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1.
提出了能够很好地描述非过渡金属无序和非晶态超导体的2Δ_0/(k_BT_c)与声子谱参量之间关系的一个公式: 2Δ_0(k_BT_c=4.95[1-T_0<ω>~(1/2)/A(1/λω_0 1/20λ<ω> 1/20<ω>)]。计算了大量已知声子谱的非晶和无序超导体的能隙2Δ_0对T_c的比,结果表明在百分之几的范围内与实验值符合。指出了非过渡金属和合金的非晶态超导体,既可以是一个2Δ_0/(k_BT_c)值远大于BCS理论值(3.53)的强耦合超导体,也可以是一个2Δ_0/(k_BT_c)值比BCS理论值还要小得多的弱耦合超导体。 相似文献
2.
本文中分析了非过渡金属非晶态超导体的超导参量、声子谱参量与霍耳系数之间的经验关系。研究了非晶态超导体的Tc,并得出,声子谱的软化所导致的Tc的提高幅度与电-声子耦合常数λ的提高幅度成线性关系;声子谱的高频截止频率愈高,其Tc也愈高。讨论了利用声子谱的软化虽然能大幅度地提高Tc值,但要获得包括金属Be在内的非过渡金属的高Tc非晶态超导体的希望是渺茫的。还讨论了非晶态超导体的上临界场Hc2和能隙2Δ0所表现出的强耦合效应等问题。
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本文提出一个非晶态非过渡金属超导体的Tc经验公式,Tc=Aλ<ω>1/2/(<ω>/ω0+(1+λ)/20),式中A=(1/5)(K1/2)。计算值和实验值,以及和Garland理论值的比较表明,Tc经验公式能很好地描述非晶态超导体的Tc值。
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4.
分析研究了非过渡金属非晶态超导体的超导参量 T_c、2△_0 和声子谱参量λ、<ω>、<ω~2>与霍耳系数 R_H 之间,以及 T_c 与声子谱参量ω_0 和<ω>/ω_c 之间的关系,发现,在 R_H=-3.5—-4.0×10~(-11)m~3/AS 范围内同时存在着上述超导和声子谱参量的最大值;具有高ω_0 的材料对获得高 T_c 非晶态超导体有利;非晶态超导体的 T_c 与点阵无序度(<ω>/ω_0)近似地成线性关系.在上述结果的基础上,分别提出了一个非晶态超导体的 T_c 公式T_c=Aλ<ω>~(1/2)/(<ω>/ω_0+(1+λ)/20)和一个2△_r/k_BT_c 公式2△_0/k_BT_c=4.95[1-T_c<ω>_(1/2)/A(1/λω_0+1/20<ω>+1/20<ω>)]按照所提出的公式,第一次指出了,非过渡金属非晶态超导体既可以是一个2△_0/k_BT_c 比BCS 理值大得多的典型的强耦合超导体,也可以是一个 2△_0/k_BT_c 比 BCS 理值还要小得多的甚弱耦合超导体.当然,也可以是一个 2△_0/k_BT_c 值与 BCS 理论基本一致的弱耦合超导体.解释了结晶态弱耦合超导体的2△_0/k_BT_c 测量值偏离于 BCS 理论的原. 相似文献
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在大量的非过渡金属和合金中,非晶态超导体的声子谱参数λ,<ω>和<ω2>与霍耳系数R_H之间存在着一个经验关系:在RH=-3.5—-4.0×10-11m3/As之间存在着λ,<ω>和<ω2>的最大值。上述声子谱参数与相应的液态金属的霍耳系数RHL之间也存在着一个和上述类似的经验关系。最后讨论了非晶态超导体的转变温度Tc的提高问题。
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在大量的非过渡金属和合金中,非晶态超导体的声子谱参数λ,<ω>和<ω~2>与霍耳系数R_H之间存在着一个经验关系:在R_H=-3.5—-4.0×10~(-11)m~3/As之间存在着λ,<ω>和<ω~2>的最大值。上述声子谱参数与相应的液态金属的霍耳系数R_(HL)之间也存在着一个和上述类似的经验关系。最后讨论了非晶态超导体的转变温度T_c的提高问题。 相似文献
7.
