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这个问题的答案是否定的.根本的原因是安培环路定理是对稳恒电流成立的,而稳恒电流必须是闭合的(无限长载流导线则在无限远处闭合).有限长稳恒电流不能孤立存在,若考虑它不是无限长而是形成任一闭合电流的一部分,例如是正方形电流的一个边,则由于其它三边的存在,在一边周围总的磁场的分布并不具有对称性,因此不能用安培环路定理来求它所产生的磁场.有人将安培环路定理应用于有限长直线电流得出不论导线多长,其周围一点的磁场都是B= 的结果,这显然是不合理的,与由华奥-沙伐尔定律对有限长直线电流所得的结果不一致. 我们还可以由安培环路定… 相似文献
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安培环路定理只对稳恒闭合电流的磁场成立，而对一段有限长电流的磁场不成立．但是，因为有限与无限都是一个相对的概念，它们之间并不存在一条不可逾越的鸿沟，在一定条件下可以互相转化，所以在一定条件下，一段有限长电流的磁场也满足安培环路定理． 相似文献
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安培环路定理只对稳恒产合电流的磁场成立，而对一段有限长电流的磁场不成立，但是，因为有限与无限都是一个相对的概念，它们之间并不存在一条不可逾越的鸿沟，在这一定条件下可以互相转化，所以在一定条件下，一段有限长电流的磁场也满足安培环路定理。 相似文献
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用安培环路定理求载流无限长螺线管磁场 总被引：1，自引：0，他引：1
本文区别一般教材中毕奥一萨伐尔定律与安培环路定理相结合的方法，仅用安培环路定理求出载流无限长螺线管磁场分布，突显了安培环路定理在磁场分布方面的作用与意义，加深对安培环路定理的理解。 相似文献
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指出在利用安培环路定理计算某些具有特殊对称分布的电流激发的磁场时 ,必须结合磁场中的高斯定理 ,才能帮助我们进一步确定磁场的方向 ,并通过实例加以说明。文章还就安培环路定理与毕奥 萨伐尔定律的关系 ,以及静磁场的基本规律等问题进行了讨论 相似文献
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利用恒定磁场的安培环路定理、 安培定律和高等数学知识, 详细推导了d>R和d R时安培力与d有关, 但是当d相似文献
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用立体角概念和计算式导出高斯定律、安培环路定律，并举实例说明对具有一定对称性的静电场与稳恒磁场的场强分布可以较简捷地求解。 相似文献
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本证明方法避免了复杂矢量场的分析，给出了稳恒电流磁场环路定理的证明。因此，在普通物理教学中是可以使用的。 相似文献
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也谈用安培环路定理求无限长载流螺线管内外磁场的分布 总被引：1，自引：1，他引：0
本文根据理想无限长载流螺线管电流分布的对称性,用场叠加原理及安培环路定理,求解出无限长载流螺线管内外磁场的分布。此方法简单明了,求解过程严谨。 相似文献
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我们知道,描写稳恒电流所生磁场的定律有二,其一是毕奥——沙伐——拉普拉斯定律,它说明任何电流元|d|在任何给定点P所生磁场为其二即安培环路定律,它指出在任何闭合电流所生磁场中,沿任何闭合回路的H矢量的线积分等于通过这闭合回路内各电流强度代数和的4π倍, 相似文献
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本文通过全电流定理证明了毕－萨定理．同时也证明了一段传导电流包括其激发的位移电流在内所产生磁场的安培环路定理总是成立的． 相似文献
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文章在假想的“磁荷世界”中修改了麦克斯韦方程组和洛伦兹力公式.由磁的库仑定律出发,并根据磁荷与电荷产生的电磁场的等效性,得到真空中静磁场的高斯定理和环路定理.仿照“电荷世界”中的电流定义了磁流强度,又根据磁场的相对论变换,由毕奥—萨伐尔定律和法拉第电磁感应定律得到稳恒电场D的高斯定理和环路定理. 相似文献
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安培环路定理是电磁场理论的重要内容.但是在电磁学教学中,这个定理的证明不够充分.一般教材中只是对一特殊情况(无限长直载流导线)根据华奥-萨伐尔定律作出简单证明,对于任意形状栽流回路的普遍情况,由于数学上的困难,未加证明.麦克斯韦提出位移电流假设以后,又将此定理推广到变化电磁场的一般情况,得到麦克斯韦方程组的一个重要方程.鉴于安培环路定理的重要性,我们在教学中,配合讲授用演示实验加以辅助证明,显著提高了教学效果.一、基本原理 在非稳恒电流情况下,电磁场的环路定理可以表示如下:上式右端第一项 ,为穿过任意回路L的传导电流… 相似文献