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本文用下列解析原子波函数 1s电子:φ1(r)=N1e-μar, 2s电子:φ2(r)=N2[(μr)e-μr-Ne-μar], 2p电子:φ3(r)=N3(μr)cosθe-μr, φ4(r)=N4(μr)sinθeiφ-μr, φ5(r)=N5(μr)sinθe-iφ-μr,推导出入射电子与氮、氧和氖原子之间相互作用的解析势函数,其中包括了交换作用与极化作用。应用这种势函数并用分波法,文中还算出了慢电子在这三种原子的势场中运动的畸变波函数、相移及散射总截面。计算结果与实验值很符合。 相似文献
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本文报道了具有D2h格位对称性的过渡金属络离子(CoF6)4-的自旋非限制MS-Xα计算结果。给出了单电子本征值和本征函数。讨论了激光晶体MgF2:Co2+的电子结构。用Slater过渡态方法计算了晶场分裂参数10Dq及电荷转移跃迁能量,结果与光谱及XPS实验值符合得很好,并且优于组态相互作用从头计算结果。由Case-Karplus电荷分配法得到了Co2+的自旋-轨道耦合常数λ。最后对两种调谐激光晶体MgF2:Co2+和MgF2:Ni2+的电子结构进行了比较。 相似文献
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几个非线性演化方程的解析解 总被引:4,自引:0,他引:4
本文我们求出了K—P方程uxt+6(uux)x+uxxxx+3k2uyy=0和Boussinesq方程utt-uxt-6(u2)xx+uxxxx=0的孤立波解族.求出了广义Schr?dinger方程iut+uxx-u相似文献
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本文研究了俘获于掺杂VO++离子的(NH4)2Zn(SO4)2·6H2O单晶中NH3+自由基离子的ESR.从实验上分别测出π电子自由基NH3+的14N和15N核超精细分裂.结果表明,氮核超精细偶合张量具有近似于圆柱形对称。对于15N来说,A11=44.8,A22=19.3,A33=17.8高斯.对于14N来说,A11=31.1,A22=12.5,A33=11.8高斯.在室温下,NH3+自由基绕A11方向作圆锥体运动.文中最后讨论了NH3+自由基离子的可能生成机理。 相似文献
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本文首次提出用激光诱导敏化荧光光谱法测量铀原子5f36d7s7p-7M7,5f6d7s7p-?L6,5f37p-5K6,5f26d27s2-5L7,5f4d7s-7L6,(17070cm-1)-5L6,5f26d27s2-5K6,5f36d7s7p-7L5,5f36d7s7p-7K5,5f26d27s2-5I5 10个能级向基态跃迁的自发发射分支比;采用空心阴极发射光谱法测量了它们的相对振子强度;测量并计算了这些能级的寿命及其基态跃迁的自发发射跃迁几率,获得了较高的测量准确度和分辨率。 相似文献
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本文给出了在5—43乇五种不同氩气压力和0.07—1乇钠蒸气压下利用Na+CCl_4反应得到的C2*d3Πg到a3Пu态跃迁的△v=0带序的化学发光光谱。假定C2*d3Πg v=6为优先生成,并然后经碰撞逐渐弛豫到低振动能级,这样就可以计算出C2*d3Πg态的总的脱活速率和振动弛豫速率。计算结果是:在温度为 340℃时,在氩气中其总脱活速率为4.1×106乇-1秒-1,振动弛豫速率为2.2×10~6乇-1秒-1。在氮气中这两个传能速率则要略高一些。C2*d3Πg态被钠原子猝灭的速率约为107乇-1秒-1,约比气动碰撞速率高一个数量级。这是由于发生电荷传递形成了Na+C2*-中间络合物所引起。 相似文献
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本文考虑形如x(t)=diag(x(t)){a+diag(b)x(t)+∫-r0[dμ(s)]x(t+s)}的微积分方程.在对μ的一定假设下,我们证明了:所述方程的任何正解或者渐近于同一平衡状态,或者能任意接近正卦限R+n的边界. 相似文献
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考虑Hnon映射Ta.b,对于正测度的参数集合,构造了Ta.b的拓扑可迁的奇怪吸引子Λa.b的一个捕捉区G,证明Λa.b=Ta.bnG,同时证明Λa.b的吸引域恰好就是那些边界包含在Wu(P)∪Ws(P)中的区域的并以及Ws(P),从而肯定地回答了Benedicks和Carleson关于奇怪吸引子的吸引域的猜测。 相似文献
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对超形变(SD)带可靠的唯象分析表明,所谓“全同”SD带的带首转动惯量J0一般相差较大(δJ0/J0>10-2)由于动力学转动惯量J2随角频率ω的变化比运动学转动惯量J1快得多,而不同带的转动惯量随ω变化的快慢也不同,因此在适当条件下,在一定的ω范围内表现为“全同”的两个SD带的J2(因而Er)几乎相等(δEr/Er=|δJ2/J2|~10-3,而顺排角动量之差近似是量子化的,但在此ω范围之外则否.此唯象分析与强耦合模型的微观理论给出的组态结构定性上是协调的.在此方案中毋需引进赝自旋对称性。 相似文献
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