16O轰击27Al α粒子发射的研究

用ΔE-E半导体望远镜测量了84.5MeV及62.0MeV ¹⁶O轰击²⁷Al产生的α粒子, 得到了α粒子的发射能谱、角分布、E-θ平面上d²σ/dE﹒dΩ等高图及核温度随发射角的变化. 对产生α粒子的直接机制作了讨论.     

82.7MeV 16O+27Al碰撞中类弹碎片和发射α粒子的符合测量

在82.7MeV ¹⁶O+²⁷Al反应的类弹碎片和发射α粒子的符合测量中, 得到了在速度平面上的类弹碎片C和α粒子符合的伽利略协变截面的等高图和符合关联角分布. 测到的关联α粒子在正角度区(与类弹产物在束流的同侧)主要来源于类弹发射; 在负大角区主要来源于类靶发射; 在负小角区主要是弹核¹⁶O碎裂的贡献. 提出了弹核碎裂后的余核在靶核作用下继续进行阻尼碰撞的反应机制的可能性. 同时也确定了单举DIC测量时强的碳碎片产额中, 来自DIC激发的¹⁶O发射α粒子的余核¹²C的贡献并不大.     

12C轰击12C,27Al,natCa反应中发射α粒子的测量与分析

我们测量了69.5MeV ¹²C轰击¹²C,²⁷Al,^natCa反应中出射的α粒子的能谱和角分布. 用快粒子激子模型理论计算了包含平衡和前平衡出射的α粒子成份. 在这三个反应中它们构成α产额的绝大部分, 其中前平衡发射的α粒子估计分别占11%、14%、16%. 尚有一部分来自其它反应机制的贡献.     

14MeV中子引起的141Pr（n,α）138La反应的机制

在0°、30°、60°、120°、150°和180°六个角度上测得了14MeV中子引起的¹⁴¹Pr（n,α）¹³⁸La反应的α粒子能谱,给出了角分布。得出这一反应的主要机制是复合核前发射。     

12C+197Au反应中的大质量转移

本文主要介绍了入射离子能量为64和67MeV时,¹²C+¹⁹⁷Au反应中出射的α粒子的能谱和角分布,以及能量为71.5MeV时该反应中出射的α、Be和B等粒子的能谱和角分布。给出了⁶Li粒子的产额和使用α-α粒子符合技术,在相对于东流方向成90°处测得的反应中出射的⁸Be分裂开的α粒子的能谱和产额。反应中出射的各种粒子的最可几能量,随着入射离子能量的降低而降低,角分布都是大约在擦边角附近出现峰值,当入射离子能量从71.5MeV降到64MeV时,其峰位大约从80°移到120°,显示出转移反应的特征。我们对实验结果作了一些简要的分析讨论。     

97MeV 16O轰击51V靶出射α粒子的测量与理论分析

用不同种类的粒子望远镜测量了97MeV ¹⁶O+⁵¹V反应中出射的α粒子.得到了单举α粒子能谱、角分布、E-θ平面内的d²σ/dEdΩ截面等高图及速度平面内的d²σ/PCdEdΩ截面等高图.区分了复合核蒸发的α粒子与直接机制发射的α粒子.用激子模型对预平衡发射的α粒子贡献进行估计,得到的预平衡发射和复合核蒸发分别在α粒子总产额中所占的比份.     

12C+159Tb、Ag和89Y核反应中发射轻粒子的测量

本文报道了用71.5MeV的¹²C重离子轰打¹⁵⁹Tb、Ag和⁸⁹Y靶, 测出了发射α粒子的能谱和角分布, 以及发射氘和质子的一些角分布. 所测到的α颗子能谱为钟罩形连续谱, 其最可几能量接近于库仑位垒. 对于¹⁵⁹Tb靶和Ag靶, α粒子角分布在近于擦边角处成峰; 而对⁸⁹Y靶, 从最小测量角(40°)开始, 微分截面随角度增加单调下降. α粒子发射截面均远远大于统计级联蒸发截面值. 发射质子与氘的角分布, 均随角度增加呈指数下降趋势, 它表现出前平衡发射的特征.     

