归一有效声子谱谱形对超导临界温度Tc的影响

作者设计了一个图分析法,用来分析Eliashberg方程的数值解。从这个分析,得到如下结论:硬化归一有效声子谱g(ω),可使超导材料的T_c提高。而g(ω)软化,只能提高小λ超导体的T_c。 关键词：     

关于高Tc问题的一个建议

我们建议:把超导体分成A型和B型两种。前者,λ<Λ,后者,λ>Λ。Λ的物理意义在正文中给出。本文分析表明了,有效声子谱对这两种超导体T_c的影响是不同的,因而提高它们T_c方法也是不一样的。提高A型超导体T_c的最有效方法是增大λ。提高B型超导体T_c的最有效方法是增大又λ〈ω²〉。 关键词：     

McMillan T_c公式的解析推导(Ⅲ)

本文把作者在前面两篇文章导出的T_c公式推广成下面形式:T_c=[αω_(log)(ω_(log)/ω_c)(μ/(λ-μ))]exp{-(1 λ)/(λ-μ)},并从线性Eliashberg方程出发,导出了计算α的方程组。 α一般是λ和μ的函数。在弱耦合极限下,由上述方程组解得,α=2γ/n,其中lnγ=C=0.5772是Euler常数。这个结果表明了,前面两篇文章得到的T_c公式在弱耦合极限下是正确的。作者进而在Einstein谱和μ=0情形,用数值计算方法从定α的方程组算出当λ=0.23,0.25,0.38和0.48时,a的数值。结果表明,至少在0.23≤λ≤0.45区间中,α变化很小,近似等于1/1.30。此时,本文的T_c公式实际上就是Allen及Dynes修改后的经验的McMillan T_c公式。     

T_c级数解的收敛半径问题

本文从Eliashberg方程出发,证明了一个计算T_c级数解收敛半径1/A的公式。它和作者之一及其合作者在前一篇文章中猜测的公式实际上是相符的,从而肯定了他们建议的计算A的方法是正确的。     

结电阻对微波和约瑟夫逊隧道结耦合的影响

关键词：     

铁磁体的超导电理论

本文分析了“内磁踢”对于铁磁体的超导电性质所起的影响,提出了与Вонсовский和Свирский不同的看法。本文认为,在铁磁体的超导基态中,电子是配对的,BCS理论可以用于铁磁体的情形,没有Вонсовский与Свирский所提出的BCS理论的困难。“内磁场”对于超导电性质具有破坏作用,超导相只有当“内磁场”△比某个临界数值△_c小时才可以存在。△_c与温度有关,随着温度的增加而减少。由于“内磁场”的存在,在铁磁体中发生的超导-正常相变是个一级相变过程。T_c与H_c也都因内场的存在而减少。在很多方面,铁磁体的超导电性质是和一个处在外磁场中的非铁磁超导体的性质相近。 关键词：     

一个新的T_c公式

从Eliashberg方程导出了一个适用于λ小的超导体的T_c公式。     

决定超导临界温度的主要参量和超导体新分类

文中建议:把超导体分成A型和B型两类,前者,λ<∧;后者,λ>∧,其中1/∧是T_c级数解的收敛半径。本文分析表明了,有效声子谱对这两类超导体T_c的影响是不同的,因而决定它们T_c的主要参量以及提高T_c的方法也都不一样,决定A型超导体T_c的主要参量是λ,决定B型的是λ,因此,提高A型超导体T_c的最有效方法是增大λ;提高B型的是增大λ,本文还对T_c实验数据进行了分析,得到和上述结论相符合的结果。     

McMillan T_c公式的解析推导(Ⅰ)μ~*=0情形

作者在μ~*=0情形,从Eliashberg方程解析地导出如下的T_c公式: T_c=αω_(10g)exp{-b(1 cλ/λ)}式中α=2γ/π,b=c=1;Inγ=C=0.5772是Euler常数。 这个T_c公式只有在T_c=0.36/α(k)以下才是正确的,α是个大于1并随材料而异的常数。我们推测,当T_c超过上述范围后,T_c公式的函数结构很可能不同于McMillanT_c公式,至少α,b和c等参量不再是些不依赖于材料的常数了。     

λ小的超导体临界温度理论(Ⅰ)

本文在Einstein谱情形,从Eliashberg方程导出了一个超导临界温度公式。在μ^*=0时,把它和Eliashberg方程的数值解进行了比较。在λ<Λ区域,它们符合得相当好。 关键词：