C_(60)与Calix[n]arene互作用(振动性质)的拉曼研究

Ｃ６０与Ｃａｌｉｘ［ｎ］ａｒｅｎｅ互作用（振动性质）的拉曼研究程光煦＊＋臧文成＋曾浩＋徐正＾都有为＋（南京大学现代分析中心＊固体微结构物理国家实验室＋配位化学所配位化学国家实验室＾南京２１００９３）娄莉华（中国药科大学２１０００９）Ｉｎｔｅｒａｃｔｉ...     

硅基低维半导体材料

Ｓｉ／Ｇｅ超晶格外延生长技术的发展和纳米硅（ｎｃ－Ｓｉ：Ｈ）多孔硅（ＰＳ）发光现象的发现，引起了们们对硅基低材料的关注，文章简要综述了近年来在Ｓｉ／Ｇｅ超晶格的电子态和光学性质以及ｎｃ－Ｓｉ：Ｈ，ＰＳ的结构和发光机理等方面的研究进展。     

多孔硅实验方法

多孔硅实验方法王兰芳，邓家干（陕西工学院汉中７２３００３）（广西农业大学南宁５３０００５）前言多孔硅（ＰｏｒｏｕｓＳｉｌｉｃｏｎＬａｇｅｒ，简称ＰＳＬ）是一种把单晶硅作为材料，通过各种方法使硅表面形成一层由大量垂直于表面的微孔（孔径为１—１００ｎｍ）...     

硅刻蚀的现场拉曼光谱研究

硅刻蚀的现场拉曼光谱研究刘峰名任斌汤儆田中群（厦门大学固体表面物理化学国家重点实验室，化学系，物理化学研究所厦门３６１００５）ＩｎＳｉｔｕＲａｍａｎＳｐｅｃｔｒｏｓｃｏｐｙｉｃＳｔｕｄｙｏｆＳｉｌｉｃｏｎＥｔｃｈｉｎｇｉｎＨＦＳｏｌｕｔｉｏｎｓＦ．...     

席夫碱化合物的SERS与NIR FT-Raman比较研究

席夫碱化合物的ＳＥＲＳ与ＮＩＲＦＴ┐Ｒａｍａｎ比较研究叶勇胡继明郁鉴源＊周群＊曾云鹗（武汉大学分析测试科学系武汉４３００７２）＊（清华大学分析中心北京１０００８４）ＳＥＲＳａｎｄＦＴ┐ＲａｍａｎＳｐｅｃｔｒｏｓｃｏｐｉｃＳｔｕｄｙｏｆＳｃｈｉｆＢａｓ...     

硫脲在硝酸介质中的拉曼光谱研究

硫脲在硝酸介质中的拉曼光谱研究钟起玲粟晓琼刘峰名＊田中群＊（江西师范大学化学系南昌３３００２７）（＊厦门大学固体表面物理化学国家重点实验室厦门３６１００５）ＲａｍａｎＳｐｅｃｔｒｏｓｃｏｐｉｃＳｔｕｄｉｅｓｏｆＴｈｉｏｕｒｅａｉｎＮｉｔｒｉｃＡｃｉ...     

掺铒石英光纤中的受激拉曼散射

掺铒石英光纤中的受激拉曼散射刘邦群高晖＊刘祖荫王琳（武汉大学物理系武汉４３００７２）（＊武汉物理数学研究所武汉４３００７２）ＳｔｉｍｕｌａｔｅｄＲａｍａｎＳｃａｔｅｒｉｎｇｉｎＥｒ－ｄｏｐｅｄＳｉｌｉｃａＦｉｂｅｒＬｉｕＢａｎｇｑｕｎ，ＧａｏＨｕｉ＊...     

含ZnS∶Mn~(2+)纳米晶玻璃中Mn~(2+)三种格位态的EPR研究

通过对ＺｎＳ∶Ｍｎ２＋ 不同含量的钠硼硅玻璃发光和激发光谱测量， 发现Ｍｎ 离子可能占据替位（Ｍｎ２＋ ）Ｓｕｂ 和间隙（Ｍｎ２＋ ）ｉｎｔ两种格位． 进一步的电子顺磁共振（Ｅｌｅｃｔｒｏｎ Ｐａｒａｍ ａｇｎｅｔｉｃＲｅｓｏｎａｎｃｅ， ＥＰＲ）实验证实了这一判断， 并从ＥＰＲ谱确认（Ｍｎ２＋ ）Ｓｕｂ， （Ｍｎ２＋ ）ｉｎｔ和Ｍｎ 团三种格位态的存在． 观测到ｇ 因子和超精细结构（ＨＦＳ）常数随纳米晶粒径的减小而增大． 这可能是由于量子限域效应下ＺｎＳ的ｓｐ３ 和Ｍｎ 的３ｄ５ 电子态杂化和表面态所引起的．     

