~(40)Ca区域原子核的单粒子和单空穴谱

应用由单粒子格林函数导出的本征方程,严格顾及G矩阵的偏离能壳性,得到的~(39)Ca单空穴谱和~(41)Ca单粒子谱与实验值符合颇好,其中~(41)Ca的单粒子谱较以往的RBHF结果有明显改进。取含有能移的等效谐振子表象作为初始近似,计算了单粒位阱u_(αβ)=M_(αβ)(ε_β)(M_(αβ)(ω)表示质量算符)的本征解,亦得到颇好结果。此外,本文还考查了G矩阵中泡利算符的选取及谐振子能量零点的选取对能谱的影响。比较Reid软心势与Paris势的计算结果表明Paris势是一个较好的核力势。     

γ矩阵的Gordon约化及其某些应用

本文在Gordon恒等式的基础上, 推导出一些γ矩阵的约化公式. 应用这些公式来推导夸克反夸克间的单胶子交换势和约化夸克体系Bethe-Salpeter方程中的γ矩阵, 分别得到了与Faessler等人和Mitra等人不同的结果.     

核子结构对核物质性质的影响

采用带自相互作用的夸克介子耦合模型(QMC)计算了核物质的一些性质, 得到 密度依赖的标量介子与核子的耦合常数, 并把该耦合常数的变化趋势引入到VDD和SDD中, 即把核子结构的信息引入到了QHD中. 数值结果表明核子的内部结构对核物质性质有显著影响.     

非线性积分方程与格林函数方法——粒子-空穴相互作用的无规位相(RPA)自屏蔽I

本文强调了非线性积分方程在格林函数理论中的应用及其物理含意。此外,文中提出了一个浅明的方法,应用这方法可将一类三时格林函数满足的线性积分方程转化为只含二时格林函数的线性积分方程。作为举例,文中对粒子-空穴格林函数建立了一组非线性积分方程,并且证明了其解包括粒子-空穴相互作用的所有各级无规位相(RPA)自屏蔽。     

关于单粒子位阱理论的一点注记

对应于（N±1）核的断续（d）与连续（c）能谱,单粒子格林函数的Lehmann表示G_αβ（ω）可以分为两部分之和: G_αβ（ω）=G_αβ^d（ω）+G_αβ^c（ω）。虽然G_αβ^d（ω）为半纯函数,但G_αβ^c（ω）却含有支点割线。在前几文关于非厄米单粒子位阱u_αβ=M_αβ（ε_β）[M_αβ（ω）为质量算符]的讨论中,我们只明显地考虑了G_αβ^d（ω）。这相当于引进了切断近似。本文进一步讨论了G_αβ^c（ω）的影响。文中证明了,由此除可多得少许新结论外,以前所得结果均依然正确。     

15O-15N,17F-17O库仑移位能

从Paris势和电磁相互作用出发,应用格林函数方法微观地计算了¹⁵O-¹⁵N,¹⁷F-¹⁷O库仑移位能.G矩阵的电荷非对称性的贡献较重要,比通常唯象的核力电荷非对称成分的贡献大一倍左右.     

RPA与G矩阵的偏离能壳性

本文考察了G矩阵的偏离能壳性对RPA的影响, 在以下四种情况下计算了¹⁶O的单粒子单空穴激发TDA与RPA谱: (Ⅰ)假定每个G矩阵元都可取成在能壳上的值; (Ⅱ)严格顾及了G矩阵的偏离能壳性; (Ⅲ)考虑了自屏蔽效应, 但G矩阵元均取在能壳上的值; (Ⅳ)G矩阵的偏离能壳性和自屏蔽效应都顾及了.发现例如T=0的第一个0⁺态能谱分别是(单位: MeV)     

A=15和17原子核单粒能谱的理论计算

根据由格林函数方法导得的满壳层相邻核能谱所满足的方程,在取质量算符（按G矩阵展开）的一级近似下,应用Hamada-Johnston势,计算了A=15核的0s_1/2、0p_3/2、0p（1/2）空穴态和A=17核的0d_5/2、1s_1/2、0d_3/2粒子态能谱与相应的跃迁振幅比,计算中严格顾及了G矩阵的能量相关性。文中对能谱方程自洽求解的收敛速度以及截断近似和选作表象的单粒谐振子势参数对计算结果的影响进行了考察。本文还讨论了质心伪态的消除问题,给出了引入质心谐振子势后计算G矩阵的具体公式。除Os（1/2）态外,本文算得的能谱均消除了质心伪态的影响。与以往重整化的Brueckner-Hartree-Fock（RBHF）计算相比,本文采用的方法计算简单,结果与实验符合颇好。     

A=15和17原子核的单粒能潜与核力势

根据由格林函数方法导得的满壳层相邻核能谱所满足的方程,应用Hamada-Johnston势、Reid软心势和Paris势计算了¹⁵O和¹⁷O的单粒能谱,比较表明Paris势与实验符合最好。     

原子核的单粒位阱(Ⅰ)——一个定理

本文证明了一个定理并讨论了它的一些应用。定理给出了单粒子能量与分离能的严格关系。