基于微课模式的大学物理教学探讨

在信息化教育普及的时代背景下, 分析了大学物理教学过程中存在的几个问题, 并阐述了如何利用微 课来解决大学物理中的这些问题. 论文具体介绍了微课概念及特点, 分析了运用微课教学模式进行大学物理课程教 学的必要性, 并以我校大学微课开展情况为例分析了运用微课教学模式的可行性, 指出了微课制作和教学中存在的 问题, 并提出了大学物理微课课程平台的建设的具体措施     

MatlabGUI仿真在原子物理学教学中的应用

利用Matlab GUI设计了实验仿真界面,仿真实验界面友好直观、内容丰富,可以设定并改变相关参数动态显示仿真结果,能方便地观察到实验现象,并且可以分析各参数对原子束裂纹条数的影响,为原子物理学理论分析与教学提供了新的手段。     

Li(2P)+H_2→LiH+H反应截面的测量

在样品池条件下,用脉冲激光670.8 nm线激发Li原子基态至2P态,测量了的反应碰撞能量转移截面。池温保持在888 K,Li原子密度为10~(13)cm~(-3)量级,而H_2气压控制在60～300 Pa之间,测量时间分辨荧光光谱,它由两部分组成,在脉冲激光激发的瞬间(不超过10 ns),荧光迅速增强至最大值;激发结束后,荧光强度按指数衰减,由衰减曲线得到2P态原子在不同H_2气压下的有效寿命。根据Stern-Volmer方程,有效寿命与H_2气压成线性关系,由该直线的斜率给出了总的猝灭截面(25.1±4.0)×10~(-16)cm~2,而从直线的截距得到辐射寿命为(270±54)ns。总的猝灭截面是反应与非反应碰撞截面之和,由在不同H_2气压下记录的瞬态(10 ns)荧光快速增强信号得到反应截面为(0.2±0.1)×10~(-16)cm~2,虽只占总猝灭截面的1/125,但它在Li(2P)+H_2的碰撞传能中所起的作用是不能略去的。     

NO3自由基与HNO及HONO反应机理研究

有研究显示NO3自由基会在RDX热解过程中形成,然而实验中却始终未有发现.本文首次通过量子化学方法研究了NO3自由基分别与RDX两种热解产物HNO及HONO的反应,并利用CCSD(T)/6-311++G(d,p)方法对反应势垒进行了精确计算.计算结果显示,NO3+HNO反应为无势垒反应,且放出大量热量,预示该反应极易发生.这为NO3自由基始终没有在RDX热解实验中被观察到提供了一种解释.     

利用欠阻尼振动测液体粘滞系数实验研究

实验通过分别测量无阻尼振动和受到阻尼振动时系统的实时受力,用Origin软件对实验数据进行非线性拟合,将两种情况下的角频率进行对比,得到了液体的阻尼系数,并给出了液体的粘滞系数。     

微课制作的实践与反思

以教学视频为载体的“微课冶 是近年来出现的一种新型课程教学资源,可灵活应用于课堂及网络辅助 教学. 以“偏振态的初步检验冶 微课的设计与制作为例,介绍了制作过程中的心得体会,总结了微课教学视频制作 的实践方法     

基于LabVIEW和声卡的音频信号采集与分析系统设计

详细介绍了系统的开发背景,软件结构和特点,系统地分析了数据采集硬件和软件设计技术,在此基础上以声卡为数据采集卡,以LabVIEW为开发平台设计了音频信号采集与分析系统。这种系统具有界面友好,维护简单等优点。系统不但可以实现对音频信号进行采集,还可以对采集的信号进行分析和保存。可以根据需要改变系统的功能,具有很好的教学实...     

高位K2(1∧g) 与基态原子的碰撞转移

在K原子密度约为0.5－5×1016cm-3的样品池中,脉冲激光710nm线双光子激发K2基态到高位1∧g 态,研究了K2( 1∧g)+ K(4S)碰撞转移过程。K原子密度由测量KD2线蓝翼对白光的吸收得到。测量不同K密度下 1∧g态发射的时间分辨荧光强度,它是一条指数衰减曲线,由此得到1∧g态的有效寿命,从描绘出的有效寿命倒数与K原子密度关系直线的斜率得到1∧g 态总的碰撞猝灭截面为 ,从截距得到的辐射寿命为 。测量了K的6S →4P3/2和4D→4P3/2 在不同K密度下的时间积分荧光强度,得到了K2( )+K→K2( )+K（6S,4D）碰撞转移截面为 （对转移到6S）和 （对转移到4D）。     

高位K2(1Λg) 与基态原子的碰撞转移

在K原子密度约为0.5～5×1016cm-3的样品池中,脉冲激光710 nm线双光子激发K2基态到高位1Λg态,研究了K2(1Λg)+ K(4S)碰撞转移过程.K原子密度由测量KD2线蓝翼对白光的吸收得到.测量不同K密度下1Λg态发射的时间分辨荧光强度,它是一条指数衰减曲线,由此得到1Λg态的有效寿命,从描绘出的有效寿命倒数与K原子密度关系直线的斜率得到1Λg态总的碰撞猝灭截面为(2.1±0.2)×10-14cm2,从截距得到的辐射寿命为(22±2)ns.测量了K的6S →4P3/2和4D→4P3/2在不同K密度下的时间积分荧光强度,得到了K2(1Λg)+K→K2(11∑ +g)+K(6S,4D)碰撞转移截面为(1.5±0.3)×10-15cm2(对转移到6S)和(8.5±3.0)×10-15cm2(对转移到4D).     

Rb-He光学碰撞中精细结构分支比的测量

脉冲激光激发Rb＋He混合系统, 激光频率（ν）调离Rb（5Ｓ1/2）→Rb（5PJ）共振频率（νres）Δ（Δ＝ν-νres）。研究了光学碰撞Rb（5S1/2）＋He＋hν→Rb（5PJ）＋He转移过程。激光激发RbHe分子态。RbHe激发态解离到5P1/2或5P3/2态,其布居数密度分别为n1和n2,定义分支比为n1/n2。为得到分支比,在-180 cm-1＜Δ＜200 cm-1范围内测量了I（D1）（5P1/2→5S1/2）与I（D2）（5P3/2→5S1/2）的相对时间积分强度比R,解速率方程组,得到一个与气压成线性关系的直线方程,从该直线的截距及斜率得到5P1/2→5P3/2的碰撞转移截面及分支比, 在D2线蓝翼,分支比随失谐量Δ的增加而增加到0.2。在D1线红翼分支比近似为40而与失谐量无关。从翼激发测量得的精细结构碰撞转移截面为（1.1±0.3）×10-17 cm2, 与从共振激发得到的截面值是一致的。测量结果表明, 原子相互作用势和非绝热效应在分子解离动力学中起关键作用。