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21.
Mazzite型沸石分子筛 总被引:1,自引:0,他引:1
Mazzite型沸石具有相对较大的孔道,显示出较强酸性以及较好的热和水热稳定性,在加氢异构化催化剂等领域显示出好的应用前景.本文对Mazzite型沸石子分子筛在结构、合成、酸性和应用方面的研究进行了介绍. 相似文献
22.
23.
本文将经水蒸气二次活化的椰壳活性炭(W-AC)作为电极材料,选择1-乙基-3甲基咪唑四氟硼酸盐([EMIM]BF4)作为电解质,结果表明W-AC电极的比电容量远高于未活化的椰壳活性炭(R-AC).使用循环伏安、恒电流充放电、交流阻抗等方法研究了不同种类离子液体电解质对超级电容器电化学性能的影响.不同阴阳离子组成的离子液体作为电解质,直接影响超级电容器的电化学性能. 研究表明,由EMIM+和BMIM+阳离子与BF4-、TFSI-阴离子构成的离子液体电解质较适用于W-AC电极. 其中在[EMIM]BF4电解质中,单片电极的比电容量可高达153 F·g-1;在1-丁基-3-甲基-咪唑四氟硼酸盐([BMIM]BF4)电解质中电位窗可达3.5V,能量密度可高达57 Wh·kg-1.本研究对于构筑高性能超级电容器离子液体的选择提供参考,以满足不同应用领域需求. 相似文献
24.
25.
载流圆环的张力、自感和线电流模型 总被引:3,自引:0,他引:3
分析讨论了一些献在计算载流圆环处于自身磁场受的张力和自感系数时使用线电流模型的不当所带来的发散问题。 相似文献
26.
对核子内部结构的研究是当前理论和实验研究的重要前沿,高能散射实验是探索核子结构的理想工具。中国科学院近代物理研究所计划在已开建的强流重离子加速器项目(HIAF)的基础上,升级建造中国极化电子离子对撞机(EicC)。EicC将提供质心系能量为15~20 GeV的电子和质子双极化束流,对撞亮度设计指标为2×1033 cm-2s-1,离子束的有效冷却是EicC实现亮度目标的关键。针对离子束流初始发射度大、能量高、流强强的特点,EicC采用两级束流冷却方案,首先在增强器(BRing)中利用常规直流电子冷却器降低离子束流发射度,其次在对撞环(pRing)中采用基于能量回收型直线加速器(ERL)的高能束团冷却系统,抑制对撞过程中的离子束发射度增长。以质子束为例,模拟研究了EicC束流冷却装置中电子束的尺寸、温度、冷却段的磁场和束流光学参数对冷却速率和冷却过程的影响,最终得到了满足亮度要求的束流冷却参数。 相似文献
27.
负载型MoOx和VOx催化剂上二甲醚选择氧化制甲醛反应 总被引:7,自引:0,他引:7
考察了负载型MoOx和VOx催化剂上二甲醚选择氧化制甲醛反应的性能. 结果表明,两类催化剂在低温(240~320 ℃)下都具有良好的催化性能,VOx催化剂比MoOx催化剂所需的反应温度低,300 ℃下在VOx/γ-Al2O3催化剂上二甲醚转化率可达20%,甲醛选择性可达70%. 载体对催化剂性能有较大的影响,对于VOx催化剂,使用酸性载体时二甲醚转化率和甲醛选择性更高. 催化剂的稳定性较好, 反应17 h后,VOx/γ-Al2O3催化剂上未检测到有积碳生成. 相似文献
28.
提出了一种基于二维光子晶体微环腔的新型光分叉复用器,并可以通过改变环区的硅介质柱的折射率实现波长调谐.运用经典的微环自由光谱范围FSR和微环半径R的关系,证实新型的光子晶体微环腔也满足该关系.利用二维时域有限差分法系统分析了下路信号波长及相应效率随折射率的变化关系.结果表明,只需改变环区折射率0.005,下路波长就可以漂移1 nm,而有效微环半径还不足1.4 μm. 相似文献
29.
为了降低光学表面的菲涅耳反射,提出了一种制备仿生减反结构的方法.利用银镜反应并结合退火处理在硬性材质基底表面制备银纳米粒子,经反应离子刻蚀工艺,在基底表面形成一层纳米蛾眼减反结构.分析了周期分布和随机分布纳米蛾眼的光学特性,实验研究了退火参量和刻蚀参量对银纳米颗粒直径、密度以及高度的影响,并在硅和石英基底上分别制备了随机减反结构.测试结果表明:硅基平均反射率小于4.5%,双面石英基透过率达98.1%.理论和实验均表明:随机分布的纳米仿生蛾眼结构具有宽光谱、广视角和高减反特性,所提出的制备方法具有简便易行、低成本、大幅面等优点,在光电器件中具有良好的潜在应用前景. 相似文献
30.
A tunable infrared plasmonic polarization filter is proposed and investigated in this paper. The filter is based on the sandwich absorption structure which consists of three layers. The top layer is an array of asymmetrical cross resonator.The middle and bottom layers are dielectric spacer and metal film respectively. By absorbing specific wavelength of the incident light perfectly, the reflection spectrum of the structure shows filter performance. The calculated results show that the absorption wavelength is strongly dependent on the length of branch of the asymmetrical cross resonator which is parallel to the light polarization and independent of the length of the vertical one. Therefore, the asymmetrical cross resonator filter structure opens the way for freely tuning the filtering wavelength for a different light polarization. We can fix a resonant wavelength(absorption wavelength) corresponding to one polarization and change the resonant wavelength for the other polarization by adjusting the corresponding branch length of the asymmetrical cross resonator, or change the two resonant wavelengths of both two polarizations at the same time. 相似文献