关于运动电荷所产生的位移电流

本文指出运动电荷产生的电场和磁场间存在着紧密关系，并由此给出其位移电流和位移电流密度的一种新的表述．据此，对运动电荷的位移电流、位移电流密度以及位移电流线进行了简要的讨论，并给出了位移电流线的物理图象．     

位移电流不产生焦耳热

在普遍情况下,安培环路定律为 ∮LH·dl＝I传+I位 其中I传＝∫∫sj传·dS为传导电流,j传＝dI/dS; I位＝dΦD/dt＝∫∫S(e)D/(e)t·dS ＝∫∫sj位·dS为位移电流 从安培环路定律可看出,传导电流和位移电流都具有磁效应,但二者却有着极大的差别.首先是来源不同,传导电流来源于电荷在导体中的定向运动,位移电流来源于变化的电场;其次是存在范围不同,传导电流仅存在于导体中,位移电流存在于任何有电场变化的区域;再次是表现性质不同,传导电流产生的热效应满足焦耳定律,位移电流产生的热效应不满足焦耳定律.下面从两个方面入手重点分析讨论位移电流产生热效应,但不产生焦耳热.     

也谈等速运动电荷周围的位移电流密度矢量

本文通过计算得到了以任意速度运动的电荷在周围空间产生的位移电流密度矢量的表达式，并且讨论了ｖ≤ｃ和ｖ～ｃ两种情况下位移电流密度矢量的分布．     

运动电荷周围的位移电流

相对于观察者来说,电荷运动时要引起周围空间各点的电场发生变化,而变化的电场就是位移电流,因此,运动电荷的周围是有位移电流存在的。那么,空间里任一点位移电流密度的方向如何确定?大小如何确定?下面准备针对这两个问题谈一谈自己的一些看法。 一、位移电流密度的方向 设电荷q以速度υ向右运动,拿运动方向上任一点p来说,由于运动电荷q距p点愈来愈近,p.点的电位移在△t时间内由D1增至D2,增加了△D(△D=D2-D1),其增量△D的方向,与υ一致,向右。从位移电流密度的定义式jc=来看,位移电流密”“”’“““”““”””‘’ gi”’””””“…     

再论运动电荷周围的位移电流

我在《大学物理》84年第3期写的《运动电荷周围的位移电流》一文中.有两个问题需要更正,请读者鉴谅. 1.关于位移电流密度大小的计算问题 如图1所示,设一点电荷q以速度v沿x轴方向运动.若v《C(光速),则运动电荷q的周围住一点电场的电位移位移电流密度关于位移电流密度的大小jc在原文中是根据来计算的.因为以,关于位移电流密度的大小人的计算应更正如下,因为而所以 (i、j分别为x轴、y轴方向上的单位矢径)(1)式中等号右边的第一项(1)式中等号右边的第M项将(2)(3)两式代入(1)式得上式等号右边第一项,显然就是运动电荷q周围电场中任一点位移电流…     

显示屏表面空气式静电放电实验特性

显示屏是人机交互的重要部件,当人体静电放电发生在显示屏表面时,有可能导致软硬故障。为了研究显示屏空气式静电放电实验特性,通过一个自制的装置对显示屏空气式静电放电电流和通过显示屏的位移电流进行了实验测量。研究发现:放电电流峰值随接近速度的增加而增加,上升时间随接近速度的增加而减小。在±10~±12 kV电压范围,受电弧长度的影响,上升时间增大,电流峰值变小。随着测量点与放电点之间距离的增大,位移电流波形峰值减小、上升时间增大,正极性放电峰值更大且扩散范围更广,而负极性放电上升时间增大更加明显。由位移电流波形及其分布可以计算出电荷密度。电荷密度随距离放电位置距离的增大而减小。与正极性相比,尽管负极性放电电流峰值较低,但电荷密度较高,说明负极性放电具有造成更高等级损伤风险的危害。     

对《位移电流不激发磁场简例》一文的补充

直接论证了位移电流不激发磁场.     

位移电流不激发磁场简例

给出了一个位移电流不激发磁场的简单而直观的例子。     

光导开关中的感生电流与传导电流

利用数值方法对线性条件下横向光电导开关的感生电流和传导电流进行了计算和比较.结果表明在特定的实验条件下，感生电流才会对输出电脉冲产生较大的影响.分析了超快光电导开关在不同实验条件下传导电流与位移电流对输出电脉冲的影响.根据该结论，给出非线性模式下，光电导开关电脉冲超快上升沿小于载流子以饱和速度在电极间渡越所需时间的现象. 关键词： 光电导开关 传导电流 位移电流     

真空中的“位移电流”和传导电流以同样规律激发磁场吗？

本文认为“位移电流’和传导电流按相同规律激发磁场”的说法欠妥。所谓“传导电流激发磁场”和“位移电流’激发磁场”应是同一磁场产生的两种不同的描述：前老是指产生磁场的“源”，后老是指电磁作用的传播过程；而不是传导电流和“位移电流”各自激发了一个磁场．     

论匀速运动有限长带电直导线的位移电流

通过研究匀速运动有限长带电直导线的位移电流,发现了位移电流和传导电流之间密切关联.     

