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41.
42.
应用全势线性响应线性糕模轨道(FP-LR-LMTO)方法对MgcM3镁位进行钠掺杂的虚原子近似,计算晶格振动的动力学矩阵,得到Mg1-xNaxCNi3(x=0,0.06)的声子谱.计算结果表明MgCNi3声子谱中最低声学支沿F-M方向有接近一半距离的不稳定声子模存在,不稳定声子模都包括存原胞内x-y平面上两个相邻Ni原子沿着与C-Ni键垂直的方向上,向着镍八面体间隙区的垂直运动x为0.06的掺杂,使得布里渊区沿三个主要高对称性方向(Г-x、Г-M、Г-R)虚频范围扩大,容易使MgCNi3结构不稳定而产生结构相变. 相似文献
43.
44.
采用基于密度泛函理论的全势线性缀加平面波方法,计算了 SrFeAsF 和 Co 掺杂超导体 SrFe0875 Co0.125AsF 的电子能带结构和磁性.结果表明,SrFeAsF 的基态构型为条状反铁磁结构,而 SrFe0.875Co0.125AsF 的条状反铁磁构型与棋盘形能量相差非常小,体系处于两种构型转变的临界值附近.由电子能带结构计算表明,Co掺杂引起FeAs杂化能带增宽,增强了d电子的平面巡游性,同时掺杂后
关键词:
铁基超导体
反铁磁序
掺杂
交换相互作用 相似文献
45.
应用全势线性缀加平面波方法计算新超导体CaAlSi的电子能带结构,用带心冻结声子法计算了声子频率及电声子耦合常数,并讨论了它们的超导电性.考虑到Al,Si原子分布的无序性和完全等价性,我们采用了双层超格子原胞模型,并考虑了低频B1g1声子频率的非谐性效应.由此计算得到稳定的低频B1g1声子频率为110cm-1,对超导电性有较大的贡献的Cad态电子与B1g1振动模式间的电声子耦合常数为0.37.我们的结果与用虚晶近似的结果是一致的.并证明CaAlSi的超导电性可由中等耦合的BCS理论来解释. 相似文献
46.
应用从头计算方法对KMgF33离子晶体中的色心和自陷态激子(STE)进行了模拟研 究.对包含F心的量子团簇进行几何结构优化, 并计算了F心处于1s基态和2p激发态的Mulliken电荷分布. 模拟结果表明,F心周围的晶格弛豫较小,处于基态的F心电子主要局域在阴离子空位处,而处于激发态的F心电子波函数则比较扩展. 计算结果表明,VKK心移向邻近的 间隙位置,但仍保持分子轴向与[110]晶向平行.自陷态激子的弛豫是分子轴向平移与转动的叠加.计算得到的F心、VK关键词:
色心
自陷态激子
从头计算
3离子晶体')" href="#">KMgF33离子晶体 相似文献
47.
用Langevin分子动力学方法模拟磁通运动的纵向电压噪声谱随磁场和电流的变化.计算结果表明,外加磁场增大到磁通运动动力学相变场FP,电压噪声 谱中低频宽带噪声减小而出现洛伦兹形高频窄带噪声.外加磁场增大到熔化场Fm附近,高频窄带噪声 峰值增高 ,峰值对应频率增大.在外加电流增强到磁通弹性运动区域,高频窄带噪声频谱呈现搓衣板 形式.搓衣板高频窄带噪声产生于磁通平移速度的周期性调制,它表明层状超导体中运动的 磁通格子存在有平移序的BG相.
关键词:
第Ⅱ类超导体
电压噪声
动力学模拟 相似文献
48.
考虑了无序钉扎、热涨落和磁通互作用, 用Monte Carlo分子动力学模拟方法研究二维磁通格子在无序钉扎强度和温度空间的相图, 以及由布拉格玻璃相到非晶磁通玻璃相和到磁通液体相的有序-无序相变.为了决定磁通格子的序,计算了静态结构因子和磁通格子位形的有限尺寸指数.计算结果表明,Bragg玻璃相在低温的无序磁通玻璃相和高温的磁通液体相之间 , 表现出磁通格子的反向熔化行为.分析后认为,这一反向熔化行为起因于磁通之间互作用的温度效应.
关键词:
Ⅱ类超导体
磁通格子
相图
结构因子
反向熔化 相似文献
49.
计算了二维无序钉扎系统中磁通运动的平均速度、微分电阻、纵向电压噪声和静态结构因子.通过在不同磁通密度下的磁通运动形式,给出了磁通运动的动力学相图.研究表明,磁通晶格存在钉扎相、塑性流相、近晶流相,和运动玻璃相.在运动玻璃相中,随着驱动力的进一步增加,横向玻璃态和运动Bragg玻璃态相继出现.磁通密度增大有利于有序相的出现.当磁通密度增大到一定程度时,近晶流动相会消失.磁通运动随着外加驱动电流增大发生从塑性流动相到运动玻璃相的转变
关键词:
Ⅱ类超导体
磁通动力学
运动玻璃 相似文献
50.
应用线性响应的线性糕模轨道方法计算AlB2型结构的新超导体CaAlSi的电子能带、声子谱及电子-声子耦合常数,并讨论了它们的超导电性.通过比较两种结构模型的计算结果可以看出:若CaAISi中Al,si原子沿c轴方向以-Al-Al-A1-,(或-Si-Si-Si-)排列,低频B1g模式的声子频率沿A-L方向出现虚频,使得这种结构处于不稳定状态,电子-声子耦合表现异常增大;若Al,si原子沿c轴方向以-Al-si-A1-排列,声子振动模式的增加消除了低频声子的异常软化,由此计算得到的声子对数平均频率增大为147K,电子-声子耦合常数A=0.80,用中等耦合强度的Bardeen-Cooper-Schrieffer理论可合理解释其超导电性。 相似文献