羊八井50m2RPC实验及初步测试结果

介绍了羊八井50m²电阻板室(RPC)地毯实验的结构、安装和对其性能的初步测试.测试的结果表明RPC完全能够很好地在海拔4300m,气压594mbar的羊八井宇宙线观测站正常地运行.     

羊八井ARGO实验RPC模拟读出

羊八井ARGO实验正处于探测器安装及试运行阶段,整个阵列由1848个工作于流光模式的单层RPC探测器构成.依靠RPC读出条的数字读出只能测量小簇射事例的次级粒子数目,为了实现逐事例区分“膝区”原初宇宙线的成分及其能谱研究,对探测器增加了模拟读出,以实现对EAS芯区高达10⁴/m2的次级粒子数密度的精确测量.本文对RPC探测器性能及大动态范围模拟读出板的信号和性能做了初步的分析和研究     

多气隙电阻板室的时间特性研究

一种具有10个气隙的多气隙电阻板室,在欧洲核子研究中心实验束上进行了性能测试.该探测器采用几何上串联和电极上并联的特殊结构,使用国产玻璃(厚度1?.1mm)作为高压电极,有效灵敏面积为200mm×63mm²,并具有2×6读出条.对7GeV/c的π^－粒子,其探测效率大于99%,时间分辨达到45ps.     

BESⅢ μ探测器阻性板模型室的性能研究

对基于酚醛树脂的阻性板室(RPC)进行研究. 通过改进的表面处理工艺, 开发了一种新的阻性板材料, 并在不同温度下对多块样板的电阻率进行了测量. 对比了基于此新型阻性板的不同电阻率RPC模型室的探测效率、计数率和暗电流. 利用¹³⁷Cs γ源和实验束流研究了流光模式RPC的抗辐照性能. 结果表明此新型阻性板RPC满足BESⅢ μ探测器的要求.     

用于飞行时间测量的大面积平行板雪崩探测器

本文描述了一台灵敏面积为70×140mm²的一维位置灵敏的平行板雪崩探测器(PSPP)和一台灵敏面积为60×400mm²的大面积平行板雪崩探测器(PPAC)的工作原理、构造和测试结果,及由这两个探测器构成的大立体角飞行时间测量装置.     

羊八井50m2RPC探测阵列的Monte Carlo模拟

利用Monte Carlo模拟研究了在西藏羊八井进行的50m² RPC宇宙线探测阵列实验.对于实验数据分析给出方位角分布不均匀的结果进行验证和分析,得出在尺寸不对称(86×61m²)的小面积阵列上x和y附近方向重建误差不同,从而导致重建方位角分布不均匀.另外利用模拟数据给出了该阵列的角分辨、能谱响应等.     

多气隙电阻板室抗辐照性能研究

给出了为RHIC-STAR飞行时间探测器设计的多气隙电阻板室(MRPC)的辐照实验结果. 实验采用100mCi⁶⁰Co γ源, 采用不同的剂量率对MRPC进行辐照. 一个室在大剂量率2.87×10^－2Gy/h下辐照了24h后, 其性能如噪声计数率, 暗电流等均大大退化. 另一个室在相对低剂量率5.31×10^－4Gy/h下辐照了530h, 其性能没有见到任何变坏. 实验的目的是为了了解这种探测器在几年的运行中经过大剂量的辐照后的性能变化情况.     

产生长寿命核的几个(n,2n)反应截面的测量

本文报道了E_n=13.5—14.8MeV中子能区几个长寿命生成核的(n,2n)反应截面的测量.测量方法是以⁹³Nb(n,2n)^92mNb反应截面为中子注量标准的相对活化法.测量的几个反应为:¹⁵¹Eu(n,2n)^150mEu、¹⁵³Eu(n,2n)¹⁵²Eu、¹⁵⁹Tb(n,2n)¹⁵⁸Tb和¹⁰⁹Ag(n,2n)^108mAg.中子能量是用铌锆截面比法测定的.本文的结果和已收集到的测量结果进行了比较.     

