关于不完全双二次非协调板元的注

本文考虑八自由度不完全双二次非协调矩形板元。得到了最优的L~2-误差估计文[2]提出了一个新的八自由度不完全双二次非协调矩形板元,其形状函数是由矩形的四个顶点的函数值和四边中点的法向导数值唯一确定。文[1]曾对此元进行了理论分析,并在u∈H~4(Ω)的较强正则性假设下,得到了一个L~2-误差估计。但是,这一估计不是最优     

关于不完全双二次非协调板元的收敛性

多年来,工程界普遍认为Irons的分片检验准则是检验非协调元收敛性的一个充要条件。作者在[3,4]中曾对三类四边形无证明了非协调元可以不通过分片检验仍然收敛,可见分片检验并非必要。最近,吴茂庆在[5]中给出了一个八个自由度的不完全双二次矩形板元,其形状函数由矩形四个角点上的函数值与四边中点上的法向导数值确定.这是一个非协调元,形状函数及其一阶偏导数在相邻单元的共同边界上不连续,有点象Morley元.[5]称此非协调元不通过分片检验,但却收敛,并给出收敛速度的一个估计:     

一个改进的Reissner-Mindlin矩形元

本文提出了一个改进的Reissner-Mindlin矩形非协调元方法：旋度用连续双线性元逼近，横向位移用旋转矩形非协调元逼近，而作为中间变量的剪切力用增广的分片常数元逼近，我们证明：该方法具有关于板厚一致稳定性和一致最优收敛性。     

基于广义变分原理的矩形薄板单元

本文应用广义变分原理,构造了适合正交各向异性薄板静动力分析的矩形单元MR—12.计算结果表明,基于广义变分原理的非协调元具有很好的收敛性和计算精度.证明了广义变分原理在建立非协调单元中的有效性和优越性.MR—12单元的计算格式和普通矩形板元无原则性的差别,极易推广使用.     

一个高精度矩形板元

用双参数法构造出 1 2参高精度矩形板元 ,其能量模误差为O(h² ) ,比非协调 1 2参Adini元高一阶     

非线性Sobolev方程的非协调H~1-Galerkin混合有限元方法

利用带约束的非协调旋转Q_1元和零阶R-T元对一类非线性Sobolev方程构造了总体自由度较小的非协调H~1-Galerkin混合元格式,基于单元插值算子的特殊性质,利用积分恒等式和平均值技巧,分别在半离散和全离散格式下得到了与以往文献中使用协调元方法完全相同的超逼近和超收敛结果.     

双参数十二参矩形板元的对称列式

1 引言 在位移有限元中,九参数三角形板元的研究取得了丰硕成果,根据不同方法已构造出众多收敛性能很好的单元（见[1]、[2]、[3]）。相比之下,矩形板元的研究却较少报道,ACM元及广义协调元RGC—12是其中比较成功的单元.但是ACM是C~0元。其位移形函数的外法向导数平均值在单元间不连续。广义协调元是基于势能原理建立单元协调的,其自由度(协调条件)不对称是其本身的一个弱点,陈万吉研究表明。这种不对称性会破坏单元的几何不变性。     

一类新的六参数非协调四边形单元

利用分析ｓｐｅｃｈｔ元的技巧，构造了一类新的非协调四边形单元，并证明由此产生的有限元对任意四边形网格收敛且效果同Ｗｉｌｓｏｎ元．ＱＰ６元是其中的特例     

具有几何对称性的12参数矩形板元

1 引言 三角形板元中,形式最简单的是九参数元,节点参数是单元三个顶点上的函数值和两个一阶偏导数值,非协调九参三角形板元的研究取得了丰硕成果,根据不同方法已构造出多种收敛性能好的单元.相比之下,矩形板元的研究较少见报道.矩形板元中形式最简单的是12参元,节点参数是单元4个顶点上的函数值和两个一阶偏导数值,这类似于九参三角形板元.常见的12参矩形板元是ACM元,其形函数空间是完整3次多项式空间加上两个4次多项式的基函数,ACM元是C°元,但位移形函数的外法向导数平均值在单元间不连续,这类似于Zienkiewicz九参三角形板元,但由于矩形单元的特殊形状,ACM元是收敛的.龙驭球教授等在[1]中提出一种12参矩形广义协调元,其位移形函数的外法向导数平均值在     

构造任意非协调四边形单元的新模式

通过对Q4元增加一个非协调高阶项．构造了一类新的非协调四边形单元，并证明由此产生的单元对任意四边形网格通过Irons分片检查和广义分片检查，且形状函敷不依赖于单元本身．QM5是其中的一个特例．数值结果表明，该类单元有很好的收敛效果．