含ZnS：Mn^2＋纳米晶玻璃中Mn^2＋三种格位态的EPR研究

通过对ＺｎＳ：Ｍｎ＾２＋不同含量的钠硼硅玻璃发光和激发光谱测量,发现Ｍｎ离子可能占扭替位（Ｍｎ＾２＋）ｓｕｂ和间隙（Ｍｎ＾２＋）ｉｎｔ两种格位。进一步的电子 磁共振（Ｅｌｅｃｔｒｏｎ Ｐａｒａｍａｇｎｅｔｉｃ Ｒｅｓｏｎａｎｃｅ,ＥＰＲ）实验证实了这一判断,并从ＥＰＲ谱人（Ｍｎ＾２＋）Ｓｕｂ,（Ｍｎ＾２＋）ｉｎｔ和Ｍｎ团三种格位态的存在。观测到ｇ因子和超精细结构（ＨＦＳ）常数随纳米晶粒径的减小而增     

准自由硅团簇的表面模

介绍介绍用惰性气体冷凝法制得Ｓｉ团簇并首次奖其嵌入多孔硅的孔隙中，经与孔壁多次掠角散射形成准自由团簇。激光拉曼谱测量表示，除了多孔硅的散射峰外，存在一些新的低频散射峰；分别在２７（２９），３７和１９５ｃｍ＾－１处。理论计算表明，它们来源于Ｓｉ团簇表面模ＳＡ（球面模或扭转模）或表面模与ＴＡ（Ｌ）模的组合，这些低频拉曼峰在多孔硅、硅团簇材料、单晶硅和非晶硅中均未见过。     

Raman scattering study of delafossite magnetoelectric multiferroic compounds: CuFeO2 and CuCrO2

Ultrasonic velocity measurements on the magnetoelectric multiferroic compound CuFeO(2) reveal that the antiferromagnetic transition observed at T(N1) = 14 K might be induced by an R3m --> pseudoproper ferroelastic transition. In that case, the group theory states that the order parameter associated with the structural transition must belong to a two-dimensional irreducible representation E(g) (x(2) - y(2), xy). Since this type of transition can be driven by a Raman E(g) mode, we performed Raman scattering measurements on CuFeO(2) between 5 and 290 K. Considering that the isostructural multiferroic compound CuCrO(2) might show similar structural deformations at the antiferromagnetic transition T(N1) = 24.3 K, Raman measurements have also been performed for comparison. At ambient temperature, the Raman modes in CuFeO(2) are observed at ω(E(g)) = 352 cm(-1) and ω(A(1g)) = 692 cm(-1), while these modes are detected at ω(E(g)) = 457 cm(-1) and ω(A(1g)) = 709 cm(-1) in CuCrO(2). The analysis of the temperature dependence of the modes in both compounds shows that the frequencies of all modes increase with decreasing temperature. This typical behavior is attributed to anharmonic phonon-phonon interactions. These results clearly indicate that none of the Raman active modes observed in CuFeO(2) and CuCrO(2) drive the pseudoproper ferroelastic transitions observed at the Néel temperature T(N1). Finally, a broad band at about 550 cm(-1) observed in the magnetoelectric phase of CuCrO(2) below T(N2) could be associated with magnons.     

几种哌嗪类抗肿瘤化合物的拉曼光谱

几种哌嗪类抗肿瘤化合物的拉曼光谱刘社文１梁二军１李祥杰２（１郑州大学河南省激光应用技术重点实验室，２郑州大学化学化工学院，郑州４５００５２）ＲａｍａｎＳｐｅｃｔｒａｏｆＳｅｖｅｒａｌＡｎｔｉｔｕｍｏｒＰｉｐｅｒａｚｉｎｅｓＣｏｍｐｏｕｎｄｓＬｉｕＳｈ...     

