采暖居住建筑实施节能65%--围护结构传热系数的确定

以围护结构的耗热量指标、传热系数限值和门窗空气渗透耗热量为重点,对严寒地区居住建筑实施节能65%进行了分析,提出围护结构各部分的传热系数限值.对围护结构如何实现节能65%的要求,从围护结构构造和技术角度进行了讨论;并阐述降低门窗部位的空气渗透耗热量是下一步节能的关键.     

CS2在Cu-S键中的插入反应的研究3:[Cu(S2CSC6H2Bu3^t-2,4,6]4.4C2H5OH的合成与晶体结构

2,4,6-三特丁基硫酚铜[Cu(SC6H2Bu3^t-2,4,6-)]n与CS2的反应产物, 用CS2-乙醇重结晶得黄色晶体, 经X射线单晶衍射法测定, 其结构为[Cu(S2CSC6H2Bu3^t-2,4,6-)].晶体属四方晶系, 空间群142d.a=b=1.7079(3)nm,c=3.5228(10)nm, V=10.275(6)nm3, Dc=1.19gcm^-3, Z=4.1863个衍射点参与修正,R=0.0559.四个铜原子形成变形四面体, CS2在全部四个Cu-S键中插入, 形成硫代黄原酸配体(RSCS2^-).配体中两个硫原子参与配位, 其中一个S桥连两个Cu原子, 另一个S端位于第三个Cu原子。每个Cu原子都采取平面三配位方式。CS2插入形成的CS2基团基本平面, C-S平均键长为0.1712nm。本文还对CS2, 在Cu-S和Ag-S键中插入反应产物的结构特点及影响反应的因素进行了讨论。     

Monte—Carlo法在大环高分子中的应用

Monte-Carlo法属于试验数学的一个分支,它是利用随机变量进行统计试验,从而求得统计特征值,以此作为待解问题的近似数值解。由于采用Monte-Carlo法进行模拟需要大量的随机数,所以只有在计算机出现以后,这种模拟技术才得到真正的运用。而且随着大容量高速计算机的出现,这种模拟技术在数学计算、物     

分子印迹-石英晶体微天平用于贝类毒素-软骨藻酸的检测

软骨藻酸是一种天然神经毒性氨基酸,又是一种记忆缺失性贝类毒素,鉴于其毒性及对人体的危害,美国食品药品管理局限定贝肉中软骨藻酸的安全剂量为20μg/g~([1]).     

最佳L_∞逼近的存在性

令V_n=span{_1,_2,…,_n},设函数f∈L_p[E,μ],1≤p<∞,在点p 处定义一个最佳L_p 逼近算子τ∫(p)。记N_f(p)=∥f-τ∫(p)∥_p=inf/Q∈V_n∥f-Q∥_(po)本文证明了N_f(p)/[μ(E)]l/p 是p 的单调增加且有界的函数。如果f∈L_∞[E,μ],则存在τ∫(∞)∈V_n,使得∥f-τ∫(∞)∥_∞=inf/Q∈V_n∥f-Q∥∞,并且给出了最佳逼近值。     

31.2MeVα粒子在10,11B核上散射的研究

我们测量了31.2MeV的α粒子对^10,11B的散射角分布,结果表明在¹⁰B核上有反常现象;在¹¹B则无反常现象。我们采用了光学模型加雷奇极模型进行了计算和分析,结果表明,对于1p壳核,诸如α+¹⁶O,计算结果与实验测量很好符合,而对于α+¹⁰B则不成功。采用双v次幂光学模型分析时,对于α+¹⁶O的符合程度稍次于前者的结果;对于α+¹⁰B仅能定性符合。众所周知,上述模型对于α+⁴⁰Ca的分析与实验结果的符合是十分好的。由此可以得出结论:2s-1d壳核与1p壳核的大角反常散射的机制不同;同时也表明1p壳核的反常散射机制亦有差异。     

Plasma处理对有机薄膜电致发光器件性能及稳定性的影响

有机薄膜电致发光是双极注入的发光器件，电极及注入界面是影响器件性能的重要因素，采用高功函数透明电极及低功函数金属电极是普遍使用的方法，人们还采用高离化势的有机透明电极［１］，低离化势的ＣｕＰｃＢｕｆｅｒ层［２］，ｐｌａｓｍａ处理ＩＴＯ的方法［３］来改...     

关于《圆钢负偏差轧制最佳直径平均值的计算》一文的探讨

《数理统计与管理》1982年第二期刊载了《圆钢负偏差轧制最佳直径平均值的计算》一文。该文的基本观点是:对用户而言,负偏差轧制对其性能无影响。因此,在轧钢厂设备条件较好,操作水平较高,轧材直径标准差 可以控制到较小值时,采用负偏差轧制可提高出材率,是有益的。 我认为这一     

31.2MeV α粒子在B核上的(α,t)、(α,d)和(α,p)反应的研究

我们用粒子鉴别系统测量了31.2MeV的α粒子在^11,10B核上的(α,t)、(α,d)和(α,p)反应的角分布; 由出射粒子的能谱, 我们分别得到了剩余核处于基态和不同激发态的十个角分布. 从角分布的形状看, 在¹¹B(α,t₀)¹²C_g﹒s, ¹¹B(α,d₀)¹³C_g﹒s, ¹⁰B(α,d₀)¹²C_g﹒s, ¹⁰B(α,d₁)¹²C_1st, ¹¹B(α,p₀)¹⁴C_g﹒s等反应中均有不同程度的后角上翘; 并且(α,t₀)和(α,p₀)的后角上翘的同位素效应似乎与(α, α)的反常散射的同位素效应相反.     

从李模型看Slac口袋模型

本文用 Slac 方法处理了李模型,结果表明,对应于李模型中单粒子和双粒子束缚态的精确解都有一个口袋模型解.后者与前者的差别,在能量上主要是将耦合常数由 g 修正为 g/(e/^1/2).就波场而言,“口袋”的形式能够与θ粒子场的精确解相对应.但对于费米粒子（N,V）的场,则与精确解差别较大,出现了δ-函数形式的束缚.我们认为 Bardeen、Rafelski 等人所说的夸克的“表皮束缚”（Skin confinement）是与这里用相干态近似求得的单粒子态中的δ函数型束缚相对应的,因而它可能并不代表量子场论方程式精确解的物理图象.