关于运动电荷所产生的位移电流

本文指出运动电荷产生的电场和磁场间存在着紧密关系，并由此给出其位移电流和位移电流密度的一种新的表述．据此，对运动电荷的位移电流、位移电流密度以及位移电流线进行了简要的讨论，并给出了位移电流线的物理图象．     

关于运动电荷所产生的位移电流

本文指出运动电荷产生的电场和磁场间存在着紧密关系，并由此给出其位移电流和位移电流密度的一种新的表述。据此，对运动电荷的位移电流、位移电流密度以及位移电流线进行了简要的讨论，并给出了位移电流线的物理图象。     

真空中的“位移电流”和传导电流以同样规律激发磁场吗？

本文认为“位移电流’和传导电流按相同规律激发磁场”的说法欠妥。所谓“传导电流激发磁场”和“位移电流’激发磁场”应是同一磁场产生的两种不同的描述：前老是指产生磁场的“源”，后老是指电磁作用的传播过程；而不是传导电流和“位移电流”各自激发了一个磁场．     

关于位移电流激发的磁场──兼谈位移电流的实验验证

作者在前文[1]中曾经证明,在似稳条件下位移电流对磁场的总贡献为零。本文是该文思想的进一步发展。文中指出:如果计及位移电流,则可将似稳情况下的毕奥-萨伐尔定律推广至迅变场情况,根本勿需考虑推迟效应。如果利用推迟势,则计算磁场时,就无需考虑位移电流了。位移电流与传导电流的纵向部分(无旋部分)对磁场的贡献为零,从而在一些位移电流实验验证工作中[2],其理论根据是不充分的。 一、推广的毕奥-萨伐尔定律令jc表示传导电流密度,JD=表示位移电流密度,j=jc+jD为全电流密度,则 __xOD,_..__.-.___…、,_。___。,, 合]。表示传导电流密度,…     

再论运动电荷周围的位移电流

我在《大学物理》84年第3期写的《运动电荷周围的位移电流》一文中.有两个问题需要更正,请读者鉴谅. 1.关于位移电流密度大小的计算问题 如图1所示,设一点电荷q以速度v沿x轴方向运动.若v《C(光速),则运动电荷q的周围住一点电场的电位移位移电流密度关于位移电流密度的大小jc在原文中是根据来计算的.因为以,关于位移电流密度的大小人的计算应更正如下,因为而所以 (i、j分别为x轴、y轴方向上的单位矢径)(1)式中等号右边的第一项(1)式中等号右边的第M项将(2)(3)两式代入(1)式得上式等号右边第一项,显然就是运动电荷q周围电场中任一点位移电流…     

运动电荷周围的位移电流

相对于观察者来说,电荷运动时要引起周围空间各点的电场发生变化,而变化的电场就是位移电流,因此,运动电荷的周围是有位移电流存在的。那么,空间里任一点位移电流密度的方向如何确定?大小如何确定?下面准备针对这两个问题谈一谈自己的一些看法。 一、位移电流密度的方向 设电荷q以速度υ向右运动,拿运动方向上任一点p来说,由于运动电荷q距p点愈来愈近,p.点的电位移在△t时间内由D1增至D2,增加了△D(△D=D2-D1),其增量△D的方向,与υ一致,向右。从位移电流密度的定义式jc=来看,位移电流密”“”’“““”““”””‘’ gi”’””””“…     

位移电流不产生焦耳热

在普遍情况下,安培环路定律为 ∮LH·dl＝I传+I位 其中I传＝∫∫sj传·dS为传导电流,j传＝dI/dS; I位＝dΦD/dt＝∫∫S(e)D/(e)t·dS ＝∫∫sj位·dS为位移电流 从安培环路定律可看出,传导电流和位移电流都具有磁效应,但二者却有着极大的差别.首先是来源不同,传导电流来源于电荷在导体中的定向运动,位移电流来源于变化的电场;其次是存在范围不同,传导电流仅存在于导体中,位移电流存在于任何有电场变化的区域;再次是表现性质不同,传导电流产生的热效应满足焦耳定律,位移电流产生的热效应不满足焦耳定律.下面从两个方面入手重点分析讨论位移电流产生热效应,但不产生焦耳热.     

麦克斯韦怎样建立起位移电流概念

麦克斯韦建立电磁场理论最重要的贡献之一是提出了位移电流假说。位移电流的中心思想是变化着的电场激发涡旋磁场,这一假说和涡旋电场假说(变化着的磁场产生变化的电场)构成了电磁相互作用中完整的波动图象——电磁波。 众所周知,位移电流是麦克斯韦给予法拉第的场观点以数学表述时作出的一个重要发展。麦克斯韦第一次提出位移电流假说并不象通常教科书所叙述的那样,是用安培环路定理讨论非稳恒情形时发现矛盾后提出的。实际上麦克斯韦是在得出电磁场方程之前,即在他关于电磁场理论的第二篇论文《论物理的力线》(1861—1862)中就提出了位移电流的概念。尔后,麦克斯韦在第三篇论文《电磁场的动力学理论》(1865)中再次给出了位移电流的定量形式。下面我们来看看麦克斯韦是如何提出位移电流概念的。 麦克斯韦建立电磁场理论的第一篇论文《论法拉第的力线》(1855—1856)受到汤姆逊的启发,根据流体、热现象与法拉第力线相似性,运用类比方法给予法拉第电流状态以数学表述。后来在第二篇论文中他感到有必要对力线的分布和力线的应力性质给予机理性的说明,在此过程中麦克斯韦提出了位移电流概念。     