试谈“电磁互应”

本文沿对偶性的思路引进磁电感应概念与电磁感应对偶,统称为电磁互应．从位移电流引伸出磁电感应定律,并与法拉第电磁感应定律相对偶．引进广义电荷（随时间变化着的磁场）——潜性电荷,广义电流（随时间变化着的电场）——位移电流等对偶性的提法,力求使电磁理论中的对称性部分表述得更完整些．建议把“电磁感应与麦克斯韦方程组”表述为“电磁互应与麦克斯韦方程组”．     

毕奥-萨伐尔-拉普拉斯定律的理论推导

由经典观点出发，利用麦克斯韦著名假设之一，变化电场产生变化磁场，导出运动电荷的磁场计算公式，进而推导了毕奥－萨伐尔－拉普拉斯定律     

在似稳条件下磁场的计算

在电磁学教学中计算似稳态的磁场时,一般教科书都明确指出,仍可用毕奥-沙伐尔定律,即(1)使用这一公式时,只需考虑真实电流,如低频交流电路中的传导电流、低速(v《c)运动电荷的运流电流,而不需考虑位移电流所激发的磁场。这就带来了几个问题:1.在计算低速运动电荷的磁场中为什么绝口不谈电荷运动引起的位移电流产生的磁场;2.考虑存在位移电流的情况下,安培环路定理必须修改而代之全电流定理 在真空情况下,可写为在磁场结构具有良好对称性的情况下用全电流定理求出磁场B,这是否会与根据(1)式计算出的结果相矛盾?3.在低频交流电路的局部地区,…     

安培环路定理在一段有限长载流导线磁场中的应用

安培环路定理是电磁场需要遵循的基本定理.以一段有限长电流为例,仅从物理实际和概念出发,避免假设和复杂的数学推导,解释了常常有学生认为安培环路定理在某些磁场中不成立的错误认识,指出在考虑了包含位移电流在内的全电流时,安培环路定理总是成立的,并推导出了一段电流磁场的位移电流.     

用毕—萨定律计算圆平行板电容器极板上电流的磁场

用毕－萨定律计算了分布在圆平行板电容器极板上电流的磁场，从而证实：１）在似稳定下磁场完全是由传导电流产生的，“位移电流”的磁场为零；２）极板电流在电路容器内部产生的磁场很大，它极大地削弱了馈线电流的磁场，使得电容器内部的磁场很小。     

关于引入“位移电流”概念的一点浅见

在以电容器完放电为例引入位移电流概念的过程中，由于导体并非处于静电平衡状态，因而不能认为导体中的电场强度Ｅ＝０．又，若将导体的电导率σ视为无穷大，则场强Ｅ趋于零、但如果这样，可以证明充电过程将不复存在．应用高斯定理和电荷守恒定律推出，导体中的传导电流与位移电流的总和被电容器中的位移电流接替下去保持了电流的连续性。     

电磁学实验中一个值得注意的问题

用定性的方法 ,分析了圆平行板电容器两极板间磁场的起源 ,并结合物理学史 ,深入浅出地说明了“用圆平行板电容器内部的磁效应来验证位移电流的存在”的演示实验的错误所在。     

脉冲电磁波通过偶极天线辐射的物理过程及其数值模拟

在讨论了基于时域有限差分法和完全匹配层技术的数值模拟方法之后,首先从运动电荷和电力线的角度直观地描述了脉冲电磁波的辐射过程,然后进一步从场与电荷相互作用的角度分析了天线上电荷是如何被加速以及如何维持其运动状态的,指出了开放空间中突然出现的时变电场（位移电流）是脉冲电磁波辐射的根本原因．文中还对局部电阻加载的天线和局部弯曲的天线进行了研究,以进一步说明上述观点．对多种情况下的脉冲辐射过程进行了数值模拟,并给出了电场的等高线和空间波形图,这些图形对理解脉冲电磁波的辐射机理非常有益． 关键词：     

关于真空中的位移电流、Maxwell方程组、电磁场的源及Jefimenko公式的几点注记

通过分析指出：电磁场是一个不可分割的整体，Maxwell方程组是电磁场的运动方程，电磁场的源是电荷与电流的分布，Jefimenko公式是真空中Maxwell方程组的解。