L上加细的拓扑共生结构的象和逆象

定义L上加细的半拓扑生成序在GOH下的象和逆象，研究L上加细的拓扑共生结构的象和逆象，得到一些重要性质。     

182Os 核yrast带相继SU(3)–U(5)–SU(3)结构相变势能曲面的一种可能理解

基于联合实施微观相互作用玻色子模型的最大F旋方案 (sdIBM-F_max)与γ射线能量-自旋曲线 (γ-ray energy over spin curves, E-GOS)方案, 成功描述了¹⁸²Os核yrast带相继的SU(3)–U(5)–SU(3)结构相变, 由于缺少直观解释而显得抽象. 本文借助微观sdIBM-F_max的微观参数与Bohr哈密顿量的势能曲面方程之间存在的泛函关系, 几何地给出了对这种相继相变途径的另外一种可能理解; 并阐述了在完全变形核的高角动量态中, 由于量子效应在高激发态与低激发态之间生成高简并的临界区, 提供了γ振动能量会变得低于转动能量的一个可能途径, 从而实现了SU(3)–U(5)的相变. 关键词： yrast带结构演化 势能曲面 相变临界区 182Os核')" href="#">¹⁸²Os核     

76Sr核yrast带结构演化的微观研究

对于发生在同一个原子核中的、从一种高有序激发模式向着另一种低有序激发模式演化的机理和物理图像,提出了一种新的理解：被布居到高角动量态的高有序激发核,以E₂跃迁方式先行退耦到yrast带,再退耦到共存区时释放了结构能,诱发价核子对耦合强度改变,重新组合出低有序的激发模式基准态,实现了基准态结构的过渡.从微观上看,这是一种既温和而又平稳的转变.并以⁷⁶Sr核为例作了深入阐述. 关键词： 量子相变 yrast带结构演化 微观sdIBM-2方案 76Sr核')" href="#">⁷⁶Sr核     

完全分配格上拓扑生成序的加细及其性质

在文[1]中,作者建立了完全分配格上的共生结构的一般理论,研究了余拓扑,拟一致和T结构的一致化结构。本文引进了完全分配格L上半拓扑生成序加细的概念,研究了其性质,得到了一系列重要的结论,为进一步研究完全分配格上拓扑共生结构的加细奠定了基础。     

基于低温光声光谱技术的高Tc超导材料Bi2Sr2CaCu2O8

在光声光谱技术基础上,将不同仪器组装成一套系统,并成功测量出碳黑的光声光谱。利用低温检测系统测定高温超导材料Bi2Sr2CaCu2O8在室温和液氮温度下的光声光谱,发现室温时在598nm和695nm有峰值,液氮温度时在466nm出现峰值。以吸收系数近似为1的碳黑为参照,利用归一化方法得到了Bi2Sr2CaCu2O8相对吸收系数谱图,并进行了初步的探讨,得到了该超导材料的一些信息,为利用低温光声光谱技术,研究超导材料的超导特性提供了一种可行的途径。     

模糊共生结构的加细及其性质

介绍模糊拓扑,模糊邻近,模糊拟一致框架下的模糊(半)拓扑序、模糊共生结构的概念,研究模糊(半)拓扑序,模糊共生结构的加细,得到一些重要性质。     

制菌霉素与固体支撑磷脂膜的相互作用

为了更好地了解制菌霉素的作用机理, 本文利用表面等离子体共振(SPR)和交流阻抗两种技术, 考察了制菌霉素与不含固醇的固体支撑纯磷脂膜的相互作用, 结果发现, 制菌霉素可与纯磷脂膜相互作用, 并可能在膜上形成微孔.     

182Os核yrast带结构SU(3)→U(5)→SU(3)形状相变的有序性研究

对于发生在同一个原子核中的转动诱导发生基准态结构的量子相变,可以理解为一种从高有序激发模式向着低有序激发模式的演化：被布居到高角动量态的高有序激发核,以E2跃迁的方式先行退耦到yrast带,再退耦到共存区(或临界点)时释放了有序的结构能,诱发价核子对耦合强度改变,重新组合出低有序的激发模式基准态,实现了基准态结构的过渡.对核量子相变的这种描述,与朗道经典热相变理论之间有了某些相似的术语和物理内涵.本文把这种理解推广到了相继的二次相变中.以¹⁸²Os 核为例作了说明,并展 关键词： 量子相变 基态结构演化 F_max方案')" href="#">微观sdIBM-F_max方案 182Os核')" href="#">¹⁸²Os核     

纤维素基电致驱动器结构可能性与影响因素分析

验证了电致驱动纸(Electro-Active Paper-EAPap)作为驱动器的可能性,同时对其驱动影响因素进行了讨论。EAPap驱动器以纤维素基材料-纸制品作为基体,在基体两面层压了银质电极构成。当在电极上施加一个适当的电压时,EAPap驱动器将产生伸缩、弯曲等位移。实验结果表明,EAPap的驱动性能依赖于样品形式的选取,适宜的驱动电压和驱动频率,同时环境因素对驱动器性能的影响至关重要。另外,在对EAPap驱动器的驱动影响因素的研究中发现,胶的品种也对EAPap驱动器的驱动效果有一定的影响。研究结果表明,EAPap驱动器的电致驱动效应属于电致收缩效应。由于EAPap很容易制造而且轻便,很多领域可以得到应用,如柔性扬声器、活性吸音材料和智能成型控制元件等。     

156Gd基态SU(3)→O(6)相变的一种微观理解

γ射线能量自旋曲线指认156Gd核基态具有SU(3)和O(6)两种对称性。 基于微观sdIBM-max方案和单粒子能量实验值, 用两组核子之间的对作用、 四极对作用、 四极 四极作用的等效强度参数, 都很好地再现了这两种能谱及其演化过程。 计算结果揭示出对基态相变的一种新理解: SU(3)的基准态是低激发 低有序态, 而O(6)基准态则是高激发 高有序的, 它们有临界区6+1—8+1态; 当核退耦到临界区时, 高有序基准态释放多余的有序结构能, 导致低有序基准态重组, 实现减速旋转驱动高有序核向着低有序核过渡的量子相变。最后用156Gd核的势能曲面作了直观说明。 The γ ray energy over spin curves identifies that there are the SU(3) and O(6) symmetries in the ground states of the 156Gd nucleus; by means of the microscopic sdIBM max approach and signal particle experimental energies the spectra of those two symmetries and their transient process are successfully reproduced through two parameters of nucleon nucleon effective interaction with pairing plus quadrupole pairing plus quadrupole quadrupole forces. The calculated results reveal a new way to recognize ground states quantum phase transition, in which the basic state of the SU(3) symmetry is a low lying and low ordered state, while one of the O(6) are a high lying and high ordered state, their critical region is between 6+1—8+1 states, the high ordered basic state releases spare ordered structure energy, reducing rotation speed, thus causing the restructure of low ordered basic state and accomplishing the quantum phase transition from the high ordered phase into the low ordered phase, the shape phase transition takes place along the yrast line of nucleus when it de excited to the critical region. Because the structural phase transition takes place by no obvious charge of boson structure constants in the critical region it is a benignancy and calm transition with respect to its macroscopic behave. The potential energy surface of 156Gd nucleus has been illustrated to visualize.