720MeV12C轰击232Th裂变反应发射的质子和α粒子

本文介绍了720MeV ¹²C轰击²³²Th裂变反应发射的质子和α粒子的三重微分截面. 实验结果证实p和α的发射先于裂变过程, p和α能谱的低能成分来源于类靶余核的准热蒸发. 本文用运动源模型拟合了p和α能谱. 用聚合模型很好地重现了α能谱.     

12C+112,124Sn反应中靶核中子数对出射粒子截面的影响

实验研究了入射能量E_l=70.0MeV的¹²C+¹¹²Sn和¹²C+¹²⁴Sn两个反应. 使用ΔE-E半导体探测器, 测量了两反应中出射的α、Li、Be、B各粒子的能谱和角分布. α粒子的角分布可以通过假定存在三种机制的α组份得到定性的解释. Li、Be、B的角分布为擦边角成峰, 无前角成峰组份.     

7—5MeV/A的14N在59Co和51V靶上的弹性散射的研究

用半导体探测器测量了7—5MeV/A的¹⁴N在⁵⁹Co和⁵¹V靶上的弹性散射能谱和角分布. 定出了靶中重元素沾污的种类和绝对量. 用广义菲涅耳模型拟合了弹散角分布, 讨论了从拟合弹散角分布提取准弹截面的可能性.     

25MeV/u 40Ar+209Bi裂变反应的断点激发能和裂变时标测量

对25MeV/u ⁴⁰Ar+²⁰⁹Bi非完全熔合反应中形成的热核,测量了与裂变碎片相符合的α粒子能谱,用运动源模型分解α粒子能谱得到了裂变断前和断后发射α粒子多重性.由断后碎片发射α粒子多重性得到断点激发能约为172.5MeV.由断前α粒子多重性得到激发能在470—600MeV范围内的热核的裂变时标约为4×10^－21S.     

31.2MeVα粒子在10,11B核上散射的研究

我们测量了31.2MeV的α粒子对^10,11B的散射角分布,结果表明在¹⁰B核上有反常现象;在¹¹B则无反常现象。我们采用了光学模型加雷奇极模型进行了计算和分析,结果表明,对于1p壳核,诸如α+¹⁶O,计算结果与实验测量很好符合,而对于α+¹⁰B则不成功。采用双v次幂光学模型分析时,对于α+¹⁶O的符合程度稍次于前者的结果;对于α+¹⁰B仅能定性符合。众所周知,上述模型对于α+⁴⁰Ca的分析与实验结果的符合是十分好的。由此可以得出结论:2s-1d壳核与1p壳核的大角反常散射的机制不同;同时也表明1p壳核的反常散射机制亦有差异。     

12C+64Ni反应中的轻带电粒子能谱分析

报道了入射能量为69和56MeV时对P、D、T、³He和α五种轻粒子产物所测得的角分布、E_c.m-θ_c.m平面双微分截面等高图及在速度表象中的洛仑兹不变截面等高图. 用有两个粒子发射源的运动源模型计算可较成功地拟合质子能谱, 所提取快速度和温度与已发现的系统化规律值相符. 将α、³He和D等组合粒子的测量能谱与结合模型(Coalescence model)的计算进行了比较, 这些产物的非平衡组分可满意地被结合模型解释.     

12C+115In反应中余核I和Sb的反冲研究

在能量高达72MeV的¹²C轰击¹¹⁵In(Z=49)的反应中, 使用核化学技术测量了⁸Be和α转移的余核碘(Z=53)和锑(Z=51)同位素的激发函数和角分布. 用简单的运动学方法分析了余核角分布后指出, 碘同位素来自三种不同的反应机制, 即复合核蒸发α, 强阻尼的非完全熔合以及不完全动量转移的裂开-熔合过程. 在入射能量的70MeV时, 后两个过程(或统称为⁸Be转移)的截面为100多毫巴, 显著大于根据锑同位素截面导出的大约17毫巴的α转移反应截面. 实验结果和类似反应中测量出射α粒子得到的结论很好相符.     