13.5-14.6MeV中子能区锶同位素反应截面的测量

在13.5—14.6MeV中子能区用活化法测量了⁸⁴Sr(n, 2n)⁸³Sr,⁸⁶Sr(n, 2n)^85mSr, ⁸⁶Sr(n, 2n)⁸⁵Sr,⁸⁸Sr(n, 2n)^87mSr, ⁸⁴Sr(n, p)⁸⁴Rb, ⁸⁶Sr(n, p)⁸⁶Rb,⁸⁸Sr(n, p)⁸⁸Rb和⁸⁸Sr(n, α)^85mKr的 反应截面值, 以⁹³Nb(n, 2n)^92mNb反应截面为中子注量标准, 并且将测量值和收集到的文献值做了比较.     

13.5—14.6MeV中子能区锗的同位素反应截面的测量

报道了在13.5—14.6MeV中子能区用活化法测得的⁷⁶Ge(n,2n)⁷⁵Ge, ⁷⁰Ge(n,2n)⁶⁹Ge, ⁷⁰Ge(n, p)⁷⁰Ga, ⁷²Ge(n,p)⁷²Ga, ⁷³Ge(n,p)⁷³Ga, ⁷²Ge(n,α)^69mZn和⁷⁴Ge(n, α)^71mZn的反应截面值. 中子注量用⁹³Nb(n,2n)^92mNb反应截面得到. 单能中子由T(d,n)⁴He反应获得. 同时还列举了已收集到的文献值以作比较.     

14MeV中子引起的Pb(n,x)203Hg, W(n,x)182Ta和W(n,x)183Ta的核反应截面测量

利用活化方法测量了14MeV中子引起的Pb(n,x)²⁰³Hg,W(n,x)¹⁸²Ta和W(n,x)¹⁸³Ta的反应截面.中子注量由监督反应⁹³Nb(n,2n)^92mNb给出,中子能量利用⁹⁰Zr(n,2n)^89m+gZr和⁹³Nb(n,2n)^92mNb反应的截面比来确定.     

Er3+/Yb3+共掺碲钨酸盐玻璃的光谱性质和热稳定性的研究

制备了Er³⁺和Yb³⁺共掺的碲钨酸盐玻璃样品65TeO₂-25 WO₃-10R_mO_n(R_mO_n=PbO,BaO),(65+x)TeO₂-(25-x)WO ₃-10La₂O₃ (x=0,5,10), (60+x)TeO₂-(30 -x)WO₃-10Bi₂O₃ (x=0,5,10).测试了玻璃样品的吸收光谱、荧光光谱、能级寿命及热稳定性能.结果表明除含Bi ₂O₃的碲钨酸盐玻璃外，其余玻璃样品均没出现析晶开始温度(T_x)，说明碲钨酸盐 是一种适合于光纤拉制的玻璃基质材料.应用Judd-Ofelt理论计算了强度参数Ω_t(t=2, 4,6)，研究表明Ω₂在碲钨酸盐玻璃中主要受到Er-O键的共价性的影响，而Er^{3 +} 离子周围配位场的非对称性影响可以忽略.测得了Er³⁺在15 μm发射谱的荧光 半高宽 (FWHM=71—77nm)和Er³⁺的⁴I_13/2能级寿命 (τ^m=3—34 ms).应用McCumber理论计算了Er³⁺在15 μm处的受激发射截面(σ^peak=068—103×10^-20 cm²).比较了Er³⁺在不同玻璃基质里 的15 μm荧光带宽和发射截面，研究结果表明碲钨酸盐玻璃是一种制备宽带光纤放大器的理想基质材料.     

用基态特征γ射线计算同质异能态反应截面的公式及其应用

根据人工放射性的生长与衰变规律, 推导出一个在特殊情况下用基态特征γ射线计算同质异能态反应截面的公式, 并据此公式用活化法以⁹³Nb(n,2n)^92mNb反应截面为中子注量标准对¹²⁸Te(n,2n)^127mTe反应截面进行了测量. 由能量为(14.1±0.2)和(14.6±0.3)MeV的中子引发的¹²⁸Te(n,2n)^127mTe反应截面值分别为(737±69)和(853±82)mb. 单能中子用T(d,n)⁴He反应获得, 其能量用铌锆截面比法测定. 为减小热中子的(n, γ)反应的影响, 在辐照过程中对样品进行了包镉处理.     

