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藉助氦喷嘴带传输系统,采用"p-γ"符合的鉴别原理,成功地合成与鉴别了58Ni(36Ar, 2p3n)反应产生的核素89Ru, 并研究了它的β缓发质子衰变性质.实验给出89Ru的衰变半衰期为(1.2±0.2) s, 测定了它的β缓发质子能谱,提取出了89Ru经缓发质子衰变布居到子核88Mo的2+和4+态的相对终态分支比(100∶6).通过与统计模型计算结果进行对比,初步指定了89Ru基态的自旋-宇称(5/2+或7/2±)和质量过剩(-59.5 MeV). 相似文献
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HUANG Wenxue MA Ruichang XU Xiaoji GUO Junsheng XU Shuwei SUN Xiangfu XIE Yuanxiang LI Zhankui JIN Genming LUO Yixiao 《中国科学A辑(英文版)》2000,43(3)
β-delayed proton decays of Tz=1/2 series nuclei 81Zr and 85Mo have been studied in detail by using p-γ coincidence measurement. The β-delayed proton spectra populating the first excited states of the daughter nuclei have been obtained. Half-life of 81Zr has been measured to be 5.3 s±0.5 s and that of 85Mo 3.2 s±0.2 s. By using statistical model calculations and systematic analyses, spins and parities for the ground states of 81Zr and 85Mo have been tentatively assigned to be 3/2- and 1/2-, respectively. Mass excess of 81Zr is -58.3 MeV±0.2 MeV and that of 85Mo -59.1 MeV±0.4 MeV. Combining the measured half-lives with the calculated partial ones yields the branches of β-delayed proton decay for 81Zr and 85Mo of (1.2±0.2)×10-3 and (1.4±0.2)×10-3, respectively. 相似文献
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藉助氦喷嘴带传输系统,采用“p-γ”符合的鉴别原理,成功地合成与鉴别了58Ni(36Ar, 2p3n)反应产生的核素89Ru,并研究了它的β缓发质子衰变性质.实验给出89Ru的衰变半衰期为(1.2±0.2)s, 测定了它的β缓发质子能谱,提取出了89Ru经缓发质子衰变布居到子核88Mo的2+和4+态的相对终态分支比(100∶6).通过与统计模型计算结果进行对比,初步指定了89Ru基态的自旋 宇称(5/2+或7/2±)和质量过剩(-59.5 MeV). 相似文献
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通过重离子引起的核反应106Cd (40Ca, p3n)合成了新的β 缓发质子先驱核142Ho, 并且配合氦喷嘴快速带传输系统用“p-γ”符合方法对它进行了首次鉴别. 观测了142Ho的β 缓发质子衰变, 测定其半衰期为(0.4±0.1) s. 利用统计模型拟合实验估计的对质子女儿核141Tb中末态的相对分支比和缓发质子能谱, 142Ho的基态自旋被指认为5, 6或7. 用Woods-Xason Strutinsky方法计算了142Ho的核位能面, 其结果支持指认142Ho的基态自旋宇称为7-. 作为副产品, 还首次观测到了来自先驱核139Gd, 140Tb, 142Tb和143Dy的β 缓发质子衰变产生的质子女儿核中的一些γ 跃迁. 相似文献
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用重离子束35Ar轰击缺中子同位素靶92Mo,96Ru和106Cd产生了质子滴线附近的β缓发质子先驱核125Nd,128Pm,129Sm,137Gd和139Dy.配合氦喷嘴带传输系统用“p-γ”符合方法对它们进行了肯定的鉴别.它们的半衰期分别为:0.60(15)s,1.0(3)s,0.55(10)s,2.2(2)s和0.6(2)s.用统计模型理论计算对实验测定的125Nd, 129Sm,137Gd和139Dy的,和从前报道的121Ce,135Gd的β缓发质子衰变的能谱和分支比进行了拟合.提取出121Ce, 125Nd, 129Sm,135Gd, 137Gd和139Dy的基态自旋-宇称分别为5/2±,5/2±,1/2+(或3/2+),5/2+,7/2±和7/2+.实验初步指认的基态自旋 宇称值与Nilsson能级图的预言值相符间接表明这6种核素的基态具有大形变,形变参数β2在0.3左右. 相似文献