本文用数值解方法从Eliashberg方程计算出超导临界温度Tc,并考察Tc对有效声子谱的依赖关系。在这个研究中,a2F(ω)被取为双δ函数谱,并允许其中的谱参数可以在很宽范围内改变。作者发现在λ<∧区域(即在Tc级数解的收敛圆外),Tc除了依赖λ和矩比外,还依赖Tc级数解的收敛半径倒数Λ;它们之间的关系是有规律的。在这些结果的启示下,本文在μ*=0情形,用弥合数值解的方法得到一个适用于λ<Λ区域的Tc近似公式。接着,本文作者对吉光达和吴杭生的一篇文章进行了研究,指出:该文提出的超导体分类建议及其工作的主要结论是对的。但其中对决定A型超导体临界温度主要参量问题进行的分析,只适用于这样一些A型超导体,它们的收敛半径倒数Λ或者比λ0小,或者虽比λ0大、但λ又小于λ0,其中λ0是个依赖谱形状的参量,它的定义在正文中给出。对另一些A型超导体(λ0<λ<Λ),决定Tc的主要参量不再是λ,而是δ=1/∧0.5(ω1/2/ωlog)5.5λ1.55。
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研究了量子线中弱耦合磁极化子的性质.采用线性组合算符和微扰法导出量子线中弱耦合磁极化子的基态能量.在计及电子在反冲效应中发射和吸收不同波矢的声子之间的相互作用时,讨论了量子线的受限强度、电子-LO声子耦合强度和声子之间相互作用对量子线中弱耦合磁极化子的基态能量的影响.数值计算结果表明:量子线中弱耦合磁极化子的基态能量随量子线的受限强度ω0的增大而迅速增大.当受限强度ω0取相同值时,电子-声子耦合强度α越大基态能量E0越小,磁场的回旋频率ωe越大基态能量E0越大.在弱磁场情况下,当ω0<0.5时,随着量子线的受限强度ω0的减少p值迅速增大,即对于弱磁场声子之间相互作用的影响不能忽略. 相似文献
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在大量的非过渡金属和合金中,非晶态超导体的能隙2△0与霍耳系数R_H以及与相应的液态金属霍耳系数RHL之间存在着一个经验关系:在RH(或RHL)=-3.5—-4.0×10-11m3/AS之间出现一个2△0最大值。
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本文指出,对于实际的归一化有效声子谱函数g(ω),一般来说,zph≡F(-ωph-2是函数z=F(y)≡∫0(ωph)(ω2y)/(ω2y+1)g(ω)dω的反函数的分支点。因此,在估算超导Tc级数的收敛半径时,应当予以考虑。
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基于对复变函数Fα(y)=∫0(ωph-α)(ω2y)/(ω2y+1)g(ω)dω解析性质的分析,本文认为:在决定的收敛半径以外,吴杭生等提出的Tc级数解的部分和作为近似Tc公式仍可用于1/λ的适当范围。但它可能达到的精度依赖于谱形,一般来说是有限的。
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本文定出超导临界温度Tc级数公式(1)的前几项系数。对于形式为α2F(ω)=(λω)/2[a1δ(ω-ω1)+(1-a1)δ(ω-ω2)]的双δ型有效声子谱及若干具体材料的谱,将级数公式计算的Tc与Allen-Dynes公式(以下简称A-D公式)及Eliashberg方程的数值解作了比较。计算表明,当级数(1)收敛时,级数公式计算的结果较A-D公式更接近于数值解。此外,本文还给出了一个近似的Tc级数公式,得到了估计该Tc级数收敛半径的方法,并计算了若干材料的收敛半径值。因此,可估计级数公式(1)的适用范围。
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