6)和(675±13) ns。     

K(6S)+H2→K(4D)+H2的碰撞能量转移

激光双光子激发K原子至6s或4D态,测鼍了K(6S,4D)与H2的碰撞转移截面.池温在413K,H2气压在4～40 Pa范围内,K(6S,4D)-K的碰撞效应可略去.在激发6S态的情况下,记录6S→4P时间分辨荧光信号,从荧光强度的对数描绘出的直线斜率得到6S态的有效寿命,而4D态的布居随H2的增加而增加,因此引起4D→4P跃迁谱线的增强.在激发4D态的情况下,采用类似方法得到4D态的有效寿命,由Stern Volmet方程,测得6S和4D态的辐射寿命分别为(97±15)ns和(300±45)ns.激发态K原子总的碰撞去佰居截面为(1.6±0.3)×10-14cm2(对6S态)和(40±6)×10-16cm2(对4D态).该总截面中包含向K原子激发态的非反应碰撞转移截面以及与H2反应生成KH的反应截面.激发6S态,测量4D→4P的时间积分荧光强度随H2气压的变化,得到6S→4D的碰撞转移截面为(1.4±0.3)×10-14cm2.由此得到结论:K(6S)态主要是通过物理猝灭到K(4D)态,虽然在K(6S)+H2的碰撞中,观察到了由于化学反应生成的KH的存在.     

13.5—14·6 MeV能区中子引起的89Y39（n，2n）88Y39反应截面的测量

用^93Nb（n,2n）^92mNb和^90Zr（n,2n）^89m＋gZr截面比法测定中子能量,以^93Nb（n,2n）^92mNb反应截面作中子注量标准,用活化法测量了13．5-14．6MeV中子引起的^89Y（n,2n）^88Y的反应截面值。由（13．5±0．3）,（14.1±0．2）,（14.6±0．3）MeV中子引起的^89Y（n,2n）^88Y反应截面值分别为（759±42）,（835±42）和（958±53）mb。Cross section for （n, 2n） reaction on Yttrium have been measured at energy of 14 MeV neutrons from H（d, n）He by using activation technique. The ^93Nb（n, 2n）^92mNb reaction was used to monitor the neutron fluence, HPGe detector was used to detect the γ-rays. The cross section of ^89Y （n, 2n）^88Y reaction are 759 ± 42, 835 ±42, 958 ±53 mb for neutron energy 13.5 ±0.3, 14.1±0.2, 14.6 ±0.3 MeV, respectively.     

Search for a very light CP-odd Higgs boson in top quark decays from pp collisions at sqrt(s)]=1.96 TeV

We present the results of a search for a very light CP-odd Higgs boson a(1)(0) originating from top quark decays t → H(±)b → W(±(*)) a(1)(0)b, and subsequently decaying into τ+ τ-. Using a data sample corresponding to an integrated luminosity of 2.7 fb(-1) collected by the CDF II detector in pp collisions at 1.96 TeV, we perform a search for events containing a lepton, three or more jets, and an additional isolated track with transverse momentum in the range 3 to 20 GeV/c. Observed events are consistent with background sources, and 95% C.L. limits are set on the branching ratio of t → H(±)b for various masses of H(±) and a(1)(0).     

Measurement of the CP-violating phase ϕ(s) in the decay B(s)(0) → J/ψϕ

We present a measurement of the time-dependent CP-violating asymmetry in B(s)(0) → J/ψ? decays, using data collected with the LHCb detector at the LHC. The decay time distribution of B(s)(0) → J/ψ? is characterized by the decay widths Γ(H) and Γ(L) of the heavy and light mass eigenstates, respectively, of the B(s)(0) - B(s)(0) system and by a CP-violating phase ?(s). In a sample of about 8500 B(s)(0) → J/ψ? events isolated from 0.37 fb(-1) of pp collisions at sqrt[s] = 7 TeV, we measure ?(s) = 0.15 ± 0.18(stat) ± 0.06(syst) rad. We also find an average B(s)(0) decay width Γ(s) ≡ (Γ(L) + Γ(H))/2 = 0.657 ± 0.009(stat) ± 0.008(syst) ps(-1) and a decay width difference ΔΓ(s) ≡ Γ(L) - Γ(H) = 0.123 ± 0.029(stat) ± 0.011(syst) ps(-1). Our measurement is insensitive to the transformation (?(s),ΔΓ(s)) ? (π - ?(s), -ΔΓ(s)).     

First constraint on cosmological variation of the proton-to-electron mass ratio from two independent telescopes

A high signal-to-noise spectrum covering the largest number of hydrogen lines (90 H(2) lines and 6 HD lines) in a high-redshift object was analyzed from an observation along the sight line to the bright quasar source J2123-005 with the Ultraviolet and Visual Echelle Spectrograph on the European Southern Observatory Very Large Telescope (Paranal, Chile). This delivers a constraint on a possible variation of the proton-to-electron mass ratio of Δμ/μ=(8.5 ± 3.6(stat) ± 2.2(syst))×10(-6) at redshift z(abs) = 2.059, which agrees well with a recently published result on the same system observed at the Keck telescope yielding Δμ/μ=(5.6 ± 5.5(stat) ± 2.9(syst))×10(-6). Both analyses used the same robust absorption line fitting procedures with detailed consideration of systematic errors.