d ~6Li散射态的QRGM分析

本文利用工作中得到的结果,即~6Li集团结构显著和可以略去与α集团的反对称交换效应,计算了d ~6Li的弹性散射相移和微分截面.这个工作表明,在d ~6Li弹性散射中,也可以忽略与α集团的反对称交换效应,而得到与严格的共振群方法基本一致的结果.     

d+6Li散射态的QRGM分析

本文利用工作[1]中得到的结果, 即⁶Li集团结构显著和可以略去与α集团的反对称交换效应, 计算了d+⁶Li的弹性散射相移和微分截面. 这个工作表明, 在d+⁶Li弹性散射中, 也可以忽略与α集团的反对称交换效应, 而得到与严格的共振群方法基本一致的结果.     

n ~6Li散射态中~6Li的集团结构和交换效应

本文用略去α集团外核子与α内核子交换的共振群方法计算了n ~6Li系统的弹性散射相移和微分散射截面,并通过这些计算研究了~6Li的d α集团结构和反对称交换效应。所得的结果表明,~6Li的d α集团结构显著,因此合理地选取~6Li的d α集团波函数,特别是d与α的相对运动波函数是很重要的;由于~6Li的d α集团结构显著,且α束缚得很紧,所以略去了α与n和d之间的反对称交换能得到与冗长的标准共振群方法相一致的结果。     

n+6Li散射态中6Li的集团结构和交换效应

本文有略去α集团外核子与α内核子交换的共振群方法计算了n+⁶Li系统的弹性散射相移和微分截面, 并通过这些计算研究了⁶Li的d+α集团结构和反对称交换效应. 所得的结果表明, ⁶Li的d+α集团结构显著, 因此合理地选取⁶Li的d+α集团波函数, 特别是d与α的相对运动波函数是很重要的; 由于⁶Li的d+α集团结构显著, 且α束缚得委紧, 所以略去了α与n和d之间的反对称交换能得到与冗长的标准共振群方法相一致的结果.     

α粒子在24Mg核上大角反常散射的研究

在?_L=12°至178°,每间隔2°测量了18.1MeVα粒子在²⁴Mg同位素核上的弹性散射角分布和部分非弹性散射角分布。α+²⁴Mg弹性散射角分布在大角区呈现强烈振荡结构,微分截面全面增强。标准光学模型和复合核弹性散射（通过H-F公式）不相干相加的计算不能预言这一反常现象。角动量相关吸收光学模型能相当好地与实验数据拟合。角动量相关吸收势光学模型对其他能量的α粒子在²⁴Mg核上弹性散射实验角分布的拟合也进行了计算和讨论。     

高能π-核散射中夸克自由度的研究

应用夸克 强子混合模型来描述高能π -α粒子的散射 ,夸克部分的参数是由符合π -p弹性散射数据来确定的 ,在此基础上计算了π -α的弹性散射得到了第 1和第 2两个低谷。结果表明 ,夸克自由度在π -核相互作用中起着重要作用 ,尤其在大动量转移区更为重要。     

高能核-核弹性散射研究

本文在高能量下, 用核-核弹性散射Glauber振幅全展开的一种简便计算方法和硬球近似方法同时计算了α-α弹性散射的微分截面. 结果是令人满意的.     

1.37Gev α 粒子在~(12)C和~(40,42,44,48)Ca上的弹性及非弹性散射

以Ｇｌａｕｂｅｒ理论分析了１３７Ｇｅｖα粒子在１２Ｃ和４０，４２，４４，４８Ｃａ上的弹性散射和非弹性散射数据。采用Ｔａｓｉｅ模型处理到单声子能级的集体激发。考虑了弹性道与非弹性道之间的耦合效应，表明核子—核子弹性散射的相变化使计算微分截面增大。相变化的出现引起了显著的改进     

重离子弹性散射中原子核短程关联效应的研究

本文在刚性炮弹近似下,利用Glauber多重散射理论,研究了原子核中短程关联对高能重离子弹性散射的影响。计算了1.37 GeV的α-¹²C的弹性散射,并与实验结果进行了比较。结果表明,短程关联对微分截面的影响在较大角度是重要的。     

高能核-核非弹性散射和炮弹核结构的影响

在Glauber理论基础上, 在刚性炮弹近似下, 给出了核-核非弹性散射振幅. 具体计算了1.37GeV的α+C¹²非弹性散射2⁺(4.44MeV)和3^－(9.64MeV)的微分截面, 并讨论了炮弹核α的不同密度分布对散射的影响.     

