对《极座标系下曲线的周期》的一点意见

《数学通报》1979年第4期发表了《极坐标系下曲线的周期》一文(以下简称《周期》),讨论了极方程曲线的周期,又对别人发表的三篇文章作了“评论”。这里我也对该文谈一点意见。 《周期》认为,“有了曲线周期这个概念及其判定法,再加上[2]中的结果,对于‘在极坐标情形下,根据曲线的对称性究竟描出哪一部分曲线上的点对称之后就能得到整个曲线’这个[2]中认为‘很不简单’的问题,就可得到完满而简单的回答”。这里所说的     

极坐标方程的通式、特式与曲线的周期

对于曲线的极坐标方程,文[1]引进了通式、特式的概念,有效地解决了文[2]所指出的有关极坐标的问题.文[3],[4]为方便画图而引进了曲线周期的概念,然而出现了比较复杂的问题[5],因此文[1]主张舍弃这个概念,但是用文[1]的方法解决极坐标画图问题仍然感到不便.     

Poincaré非线性振动理论在连续介质力学中的推广(Ⅱ)——若干应用

文本是文[1]的继续.文[1]中,提出和建议使用非线性偏微分方程直接摄动与加权积分方程法,计算连续介质系统的共振与非共振周期解.本文中,应用该方法计算了定跨度弹性梁在各种常见边界条件下强迫振动的共振与非共振周期解,方板在集中周期荷载作用下的共振周期解.指出了,非主振型对非线性振动周期解的影响及静荷载对幅频特性曲线的影响.     

极坐标系下曲线与方程

一、曲线的极坐标方程在平面极坐标系下,平面上一条曲线,可以用含有ρ和θ两个变数的方程F(ρ,θ)=0或ρ=f(θ)来表示。这种方程,叫做曲线的极坐标方程,而这条曲线就叫做这个极坐标方程的曲线。无论在什么坐标系下,曲线的方程或方程的曲线的意义都是一致的。也就是说,“曲线     

曲线拐点充分条件证明中的常见错误

文[1]给出了判别曲线拐点的两个充分条件,文[2]给出了一个充分条件,但三个定理的证明都是错误的.同时,文[1]的两个推论也是错误的.本文通过反例分析了其错因,并给出了文[1]中一个拐点充分条件的正确证明.     

二个自由度 Hamilton 系统的浑沌性质

近年来,关于浑沌现象的实验研究与数值计算的文献大量涌现,解析方法的研究也在开展,文[1—3]对这方面的工作做了很好的总结.Holmes 依照 Melnikov 方法提出的方法是目前处理浑沌现象的极少数解析方法之一.文[5]对单个自由度的 Hamilton 系统在弱周期扰动下的浑沌性质进行了讨论.在[6]中,Holmes 进一步提出处理二个自由度Hamilton 系统方法,并用此法讨论了一个人为的例子.本文处理在非线性振动领域中广     

确定抛物线位置的简捷方法

所见书刊都是先用坐标变换等理论,将一般二次曲线方程化简为标准方程,从而确定曲线形状和位置的,如文[1]是用“基本不变量”化简方程确定曲线的位置;而文[2]是用二次曲线的直径方程研     

线段自映射拓扑熵为零的一个充分条件

本文讨论线段I=[0,1]上连续映射产生的动力系统性质,名词,符号和基本定义均从[1].在文[1]中我们提到至今尚未解决的一个问题,即 猜测 设f∈C~0(I,I).若f无素周期点,则f的拓扑熵ent(f)=0.这个猜测的一个较弱形式是 弱猜测 设f∈C~0(I,I).若f的周期点的周期有上界,则ent(f)=0. 据arkovskiǐ的一个定理(参见[4]),f的周期点的周期有上界,则f的周期点的周期都具有2~l的形式,l≥0,因而f无素周期点.所以上述弱猜测是上述猜测的特款.在周期点集P(f)有限的条件下,文[2]和[3]已证明上述猜测是正确的.本文的目的是证明     

