里德堡钠原子抗磁谱的模型势计算

用B样条基组展开方法结合模型势计算了里德堡钠原子抗磁谱和相应的振子强度谱. 径向和角向均采用高阶B样条基组.计算结果与已有的R-矩阵和多通道量子亏损理论相结合(R-matrix+MQDT)法及其他理论计算结果作了比较,几种理论结果在我们所研究的能区内符合得非常好.本文方法较R-matrix+MQDT法简单,易于推广到交叉电磁场中里德堡原子的精确谱的计算中.     

里德堡钠原子抗磁谱的模型势计算

用B样条基组展开方法结合模型势计算了里德堡钠原子抗磁谱和相应的振子强度谱.径向和角向均采用高阶B样条基组.计算结果与已有的R-矩阵和多通道量子亏损理论相结合(R-matrix MQDT)法及其他理论计算结果作了比较,几种理论结果在我们所研究的能区内符合得非常好.本文方法较R-ma-trix MQDT法简单,易于推广到交叉电磁场中里德堡原子的精确谱的计算中.     

椭球坐标下求解强磁场中的氢原子

在椭球坐标系下，采用B样条基组方法计算了磁场范围在0—1000 a．u．下氢原子低能态能量以及实验室磁场下（几个特斯拉）氢原子里德堡态的能级，得到了至少9住有效数值的高精度能谱并与文献中的精确结果进行了比较。本文方法为精确计算强磁场下原子能谱提供了一个新的选择方案。     

椭球坐标下求解强磁场中的氢原子

在椭球坐标系下,采用B样条基组方法计算了磁场范围在0-1000 a.u.下氢原子低能态能量以及实验室磁场下(几个特斯拉)氢原子里德堡态的能级,得到了至少9位有效数值的高精度能谱并与文献中的精确结果进行了比较.本文方法为精确计算强磁场下原子能谱提供了一个新的选择方案.     

氢原子Rydberg态抗磁谱的高阶B-spline基组计算

在球坐标下采用基组展开方法计算了均匀磁场中的氢原子高Rydberg态能谱和振子强度谱.径向和角向均采用高阶B样条基组. 径向采用B样条基组能很好地描述束缚态与连续态的耦合；角向采用B样条基组有效地减少了基组维数，计算效率得到大幅度提高. 用上述方法计算了磁场中氢原子Rydberg态-40cm^-1到零场电离阈的高精度抗磁谱并与已有理论和实验结果作了比较. 该方法适用于低于离化阈的所有能区的精确谱计算并易于推广到非氢原子、交叉场中的原子以及高于离化阈的正能区光谱的计算. 关键词： 氢原子 B样条基组 能谱 振子强度谱     

用B样条函数方法研究碱金属原子里德堡态在静电场中的性质

由原子的模型势出发,利用B样条函数方法研究了钾和铯原子的里德堡态在静电场中Stark态能级反交叉位置以及微波场中钾原子的多光子共振吸收谱.研究表明我们的结果与实验和其他理论结果符合得很好.     

椭球坐标下求解强磁场中的氢原子

在椭球坐标系下,采用B样条基组方法计算了磁场范围在0-1000 a.u.下氢原子低能态能量以及实验室磁场下(几个特斯拉)氢原子里德堡态的能级,并与文献中的精确结果进行了比较.对1s0态,磁场γ≤100 a.u.时,本文计算结果有12位有效数字的精度,γ=1000 a.u.时有11位有效数字的精度.对2p-1低激发态,γ≤100 a.u.时,能量至少有11位有效数字的精度;γ=1000 a.u.时,有9位有效数字的精度.对原子高激发态,我们计算了实验室磁场下(磁场为4.7特斯拉)氢原子里德堡态(主量子数n=23)的抗磁谱,得到了至少10位有效数字精度的能谱.本文方法既适用于超强磁场下低能态的计算,同样适合原子高里德堡态抗磁谱的计算,为精确计算强磁场下原子能谱提供了一个新的可行方案.此外,讨论了本文方法推广到平行及交叉电磁场下原子能谱计算的可行性.     

平行电磁场中的Rydberg锂原子吸收谱的模型势计算

用B样条基组展开方法结合模型势计算了Rydberg锂原子在平行电磁场下的振子强度谱. 径向和角向均采用高阶Ｂ样条基组.计算结果与已有的实验结果符合得很好.利用分波分析法,对部分谱线的振子强度的强弱进行了分析. 本文方法简单有效，易于推广到交叉电磁场中Rydberg原子的精确谱的计算. 关键词： B样条 能谱 振子强度 平行电磁场 Rydberg原子     

囚禁于巴基球内的钠原子里德堡特性

通过非线性变换和特殊设计结点的B样条函数方法研究计算了囚禁于巴基球内的钠原子的里德堡能级结构和振子强度.计算结果表明,巴基球等效势阱深度可以有选择的影响和改变里德堡原子的特性.     