α的结构对高能α-核碰撞的影响

在Glauber理论基础上,采用刚性炮弹近似, 计算了高能α+α,α+Ca⁴⁰弹性散射微分截面. 讨论了α核单粒子密度不同分布对散射的影响. 计算结果表明: 炮弹核内的关联对散射的影响和以这种关联核作靶对散射的影响一样重要.     

α-α元振幅和高能核-核碰撞

推广Glauber理论中的元振幅,采用高能α-α散射振幅f_α作为元振幅来研究高能核-核碰撞。在本文中,详细计算了1.37GeV的α粒子在C¹²上的弹性散射并得到了满意的结果。     

Glauber方法和高能下核-核非弹性散射

在Glauber多次散射的框架下, 给出了高能下核-核非弹性散射振幅的严格表示式. 以1.37GeVα在C¹²上的非弹性散射为例, 用硬球近似和严格方法分别计算了C¹²的α⁺和3^－态的微分截面, 在以这两种方法计算所得的微分截面之间, 存在着一定的差异, 在这一算例中, 这些差异反映了不同方法的物理图象.     

25MeV/u 6He在9Be靶上的弹性转移反应研究

报告了25MeV/u ⁶He在⁹Be靶上的弹性散射和弹性转移的实验结果. 用光学模型和一阶DWBA的方法计算了弹性散射和³He集团转移的截面, 计算结果和实验测量基本一致. 计算表明³He在⁹Be中的谱幅度应该明显大于壳模型的理论计算值0.70.     

α粒子结团结构与π-24Mg,π-32S弹性散射

在Glauber多重散射理论框架下, 应用独立α粒子结团模型, 计算了π介子与²⁴Mg和³²S弹性散射的微分截面, 与实验数据符合很好.     

1GeV附近的质子与中、重核的弹性散射

本文用"集体坐标与高能集团散射理论"的方法, 取Woods-Saxon势, 计算了1.04GeV质子与^40,42,44,48Ca、⁴⁸Ti、^58,60,62,64Ni之间的弹性散射微分截面; 1GeV质子与90Zr、²⁰⁸Pb之间的弹性散射微分截面. 结果与实验值符合得较好.     

高能α粒子与4He的弹性散射

应用Glauber核-核散射理论,在“刚体炮弹近似”下计算了高α粒子在⁴He靶核上的弹性散射.结果显示,理论对于中等动量转移以下的实验结果给出令人满意的描述.     

18O+148Nd的准弹性碰撞研究和耦合道分析

用Q3D磁谱仪及其焦面探测器系统,在90.72MeV处测量了¹⁸O+¹⁴⁸Nd的弹性散射和非弹性散射角分布,利用DWBA和耦合反应道计算程序FRESCO,对实验结果进行了拟合.在对弹性散射分析中,引入极化势的DWBA计算与耦合道计算有类似的结果.讨论了非弹性散射激发过程中的核–库仑激发的相干效应,得出了描述相干强度的近似因子.     

高能α粒子与原子核的散射

本文以"两个复合粒子系统的高能散射理论"为骨架,计算了1.37GeV的α粒子与¹²C和Ca的同位素的弹性和非弹性微分截面.计算结果与实验值符合得比较好.发现在弹性散射中虚发的贡献是重要的.     

α粒子结构下的p-~(12)C非弹性散射

从12C原子核的α粒子结构观点出发,计算了共振区内能量为T p=200,400,600,700MeV,p-12C的2 (4.44MeV)和3-(9.64MeV)非弹性散射微分截面。其中将12C原子核跃迁形状因子分解成核内α粒子的跃迁形状因子和α粒子本身的形状因子的乘积。利用已知的原子核跃迁密度,得出12C原子核α粒子跃迁密度分布的解析式。理论结果与实验较好地符合。