46.8MeV的 ~(12)C非弹性散射

在Glauber多重散射理论框架下,使用跃迁密度方法和三种N-N湮没势,计算了46·8MeV的反质子在~(12)C上的非弹性散射微分截面.理论曲线与实验数据符合得较好.     

动量6.8Бзв/сπ-介子与核子的非弹性作用的研究

【摘　要】利用核乳胶对动量为6.8±0.6Бэв/c的π^-介子与核子非弹性作用进行了研究。积累了138个事例。作用中的次级带电粒子在入射的π^-介子与核子质心系中的角分布与动量分布等和前人结果一致,并且基本上可以用边缘碰撞机制来说明。利用这些事例和在相同条件下的联合原子核研究所的质子数据,计算了全部次级粒子(除质子外)在它们自己系统中的总能量ω。作ω的分布,并和边缘碰撞1π交换近似计算的理论曲线作比较,在ω=1.93和1.58Бэв附近,实验值各有一高峯突出于理论曲线之外。本文中对这二个峯的存在进行了讨论。     

动量为6.8BeV/cπ~-介子与核子的非弹性作用

本工作共积累了317个非弹性作用事例。作用中的次级带电粒子在(π~--N)质心系中的角分布与动量分布等和前人结果一致,并且基本上可以用边缘碰撞机制来说明。 对带有次级质子的事例作了如下分析: (1)计算全部次级粒子(质子除外)在它们自己系统中的总能量ω。作ω分布,并与边缘碰撞1π交换近似计算的理论曲线比较,在ω=1.5BeV附近观察到有突出于理论曲线之外的高峯,并对峯区内事例进行了初步分析。 (2)综合我们的和联合原子核研究所的数据,计算了次级质子在镜象系的非弹性系数К_э,并使К_э值的分布与根据Барашенков等人理论计算的К_э分布曲线作了比较。此外,还试从靶质量观点出发,利用Duller-Walker的F图方法,对不同К_э值的各类事例进行了分析和讨论。     

阿德福韦双L-氨基酸酯与葫芦脲的主客体化学与抗乙型肝炎病毒活性研究

用1HNMR、荧光光谱和红外光谱方法研究阿德福韦双L-苯丙氨酸丙酯(FH-1)与改性六元葫芦脲(TMeQ[6])、七元葫芦脲(Q[7])以及八元葫芦脲(Q[8])的相互作用,探讨主客体作用位点及其识别机制.1HNMR图谱表明FH-1中苯丙氨酸残基部分进入葫芦脲的空腔内部受到屏蔽作用,而FH-1其它部分则位于葫芦脲端口外侧.荧光图谱表明FH-1与TMeQ[6],Q[7]与Q[8]分别形成1∶1或2∶1,1∶1或3∶1与2∶1的主客体包结配合物.红外光谱表明Q[7]与FH-1固体包合物发生了主客体相互作用,FH-1特征峰消失.吸湿性考察发现FH-1与Q[7]形成的固体包合物的吸湿稳定性明显提高,室温放置90d后仍然为白色固体.抗乙型肝炎病毒研究提示葫芦脲具有明显降低化合物细胞毒性,增加其抗病毒活性与作用选择性的效果.     

46.8MeV的p+12C非弹性散射

在Glauber多重散射理论框架下，使用跃迁密度方法和三种N湮没势，计算了46.8MeV的反质子在¹²C上的非弹性散射微分截面. 理论曲线与实验数据符合得较好. 关键词： Glauber理论 反质子 非弹性散射 湮没势 跃迁密度     

46.8MeV的(-p)+12C非弹性散射

在Glauber多重散射理论框架下,使用跃迁密度方法和三种NN湮没势,计算了46.8MeV的反质子在12C上的非弹性散射微分截面.理论曲线与实验数据符合得较好.     

动量6.8Бзв/сπ~-介子与核子的非弹性作用的研究

利用核乳胶对动量为6.8±0.6Бэв/c的π~-介子与核子非弹性作用进行了研究。积累了138个事例。作用中的次级带电粒子在入射的π~-介子与核子质心系中的角分布与动量分布等和前人结果一致,并且基本上可以用边缘碰撞机制来说明。 利用这些事例和在相同条件下的联合原子核研究所的质子数据,计算了全部次级粒子(除质子外)在它们自己系统中的总能量ω。作ω的分布,并和边缘碰撞1π交换近似计算的理论曲线作比较,在ω=1.93和1.58Бэв附近,实验值各有一高峯突出于理论曲线之外。本文中对这二个峯的存在进行了讨论。     

6.8GeV/cπ~-N非弹性作用下π~0介子的产生

利用联合原子核研究所24立升丙烷气泡室照片,对动量为6.8GeV/cπ~- 介子与核子非弹性作用产生π~0介子的问题进行了研究。扫描了约2700对立体照片。在宽度为29.3厘米的有效范围内得到了1275个π~--N非弹性作用事例。在936个π~--p事例和339个π~--n事例中,观察到正电子、负电子对数目分别为240和89。考虑了气泡室对γ光子的探测效率,我们得到每个事例产生的平均π~0介子数_π~0=1.00±0.06。γ光子的平均横动量为_⊥γ=173MeV/c。此外,着重研究了γ光子的能量分布。在γ光子全部是由π~0介子衰变产生以及π~0介子和π~±介子具有相同能谱的假设下,利用在相同入射粒子能量的π~--N作用中所产生的次级π~±介子能量分布变换成γ光子的能量分布;将本实验所得的γ光子能量分布和变换得到的分布进行比较,这两个分布在实验误差范围内完全符合。     

6.8GeV/cπ-N非弹性作用下π0介子的产生

利用联合原子核研究所24立升丙烷气泡室照片,对动量为6.8GeV/cπ^-介子与核子非弹性作用产生π⁰介子的问题进行了研究。扫描了约2700对立体照片。在宽度为29.3厘米的有效范围内得到了1275个π^--N非弹性作用事例。在936个π^--p事例和339个π^--n事例中,观察到正电子、负电子对数目分别为240和89。考虑了气泡室对γ光子的探测效率,我们得到每个事例产生的平均π⁰介子数n_(π⁰)=1.00±0.06。γ光子的平均横动量为p_⊥γ=173MeV/c。此外,着重研究了γ光子的能量分布。在γ光子全部是由π⁰介子衰变产生以及π⁰介子和π^±介子具有相同能谱的假设下,利用在相同入射粒子能量的π^--N作用中所产生的次级π^±介子能量分布变换成γ光子的能量分布;将本实验所得的γ光子能量分布和变换得到的分布进行比较,这两个分布在实验误差范围内完全符合。     

晶体学辅助的2-吡啶甲酸固体13C化学位移理论计算归属

有机分子的互变异构现象在溶液中较为常见.而对于有机固体而言，存在互变异构可能的分子常以单一的能量最稳定的异构体形式存在.2-吡啶甲酸（PCA）是一个较为罕见的案例，它的晶体结构中同时存在有中性分子和两性离子两种互变异构体.由于超长的质子纵向弛豫时间，PCA的固体¹³C核磁共振（NMR）实验的化学位移归属存在困难.密度泛函理论（DFT）计算，特别是基于周期性模型的方式是一种可以准确快捷归属其化学位移的方案.然而，由于PCA结构中活泼质子的占位无序，其结构并不能直接或经简单处理后递交计算.本文中，我们通过晶体学手段构建了一个虚拟晶体结构.基于该虚拟结构的¹³C化学位移计算值可与实验值准确吻合.此外，不同互变异构状态的PCA表现出不同的特征化学位移，这一信息可被用来分析PCA在其晶体复合物中的分子状态.