域同态的扩张的个数

设h:F→Ω是域的同态,E是F的有限次扩域,本文讨论了使h到E上的扩张的个数取得最大值的条件.     

实二次域上理想类的zeta-函数在-1处的值

用连分数给出了实二次域理想类的zeta-函数-1处值的一个具体的计算公式.     

究竟能成多少人像？

处于互成角度的两平面镜角平分线上的点光源在两镜中能成多少个像?笔者经过思考与推证，得出了结论，供同学们参考。     

高非线性度向量弹性函数

利用已知弹性函数级联上高非线性度多输出布尔函数的方法构造（n,m,t）弹性函数,其非线性度为2^n-1-2^n-l/2-1＋2^l/2.nlmax（n-l,m,t）,在相同条件下改进了Kurosawa的非线性度2^n-1-2^n-l/2-1.特别地,本文构造了两类具体的向量弹性函数,得到两个不同的非线性度.本文所得函数的非线性度在大多数情况下是比较好的.     

抽样调查中最佳测量次数的确定

现场抽样调查中，由于测量误差的存在，使得所测变量实测值的方差增大，通过增加每个体的测量次数可以控制测量误差，但这样每个体调查费用增大。本文对测量信度Ｒ，每个体测量次数ｍ与相应所需的样本含量ｎｍ、调查费用Ｔｎ的关系进行了探讨，并介绍了如何根据Ｒ，及每个体测量费用占其总费用构成比Ｃ，确定最佳测量次数ｍ值，以达到最佳控制调查费用的目的，这对我们在大型现场调查中进行经济效益分析具有重大的理论指导意义。     

谈谈‘9’的乘积巧算

多位数9乘任何数，运算起来并不难，但不论是‘加1乘’，还是‘跟踪乘’，拨珠次数都较烦琐。我在工作中摸索出一种巧算方法，也可称它为‘规律法’。现奉献给广大珠算卫作者和珠算爱好者。     

图解常用离散型随机变量

在概率论的学习中,一个重要章节就是常用的离散型随机变量的学习.离散型随机变量包括伯努利分布,二项分布,泊松分布,几何分布,超几何分布和负二项分布等等.在本文中,首先借助时间流的图形表达,从伯努利试验次数和成功次数角度区分其中的一些常用变量;其次通过一个流程图的方式梳理这些常用的离散型随机变量的定义.本文的目的在于,基于常规的离散型随机变量的分布律等介绍之余,首次尝试从不同的比较汇总角度,借助图表方法对常用的离散型随机变量进行梳理和总结,起到区分变量的差异,加强对常用离散型随机变量概念的理解.     

一道有趣的高考数学试题的延伸与拓展

2012年高考数学全国卷(大纲版)的文理科选择题第12题,非常有趣,试题如下:文科12题:正方形ABCD的边长为1,点E在边AB上,点F在边BC上,AE=BF=1/3,动点P从E出发沿直线向F运动,每当碰到正方形的边时反弹,反弹时反射角等于入射角.当点P第一次碰到E时,P与正方形的边碰撞的次数为()     

Projectile fragment emission in the fragmentation of 56Fe on C,Al and CH2 targets at 471 A MeV

The emission angle and the transverse momentum distributions of projectile fragments produced in the fragmentation of 56Fe on CHs, C and A1 targets at 471 A MeV are measured. It is found that for the same target, the average value and width of the angular distribution decrease with an increase of the projectile fragment charge; for the same projectile fragment, the average value of the distribution increases and the width of the distribution decreases with increasing the target charge number. The transverse momentum distribution of a projectile fragment can be explained by a single Gaussian distribution and the averaged transverse momentum per nucleon decreases with the increase of the charge of projectile fragment. The cumulated squared transverse momentum distribution of a projectile fragment can be explained well by a single Rayleigh distribution. The temperature parameter of the emission source of the projectile fragment, calculated from the cumulated squared transverse momentum distribution, decreases with the increase of the size of the projectile fragment.