由极坐标方程求曲线交点的两点注意

在解析几何中,求两条曲线的交点问题通常用解方程组的办法来解决。但在极坐标系中,有时还需进行一番特殊的考虑和处理。否则会引起失解。例1 求在极坐标系下两曲线的交点:     

线段自映射的非游荡集等于周期点集的一个充分条件

<正> 我们在[1][2]和[3]的基础上继续讨论线段到自身连续映射所产生的动力系统性质.基本定义、名词和符号承[1]和[2].特别要强调的,设 f∈C~0(I,I),f 的不动点集,周期点集和非游荡集分别用 F(f),P(f)和Ω(f)表示.再者,f 的周期不是2~l(l≥0)形式的周期点统称为素周期点.文[6]证明,f 有素周期点与 f 有异状点是等价的.我们在文[1]中曾解决了 Block 提出的一个问题,证明当 P(f)有限时,则Ω(f)=     

周期外力作用下某些二阶非线性微分方程的调和解

本文给出了某些二阶非线性微分方程在周期外力作用下存在调和解的若干定理.这些定理推广了文[1]～[8]的有关结果.     

时变线性周期耗散系统周期解的存在性与唯一性

本文讨论时变线性周期耗散系统的周期解的存在性与唯一性。所给出的存在唯一周期解的充分条件不仅包括了文[2]的结果,而且比较简单,便于应用.     

离散事件动态系统的能达能观性与对干扰解耦的周期合并配置

能达与不能达子空间,能观与不能观子空间是 Wonham 教授创建的多变量控制几何方法的几个基本概念.对 DEDS 文献[2,3]提出了分别能达概念及其充要条件;文[2]还给出了与能达有关的标准结构;文[3]提出了上界能观及其充要条件;文[4]给出了用反馈合并周期的充分条件;文[5]得到了用输出反馈合并配置周期的充要条件.在以上文献     

在一般曲线坐标系中△u的表示式

本文用[4]中的方法推导了在一般曲线坐标系中△u的表示式。     

时变线性周期耗散系统周期解的存在性与唯一性

本文讨论时变线性周期耗散系统的周期解的存在性与唯一性，所给出的存在唯一周期解的充分条件不仅包括了文[2]的结果，而且比较简单，便于应用。     

与圆锥曲线极点和极线有关的一个等角定理

文[1]提到了圆锥曲线的极点和极线,文[2]研究了与圆锥曲线极点和极线有关的几个性质,笔者受此启发,在解题中发现了一个与圆锥曲线极点和极线有关的一个等角性质,现叙述如下．     

曲线绕极点的旋转

在极坐标系中,曲线f(ρ,θ-α)=0(α为定值)可以看成是曲线f(ρ,θ)=0绕极点旋转α后,在新位置下的曲线。事实上,我们设极坐标系为OX中M′(ρ′,θ′)是曲线f(ρ,θ)=0上任意一点,并设M(ρ,θ)为其对应点。且使     

曲线系过定点的证明

关于曲线系过定点的证明,在文[1]、[2]中都有论及,但不如采用以下两种方法简便. (一) 将曲线系方程按参数降幂整理成关于参数的恒等式,再解分别令各项系数为零的方程组,以所得的解为坐标的点,即为曲线系所过     

广义的张量积Poisson函数的升阶问题

1 引言 文[2]讨论了Poisson函数的若干性质,及以Poisson函数表示的曲线的一种细分格式。而文[1]则对Poisson函数,Bézier函数作了一般的推广,引进了广义的Poisson函数。受文[1],[2]的启发,本文将讨论张量积形式下的相关结论。我们将会看到广义的张量积Poisson函数将不再局限于张量积形式。     

有限元解的梯度佳点

我们考虑二阶椭圆方程的第一边值问题及奇妙族矩形元。文[2,3,9]证明了有限元解的梯度在高斯点具有超收敛性。本文假定椭圆方程的系数在有界区域Ω中曲线S上有第一类间断,在此意义下推广了文[2,3,9]。