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我们借助于活塞-圆筒高压装置,用位移测量方法测量了熔融指数约为 3g/10 min、密度为0.921 g/cm3、分子量为 10.6 X 104的 F210型高压聚乙烯棒材在不同环境温度下体积随压力的变化,并用这种聚乙烯制成密封介质套[2],内装不同液体,在0—15kb压力范围内,室温下观察到聚乙烯的应力 相似文献
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用超声相比较方法测量了TiB_2陶瓷样品不同方向的声速,以此计算了样品的弹性模量,并与别的作者的结果进行了比较,讨论了引起各种结果差异的原因。 相似文献
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利用超声“脉冲回波重合法”技术,测定了立方晶体镱镓石榴石(GGG)各对称方向的超声波声速,及它们在流体静压力和单轴应力条件下,随压力的变化,计算了GGG的二阶和三阶弹性常数。它们分别是:c11=3.04,c12=1.31,c44=0.94和c111=-17.97,c112=-12.86,c123=-1.06,c144=-2.11,c166=-3.29,c456=-0.94,单位是1011 N/m2。根据这些数据,我们还计算了GGG晶体的德拜温度以及沿它的[001]→[111]→[110]→[100]传播的三个声学波分支(一个纵波,两个横波)的Gruneisen参数γ(p,N)的分布。 相似文献
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综合使用超声相干技术几种不同的测量方法,分别研究两类三种不同性能的玻璃材料,测量它们的声速和衰减在室温及高压条件下的变化规律。结果表明:两类玻璃的声速和衰减以及由此而得到的弹性常数存在较大差异。两种硅玻璃在高压下,声速随压力变化的规律相似,压力升高时,纵波速度随之单调增加,横波速度线性减少,纵波衰减也随压力升高呈增加趋势。不同的是:两种玻璃横波衰减随压力的变化规律完全相反,水白玻璃的衰减增加,窗口玻璃的减小。上述几种方法的测量结果基本一致,且在相应的压力范围内与布里渊散射的实验结果基本吻合。 相似文献
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我们采用超声“脉冲回波重合法”技术[1],测定了立方晶体钇铝柘榴石(YAG:)的二阶弹性常数,以及它们在静水压和单轴应力条件下,随压力变化,获得了三阶弹性常数.它们分别是:C11=334.78GPa,C12=109.95GPa,C44=115.25GPa,和C111=-3377.66GPa,C112=-841.16Gpa,C123=-32.86Gpa,C144=-37.66Gpa,C166=-579.38Gpa,C456=-114.60Gpa.根据这些数据,我们还计算了YAG:N_d ̄(3+)晶体的德拜温度以及Gruneisen参数,以及YAG:N_d ̄(3+)的状态方程. 相似文献
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用脉冲回波重合法测量α-LiIO_3的弹性模量 总被引:1,自引:0,他引:1
本文根据线性压电耦合方程的解,用10MHz超声脉冲回波重合法,测量了沿α-LiIO_3单晶不同对称方向传播的纵波和横波声速,给出了α-LiIO_3晶体的弹性模量(×10~-10N/m~2):C(~E_11)8.293,C(~E_13)2.862,C(~E_33)5.68,C(~E_44)1.78.C(~E_66)2.489C(~D_11)8.384,C(~D_13)3.264.C(~D_33)7.256,C(~D_44)2.84,C(~D_66)2.489 相似文献