MOCVD生长的GaN和GaN:Mg薄膜的拉曼散射

通过显微拉曼散射对用金属有机化学气相沉积(MOCVD)法在Al2O3衬底上生长的六方相CaN和掺Mg的P型GaN薄膜进行了研究。在两个样品的拉曼散射谱中同时观察到位于640,660cm^-1附近的两个峰。640cm^-1的峰归因于布里渊区边界(L点)最高声学声子的二倍频,而660cm^-1的峰为布里渊区边界的光学声子支或缺陷诱导的局域振动模。掺Mg的GaN在该处的峰型变宽是Mg诱导的缺陷引起的加宽或Mg的局域模与上述两峰叠加的结果。在掺Mg的样品中还观察到276,376cm^-1几个局域模并给予了解释。同时掺Mg的GaN中出现了应力弛豫的现象,掺Mg引起的失配位错和电子-声子相互作用都有可能对E2模的频率产生影响。     

Sr3TaGa3Si2O14(STGS)单晶的晶格振动

根据空间群理论,预测了Sr3TaGa3Si2O14(STGS)单晶的振动模式,并分别计算了非极性和极性振动模式的Raman散射强度。测量了STGS晶体的Raman光谱,并对其振动模式进行了指认。实验结果表明STGS晶体具有6个A1对称类特征振动模式:波数为126cm-1的振动峰可指认为SiO4团簇、Sr原子和TaO6团簇间的相对平动;245cm-1的振动峰是SiO4团簇的扭曲振动和Sr—TaO6—Sr伸缩振动耦合的结果;特征峰557和604cm-1分别来源于O—Ta—O和O—Ga—O的伸缩振动;896cm-1谱带对应着两个SiO4四面体的O—Si—O伸缩振动;991cm-1的谱带对应着两个SiO4四面体的Si—O伸缩振动。实验结果和理论计算结果均确证了STGS晶体的层状结构,其弱的各项异性和压电模量归因于十面体结构单元的微弱形变。     

氮化铝结构的高温Raman光谱分析

本文测量了氮化铝在不同温度下的Raman光谱 ,并确定了氮化铝的光学声子模E2 1、A1(TO)、E2 2 、E1(TO)、A1(LO)和E1(LO)Raman散射峰的频率 ,它们分别为 2 5 2cm- 1、6 1 4cm- 1、6 5 8cm- 1、6 72cm- 1、894cm- 1和 91 2cm- 1,其中光学声子模A1(TO)、E2 2 的Raman散射峰比较明显。随着温度的升高 ,A1(TO)、E2 2 散射峰的频率向低波数方向变化 ,表明氮化铝粉末压制体中存在的压应力逐渐减小 ;这两个散射峰的半高宽逐渐增大 ,说明随着温度的升高 ,存在氮原子和铝原子的扩散使得氮化铝粉末压制体中晶体结构逐渐发生变化。由于氮化铝粉末本身在空气中易与水蒸气发生反应 ,生成的Al(OH) 3 或AlOOH在加热过程会发生分解 ,干扰样品高温Raman光谱测量。     

BSO晶体的高温拉曼光谱与高温结构特征

阐述了BSO晶体在常温下的结构特征,通过测量晶体在常温下的拉曼光谱,对晶格主要振动模式进行了指认,测量晶体升温至熔化过程中不同温度下的拉曼光谱,分析研究了其微观结构在升温过程中的变化以及在高温状态下的结构特征。     

High-energy phonon branches of an individual metallic carbon nanotube

We present excitation-energy dependent Raman measurements between 2.05 and 2.41 eV on the same individual carbon nanotube. We find a change in the Raman frequencies of both the D mode (63 cm(-1)/eV) and the high-energy modes. The observed frequencies of the modes at approximately 1600 cm(-1) as a function of laser-energy map the phonon dispersion relation of a metallic tube near the Gamma point of the Brillouin zone. Our results prove the entire first-order Raman spectrum in single-wall carbon nanotubes to originate from double-resonant scattering. Moreover, we confirm experimentally the phonon softening in metallic tubes by a Peierls-like mechanism.     

以非晶碳作硅基红外增透膜的实验研究

在室温下，用激光烧蚀石墨靶方法在单晶硅衬底表面沉积了不同厚度的非晶碳膜。对膜进行了表面形貌观察，测试并分析了膜的拉曼散射光谱和傅里叶变换红外光谱。发现膜同晶石墨杂质较少，观察到1200cm^-1附近的非晶金刚石拉曼峰，膜层在红外的光透过率高，在硅衬底上适宜于制作波长短于8μm的红外增透膜。     

3-氧-五亚甲基桥联茚和甲氧乙基茚氯化稀土络合物的FT-拉曼和红外光谱

３┐氧┐五亚甲基桥联茚和甲氧乙基茚氯化稀土络合物的ＦＴ┐拉曼和红外光谱聂崇实邹刚钱长涛（中国科学院上海有机化学研究所上海２０００３２）ＦＴ┐ＲａｍａｎａｎｄＩＲＳｐｅｃｔｒｏｓｃｏｐｙＣｈａｒａｃｔｅｒｉｚａｔｉｏｎｏｆ３┐Ｏｘａ┐ｐｅｎｔａｍｅｔｈ...