6.8MeV/A—5.1MeV/A ~(14)N ~(59)Co,~(51)V发射α粒子的研究

用ΔΕ-Ε半导体望远镜测量了6.8MeV/A-5.1MeV/A的~(14)N轰击~(59)Co和~(51)V产生的α粒子,得到了发射α粒子的能谱、角分布和Ε-θ平面上的(d~2σ/(dΩdE)等高图,区分了直接机制α及复合核蒸发α粒子,并对直接机制α粒子的来源作了讨论。     

12C（d,d）12C及12C（d,p）13C反应机制的研究

本文用S矩阵理论给出:研究直接过程与复合共振过程相干机制的方法及计算公式;并用它分析了1.63MeVd<2.05MeV能区¹²C（d,d）¹²C、¹²C（d,p₁）¹³C^*及¹²C（d,p₂）¹³C^*反应的机制.结果表明:在此能区内,两种反应机制相干是存在的;并给出了他们之间的定量关系.同时还定出各种直接过程和复合共振过程参数,特别是确定了E_d=1.726,1.767,1.792及1.86MeV 4个共振态的参数.     

轰击能在5.3MeV/A以下的16O+27Al反应的研究

对轰击能在5.3MeV/A以下的¹⁶O+²⁷Al系统产生的准弹和深部非弹反应作了较细致的研究. 给出了反应产物的能谱、角分布、电荷分布及E-θ平面上的d³σ/dEdΩdZ等高图, 并分析了它们随轰击能量的演变过程. 讨论了作为轰击能量的函数, 准弹和深部非弹是如何竞争的. 也讨论了轻系统中能量和质量弛豫过程的特征及核结构效应的影响.     

12C+209Bi生成的Fr和At同位素激发函数测量

用能量为60—72MeV的¹²C束轰击²⁰⁹Bi靶,测量了Fr和At同位素的激发函数,确定了²¹³Fr和²¹⁴Fr分别是²⁰⁹Bi(¹²C,4n)Ac²¹⁷和²⁰⁹Bi(¹²C,3n)Ac²¹⁸的反应产物Ac同位素再经一次α衰变后形成的;而^214mFr可能是复合核蒸发中子和一个α粒子即(¹²C,α3n)机制产生的.²¹¹At主要是多核子转移反应（例如⁸Be转移）的贡献.将蒸发中子反应的实验结果用Jackson公式进行了拟合.     

31.2MeV α粒子在C12核上准自由散射的研究

我们采用符合技术测量了31.2MeV α粒子在C¹²上的C¹²(α, 2α)Be⁸反应出射粒子的相加能谱及角关联分布. 角关联分布在相应于α-α自由散射的角度(即反冲核冲量趋于零)出现峰. 因此, 实验结果初步表明, 反应机制是准自由散射过程, 在低能区证实α集团是C¹²基态的子结构. 我们用平面波冲量近似进行了计算分析, 得到了成团几率为0.07, 与高能的(p, pα)结果接近.     

12C+124Sn系统中大质量转移反应的初始L分布

用α-γ符合测量方法, 对72MeV的¹²C离子轰击近球形靶¹²⁴Sn的(¹²C,α×n)和(¹²C,⁸Be×n)反应进行了研究. 测定了与前方角20°—50°发射的α粒子相关联的余核级联γ的平均γ多重性γ>, 据此推算出¹²⁴Sn核俘获⁸Be和α反应的最可几初始轨道角动量分别是35.5(h)和39(h), 与全熔合临界角动量l_cr=34.4(h)之比近似等于1, 甚至稍大于1. 实验支持了大质量转移是发生在高角动量区的周边反应的观点, 而与近期出现的初始l布局有赖于靶核形变程度及球形靶核系统的大质量转移是中心碰撞的论点相背悖.