GEM气体探测器的增益特性

研制一种双层结构的GEM气体探测器用于X射线成像和带电粒子径迹测量.使用铜靶X射线管产生的高能量X射线对其气体放大倍数,电荷传输效率,增益稳定性进行测试.实验结果显示:在入射X射线通量为10⁵Hz/mm²时,双层GEM探测器的有效增益达到10⁴以上,并且具有长时间稳定性.     

13.5—14.6MeV中子能区镓的同位素反应截面的测量

报道了在13.5—14.6MeV中子能区用活化法以⁹³Nb(n,2n)^92mNb反应截面为中子注量标准测得的⁶⁹Ga(n,2n)⁶⁸Ga,⁶⁹Ga(n,p)^69mZn,⁷¹Ga(n,p)^71mZn和⁷¹Ga(n,n′α)⁶⁷Cu的反应截面值.由(13.5±0.2),(14.1±0.1)和(14.6±0.2)MeV中子引起的⁶⁹Ga(n,2n)68Ga反应截面值分别为(794±31),(869±35)和(986±39)mb,⁷¹Ga(n,n′α)⁶⁷Cu反应截面值分别为(1.3±0.1),(1.7±0.1)和(2.5±0.1)mb.在中子能量为(14.1±0.1)MeV能量点,⁶⁹Ga(n,p)^69mZn反应截面值为(21.5±1.0)mb,⁷¹Ga(n,p)^71mZn反应截面值为(12.4±0.7)mb.单能中子由T(d,n)⁴He反应获得.文中还列举了尽可能收集到的数据以作比较.     

银河宇宙线的统计模型

假设能量低于3×10^l8eV的宇宙线主要起源于银河系超新星爆发,用各向同性弥散传播模型详细研究了铁核的非定态空间密度分布,考虑到原初宇宙线的成份和河外宇宙线的影响,以及银河系超新星在空间和时间上的一个合理分布,该统计模型能很好解释10¹²—10²⁰eV宇宙线的观测谱.     

L3C宇宙线实验中Z0数据的分析

μ子动量谱的精确测量是L3C宇宙线实验最重要的目标之一.事例重建的好坏是该测量的关键,而能量确定的衰变为双μ子的事例是检验重建程序的最好手段.该数据分析利用在2000年中获取的数据作为样本,筛选出了LEP在2000年4月、5月、8月和9月等Z⁰能量运行期间L3C宇宙线实验数据中记录的Z⁰→μ⁺μ^－事例数据,得到通过重建程序后动量为45GeV的μ子动量分辨率为(5.4?7±0.25)%.     

Fe3O4/MgO(100)薄膜的激光分子束外延与磁电学性能

 采用激光分子束外延方法,以烧结α-Fe₂O₃/为靶材,在MgO（100）基底上制备了Fe₃O₄薄膜。通过反射高能电子衍射原位观察了薄膜生长前后的表面结构,结果表明所生长的Fe₃O₄薄膜表面平整。经显微激光拉曼光谱和X光电子能谱分析证实所得薄膜表面成分为纯相Fe₃O₄。磁电学性能采用多功能物性系统测量,结果表明：当温度降至100 K附近时,薄膜电阻率有较大增加,Verwey相转变的范围变宽而且不明显,说明反向晶粒边界的存在;在7 160 kA·m^-1的磁场下,室温磁电阻达到-6.9%,在80和150 K温度下磁电阻分别达到-10.5%和-16.1%;薄膜的室温饱和磁化强度约为260 kA·m^-1,其矫顽磁场约为202 kA·m^-1。     

镍的14MeV中子反应分截面测量

用活化法测量了⁵⁸Ni(n,2n)⁵⁷Ni反应截面和⁵⁸Ni(n,p)^58mCo,⁵⁸Ni(n,p)^58gCo,⁵⁸Ni(n,p)^58m+gCo反应分截面,入射中子能量为14.10MeV和14.62MeV,所得结果与已有数据作了比较,首次给出了^58mCo和^58gCo产生分截面的数据.     

在BEPCⅡ/BESⅢ上寻找η′c和1P1的Monte Carlo研究

使用SimBes(探测器模拟软件)和UGNT(物理事例产生器)模拟了在即将建造的BEPCⅡBESⅢ上寻找η′_c和¹P₁的过程.初步结论是如果收集到3×10⁹ψ(2S)事例,就有能力寻找这两个粒子,而且,寻找η′_c比寻找¹P₁需要更少的ψ(2S)事例.