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本文给出用γ共振吸收法测量24Mg核Jπ=2+,11.52 MeV能级总宽度的定量结果。采用质子能量为1.799 MeV的27Al(P,γ)28Si共振反应,从13.320MeV能级退激到第一激发态时,放出11.542MeV能量,分支比为9495。用此γ射线激发吸收核“Mg的11.520 MeV能级,实验发现在相对于质子束128.0°及130.4°处均出现吸收谷点,分别对应于能量为11519.8±0.4 keV及11520.7±0.4 keV能级,两能级相差为900 eV,经过拟合搜索X2值,得到两个能级总宽度分别为22.6±3.4eV与10.0±2.9eV,跃迁到基态宽度Γ0=1.73eV及0.78 eV。本实验给出了11.520 MeV两个分裂能级的准确参数,并进一步显示了γ共振吸收法高能量分辨率的优越性。 相似文献
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利用△E-E望远镜及北京Q3D磁谱仪系统.在HI-13串列加速器提供的35MeVα离子轰击下,测量了56Fe(аd)58Co核反应的精细能谱和微分截面角分布.借助全微观DEBA理论分析,相应于核反应俘获的p-n核子对具有(lg9/2)2组态,观测到迄今所能看到的最高拉长态(lg9/2,lg9/2)_9.还对6.4 MeV高激发能级核反应截面的反常增强,而p-n核子对耦合成最小角动量的实验证据进行了讨论,并且确认了6.4MeV能级为非自然宇称态,自旋字称值Jл=1+. 相似文献
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关于磁性宏观量子隧道效应的一个有趣的理论结果 ,是所谓的宇称效应 .几位作者用自旋相干态路径积分方法证明 :若单个自旋的Hamiltonian^H绕z轴有M重旋转对称性 ,则当自旋量子数S不是M/ 2的整数倍时,〈-Se-i^Ht S〉为零 ,此处|m〉(m =-S ,-S + 1 ,… ,S)是自旋算符z分量^Sz 的本征态.这里不仅对上述结论给出了一个纯量子力学的证明(不限于大自旋极限 ) ,而且把它推广到更一般情形:对于由N个自旋构成的量子系统(其Hamiltonian记为^H) ,包括单个自旋、铁磁微粒和反铁磁微粒作为特例,若 ^H仍具有前述对称性 ,则当∑Ni=1(mi-m′i)不等于M的整数倍时,〈m′N…m′2m′1|e-i^Ht m1m2 …mN〉为零,此处|m1m2 …mN〉 =∏ Nα=1mα〉 ,而|mα〉是^Szα 的本征态.另外,对于大自旋,上述宇称效应并不表示自旋从±z向到_+z向的隧穿被淬灭. 相似文献
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本文考虑了一类非局部椭圆型方程-△u+V(x)u=(1/|x|μ*Q(x)F(u)/|x|β)Q(x)f(u)|x|β,x∈Rx,其中V是正的连续位势函数,0<μ<2,0≤β<1/2,2β+μ≤2,F(s)是f(s)的原函数.假设非线性项f(s)满足Trudinger-Moser型次临界指数增长,利用变分方法证明了该方程基态解的存在性. 相似文献
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Let T:X → X be a transformation.For any x ∈[0,1) and r > 0,the recurrence time τr(x) of x under T in its r-neighborhood is defined as τr(x)=inf k 1:d (Tk(x),x) < r.For 0 αβ∞,let E(α,β) be the set of points with prescribed recurrence time as follows E (α,β)=x ∈ X:lim r→0 inf[log τr(x)/-log r]=α,lim r→0 sup[log τr(x)/-log r]=β.In this note,we consider the Gauss transformation T on [0,1),and determine the size of E (α,β) by showing that dim H E (α,β)=1 no matter what α and β are.This can be compared with Feng and Wu’s result [Nonlinearity,14 (2001),81-85] on the symbolic space. 相似文献