也谈等速运动电荷周围的位移电流密度矢量

本文通过计算得到了以任意速度运动的电荷在周围空间产生的位移电流密度矢量的表达式，并且讨论了ｖ≤ｃ和ｖ～ｃ两种情况下位移电流密度矢量的分布．     

关于引入“位移电流”概念的一点浅见

在以电容器完放电为例引入位移电流概念的过程中，由于导体并非处于静电平衡状态，因而不能认为导体中的电场强度Ｅ＝０．又，若将导体的电导率σ视为无穷大，则场强Ｅ趋于零、但如果这样，可以证明充电过程将不复存在．应用高斯定理和电荷守恒定律推出，导体中的传导电流与位移电流的总和被电容器中的位移电流接替下去保持了电流的连续性。     

位移电流测试方法的改进及应用

自从麦克斯韦第一次提出位移电流这一概念之后,其在薄膜表征中便得到广泛的应用。然而,在课堂教学中,极少涉及位移电流的测试原理及相关应用讲解,更缺少对其实际应用的介绍。本文从位移电流的测试原理出发,联系实际应用,提出了基于周期性阶跃电压驱动的电流测量(CPSIV)的新方法。这将有效地加深学生对于位移电流物理本质的深入理解。同时,我们以量子点发光二极管(QLED)为平台,对这一新的测试方案进行了实验验证。针对其中空穴传输层薄膜的缺陷特性及其对器件性能的影响进行了表征,揭示了器件的发光开启机制,证实了我们方案的可靠性。     

对《位移电流不激发磁场简例》一文的补充

直接论证了位移电流不激发磁场.     

位移电流不激发磁场简例

给出了一个位移电流不激发磁场的简单而直观的例子。     

高压脉冲波的电晕电流测量方法

在观测高压脉冲电晕放电时，因脉冲电晕电流中除了有离子电流外，还有位移电流，并且位移电流是比离子电流大2—3个数量级，因此，受到位移电流很大影响，给测量工作带来很多困难，本文介绍一种对高压脉冲电晕电流的测量方法，它能解决位移电流对电晕电流的波形测量的影响，能定量的测出离子流的平均电流，离子电流的逐值，离子电流峰值到接收极的时间等参数．一、实验装置本实验装置如图1，它是由高压脉冲电源”’、电晕线、金属屏蔽网、接收极、直流电源、电容C、取样电阻等组成．二、出且原理与方法高压脉冲电源能方便地改变高压脉冲输…     

安培环路定理在一段有限长载流导线磁场中的应用

安培环路定理是电磁场需要遵循的基本定理.以一段有限长电流为例,仅从物理实际和概念出发,避免假设和复杂的数学推导,解释了常常有学生认为安培环路定理在某些磁场中不成立的错误认识,指出在考虑了包含位移电流在内的全电流时,安培环路定理总是成立的,并推导出了一段电流磁场的位移电流.     

在似稳条件下磁场的计算

在电磁学教学中计算似稳态的磁场时,一般教科书都明确指出,仍可用毕奥-沙伐尔定律,即(1)使用这一公式时,只需考虑真实电流,如低频交流电路中的传导电流、低速(v《c)运动电荷的运流电流,而不需考虑位移电流所激发的磁场。这就带来了几个问题:1.在计算低速运动电荷的磁场中为什么绝口不谈电荷运动引起的位移电流产生的磁场;2.考虑存在位移电流的情况下,安培环路定理必须修改而代之全电流定理 在真空情况下,可写为在磁场结构具有良好对称性的情况下用全电流定理求出磁场B,这是否会与根据(1)式计算出的结果相矛盾?3.在低频交流电路的局部地区,…     

再论位移电流与传导电流不以同样规律(方式)激发磁场

前已有多篇章评述“位移电流与传导电流以同样方式激发磁场”提法之不当,本再补充一些论点。     

试谈“电磁互应”

本文沿对偶性的思路引进磁电感应概念与电磁感应对偶,统称为电磁互应．从位移电流引伸出磁电感应定律,并与法拉第电磁感应定律相对偶．引进广义电荷（随时间变化着的磁场）——潜性电荷,广义电流（随时间变化着的电场）——位移电流等对偶性的提法,力求使电磁理论中的对称性部分表述得更完整些．建议把“电磁感应与麦克斯韦方程组”表述为“电磁互应与麦克斯韦方程组”．     

也谈一段电流磁场的安培环路定理是否成立?

本文通过全电流定理证明了毕－萨定理．同时也证明了一段传导电流包括其激发的位移电流在内所产生磁场的安培环路定理总是成立的．     

光导开关中的感生电流与传导电流

利用数值方法对线性条件下横向光电导开关的感生电流和传导电流进行了计算和比较.结果表明在特定的实验条件下，感生电流才会对输出电脉冲产生较大的影响.分析了超快光电导开关在不同实验条件下传导电流与位移电流对输出电脉冲的影响.根据该结论，给出非线性模式下，光电导开关电脉冲超快上升沿小于载流子以饱和速度在电极间渡越所需时间的现象. 关键词： 光电导开关 传导电流 位移电流