氢分子在磁场中回归谱的散射矩阵理论研究

利用散射矩阵理论，结合扩展的半经典闭合轨道理论和多通道量子亏损理论，计算了磁场中高里德堡H2分子的回归谱．该方法使用了两个空间散射矩阵来描述里德堡电子的动力学性质，计算中可以包括所有阶的实散射的作用．回归谱的每一个尖峰对应着一条闭合轨道，新的额外峰是由于弹性散射和非弹性散射所引起的通道内和通道间的轨道组合，进一步证明了体系通道间和通道内的散射具有同等的重要性．     

垂直电磁场中He原子的吸收谱和回归谱的理论计算

半经典闭合轨道理论已经成功地计算了在外加磁场和平行电磁场中的里德堡原子的回归谱.但对于垂直电磁场中的里德堡原子,理论和计算都变得更为复杂.本文把闭合轨道理论推广到三维情况,采用 B.Hüpper的模型势计算了ε=-0.03,主量子数n≈ 40,m=0下He原子在垂直电磁场中的光吸收谱和回归谱,并和H原子在垂直电磁场中的回归谱作比较,突出了实散射的贡献.计算中应用了离子实散射的分区自洽迭代方法,并考虑到轨道的多次重复和离子实的多次散射效应.这是对闭合轨道理论的验证和进一步推广.     

锂原子的高激发态能级计算及其在微波场中的布居动力学过程

利用B样条技术,设计了一种计算高激发原子能级结构的方法,计算了高激发锂原子的能级结构,并研究了里德堡锂原子在微波场中的布居动力学过程。     

静电场中铷原子里德堡态反交叉位置和宽度的计算

用碱金属原子的模型势结合B-样条函数展开方法研究了静电场中铷原子里德堡态的能级结构特点,计算了铷原子主量子数n由16到25之间的(n 3)s和(n,k)态间的Stark能级反交叉位置和宽度,得到了与实验相一致的结果,并给出了计算铷原子在静电场中高里德堡态能级反交叉位置的经验公式.     

氢分子在磁场中回归谱的散射矩阵理论研究

利用散射矩阵理论,结合扩展的半经典闭合轨道理论和多通道量子亏损理论,计算了磁场中高里德堡H2分子的回归谱.该方法使用了两个空间散射矩阵来描述里德堡电子的动力学性质,计算中可以包括所有阶的实散射的作用.回归谱的每一个尖峰对应着一条闭合轨道,新的额外峰是由于弹性散射和非弹性散射所引起的通道内和通道间的轨道组合,进一步证明了体系通道间和通道内的散射具有同等的重要性.     

K2里德堡态新分类

根据里德堡轨道的nl? 特性，对理论计算和实验观察到的钾分子电子态进行了分类．这些态被划分为实贯穿和实非贯穿里德堡态．这种分类更能从本质上解释和预测实验结果．比较了这种分类法对K2的应用和对Na2、Li2的应用．     

氢分子在磁场中回归谱的散射矩阵理论研究

利用散射矩阵理论,结合扩展的半经典闭合轨道理论和多通道量子亏损理论,计算了磁场中高里德堡H2分子的回归谱.该方法使用了两个空间散射矩阵来描述里德堡电子的动力学性质,计算中可以包括所有阶的实散射的作用.回归谱的每一个尖峰对应着一条闭合轨道,新的额外峰是由于弹性散射和非弹性散射所引起的通道内和通道间的轨道组合,进一步证明了体系通道间和通道内的散射具有同等的重要性.     

用单粒子格林函数和电子动量谱学研究二氧甲基甲烷的轨道电子结构

首次用单粒子格林函数理论方法研究了二氧甲基甲烷的轨道离化能谱和电子动量谱，通过比较DFT和ADC（3）方法在不同基组下的理论计算结果，说明了基组中弥散函数的重要性，并验证了端基异构效应的存在．     

LiH分子X^1∑^＋、A^1∑^＋和B^1П态的势能函数

利用SAC／SAC—CI方法，使用D95（d）、6-311G＊＊及CC—PVTZ等基组，对LiH分子的基态（X^1∑^＋）、第一激发态（A^1∑^＋）及第二简并激发态（B^1П）的平衡结构和谐振频率进行了优化计算．通过对三个基组的计算结果的比较，得出了D95（d）基组为三个基组中的最优基组的结论；使用D95（d）基组，利用SAC的GSUM（Group Sum of Operators）方法对基态（X^1∑^＋）、SAC—CI的GSUM方法对激发态（A^1∑^＋和B ^1П）进行单点能扫描计算，用正规方程组拟合Murrell—Sorbie函数，得到了相应电子态的完整势能函数；从得到的势能函数计算了与基态（X ^1∑^＋）相对应的光谱常数，结果与实验数据较为一致．     

Rydberg原子波函数的Xα计算与Na**+He的l-混合跃迁截面

用定域的Ｘα交换势模拟高Ｒｙｄｂｅｒｇ电子同原子实中电子的交换作用,给出高里德堡电子的径向波函数,并计算了Ｎａ＾＊＊＋Ｈｅ热碰撞的ｌ－混合跃迁截面,计算 其它理论方法有明显改善。     

锂分子里德堡态和双激发态的重新分类

根据里德堡轨道的类氢nλ特性 ,对 7Li2 实验已观测到的和理论计算给出的 6 8个电子态进行了分类 ,把这些态划分为核实贯穿里德堡态和核实非贯穿里德堡态 .讨论了双电子激发态和里德堡态的微扰 ,也讨论了这种分类的意义