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通过20Ne(p,n)20Na反应,对核天体物理反应中引人注意的20Na衰变作了较深入的研究。发现了20Na的1个新的β+延迟a衰变道,其a能量和相对强度分别为(5896±6)keV和(0.0024±0.0003)kev(以2150 kev a峰强度为100)。同时在实验上观察到了20Na β+延迟16O反冲,并由此推断出了β+延迟低能a衰变,a平均能量约为780kev,相对强度约为1.4。另外,还就此16O反冲和低能a衰变,讨论了低能带电粒子在物质中的能量损失规律。最后还对如何进一步甄别20Na β+延迟低能a衰变提出了新的探测方法。 相似文献
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We study positive solutions to the following higher order Schr¨odinger system with Dirichlet boundary conditions on a half space:(-△)α2 u(x)=uβ1(x)vγ1(x),in Rn+,(-)α2 v(x)=uβ2(x)vγ2(x),in Rn+,u=uxn==α2-1uxnα2-1=0,onRn+,v=vxn==α2-1vxnα2-1=0,onRn+,(0.1)whereαis any even number between 0 and n.This PDE system is closely related to the integral system u(x)=Rn+G(x,y)uβ1(y)vγ1(y)dy,v(x)=Rn+G(x,y)uβ2(y)vγ2(y)dy,(0.2)where G is the corresponding Green’s function on the half space.More precisely,we show that every solution to(0.2)satisfies(0.1),and we believe that the converse is also true.We establish a Liouville type theorem—the non-existence of positive solutions to(0.2)under a very weak condition that u and v are only locally integrable.Some new ideas are involved in the proof,which can be applied to a system of more equations. 相似文献
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对于质量介于1.2和2.9 GeV之间的I=0,JPC等于偶++无味强子,基于粒子衰变到两个赝标介子的衰变宽度和各衰变道的分支比的普遍分析,给出判别这粒子是介子还是胶球的两组判别式.判断已知的I=0, JPC=2++,f2(1525)是一个典型的介子.讨论了判断新的I=0,JPC等于偶++无味强子的方法. 相似文献
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本文讨论延迟微分方程单支方法的非线性稳定性 .对于 Kα,β,γ类非线性延迟微分方程 ,我们证明带有线性插值的 G( c,p,q) -代数稳定的单支方法当 c≤ 1时是 GR( p/2 ,q/2 ) -稳定及弱 GAR( p/2 ,q/2 ) -稳定的 ,当 c<1时是 GAR( p/2 ,q/2 ) -稳定的 .最后的数值试验表明了上述结论的正确性 . 相似文献
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第一部分公共部分一、选择题(共7小题,每小题3分,共21分)1.同位素的半衰期(half-life)表示衰变一半样品所需要的时间。镭-226的半衰期约为1600年,1600用科学记数法表示为A.1.6×103B.0.16×104C.16×102D.160×10.2.不等式组xx-≥1-<11的解集在数轴上表示正确的是3.阳光中学阅览室在装修过程中,准备用边长相等的正方形和正三角形两种地砖镶嵌地面,在每个顶点的周围正方形、正三角形地砖的块数可以分别是A.2,2B.2,3C.1,2D.2,14.如图,A,B,C是⊙O上的三点,∠AOC=100°,则∠ABC的度数为A.30°B.45°C.50°D.60°5.如图,某飞机于空中A… 相似文献
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《数学物理学报(A辑)》2015,(4)
该文证明周期Schrdinger方程-△u+V(x)u=K(x)|u|~(2*-2)u+g(x,u),u∈H~1(R~N)基态解的存在性,其中N4,2~*=(2N)/(N-2)为临界Sobolev指标.该文补充了以上方程关于基态解存在性的以往结果. 相似文献