排序方式: 共有57条查询结果,搜索用时 906 毫秒
21.
22.
纳米TiO2去除氟离子的性能 总被引:1,自引:0,他引:1
研究了锐钛型纳米TiO2吸附剂对氟离子的吸附行为,考察了吸附平衡时间、温度、溶液的pH值等因素对吸附过程的影响.结果表明,纳米TiO2对氟离子的吸附在2.0 min基本达到平衡,在pH值2.0~10.0范围内,吸附率大于97%;吸附的氟离子可用0.1 mol/L NaOH溶液洗脱,3.0 min基本达到解析平衡,解析率能达到96%;该吸附过程符合准二级反应动力学模型,其反应的表观活化能(Ea)为6.85 kJ/mol;颗粒内扩散过程为吸附控制步骤,但不是唯一的控制步骤,同时还受液膜扩散的影响;吸附过程符合Langmuir、D-R等温模型,常温下纳米TiO2对氟离子的平均吸附能为4.26 kJ/mol.吸附反应的△G0<0,焓变△H0>0,说明该吸附过程是自发的吸热反应.共存阴离子HCO3-和pO43-对氟离子的吸附有影响.纳米TiO2在动态和静态吸附实验中的除氟效果相近. 相似文献
23.
本文基于流体动力学理论改进出一种新的棒-板电极负电晕放电混合数值模型, 模型中加入了27种主要碰撞反应, 并考虑了光电离和二次电子发射过程. 对棒-板间距3.3 mm, 施加电压-5.0 kV情况下进行数值计算, 得到负电晕放电的特里切尔脉冲. 重点分析了单个特里切尔脉冲持续过程中5个关键时刻的微观特征量发展规律, 丰富并量化描述了特里切尔脉冲的微观过程, 主要结论如下: 随着放电时间的发展, 电场集中分布区域向阳极移动且幅值变小, 这对电子崩的发展非常不利. 大部分放电区域都是电中性的, 只有在阴极鞘和阳极鞘附近有带正电的等离子体特性, 带负电的离子云随着放电时间的发展缓慢向阳极发散式移动. 整个特里切尔脉冲持续过程中, 阴极鞘内电子密度几乎为0; 特里切尔脉冲前期, 阴极鞘附近电子密度迅速增加至最大值并保持基本不变; 随着放电时间的增加, 放电间隙内电子密度整体增加, 并且向阳极发展. 在特里切尔脉冲后期, 电子的产生主要来自于N2和O2的碰撞电离, 电子的消失则主要由N2+的复合决定, O4+和O2-分别是数量最多的正离子和负离子.
关键词:
负电晕
混合模型
特里切尔脉冲
微观特征量 相似文献
24.
本文提出了流体一化学动理学二维正电晕放电混合模型,该模型包含12种粒子间的27种化学反应,并且考虑光电离的影响.此外,在实验室内对该模型开展试验验证,单次脉冲波形及伏安特性曲线符合较好.基于上述模型,本文研究了在外施电压3kV时棒一板电极正电晕放电过程中的电场分布、电子温度分布、空间电荷分布的发展规律,并对电晕放电过程中粒子的成分进行了详细分析,讨论了电子、正负离子、中性粒子在放电过程中的生成规律及对电晕放电的影响.结果表明:在整个电晕放电过程中,电子温度分布和电场强度分布曲线相似,电子密度维持在10^19m-3左右,只发现带正电的等离子体特征.O4+密度是放电过程中数量最多的正离子,O2+和N2+在二次电子发射过程中具有重要作用,O2-离子和O分别是负离子和中性粒子中数量最多的粒子,由于负离子和中性粒子在电晕放电过程中数量较小,因而起的作用相对较小. 相似文献
25.
26.
27.
To break through the limitations of existing pressure standards, which rely on the gravity and toxic mercury,the national metrological institutes prefer a quantum-based pressure standard. Combining the ideal gas law with helium refractivity measurement, we demonstrate a scheme for the realization of the pressure unit. The refractometer is based on a spectral interferometry with an optical frequency comb and a double-spaced vacuum cell. Through fast Fourier transform of the spectral interferograms of the two beams propagating inside and outside the vacuum cell, the helium refractivity can be obtained with a combined standard uncertainty u(n) of2.9 × 10~(-9). Moreover, the final u(n) is ~8.7 × 10~(-6) in a measurement range of several megapascals(MPa). Our apparatus is compact, fast(15 ms for one single measurement) and easy to handle. Furthermore, the measurement uncertainty will be improved to ~1 × 10~(-9) or lower if a VIPA-based spectrometer is used. The value of u(p) will thus increase to 3 × 10~(-6) or better in several MPa. 相似文献
29.
当两束激光以Λ-构型作用于三能级原子系统并满足双光子共振条件时,探测激光场吸收谱呈现电磁诱导透明(EIT)特征.若再加一个微波控制场作用于该三能级系统的两个低能级跃迁之间,会导致探测吸收特性明显变化,EIT窗口将发生劈裂.通过求解相应的密度矩阵方程,揭示了外加微波场作用下EIT窗口的变化规律,并给出了相应的缀饰态解释.研究结果表明,在适当的条件下, 电磁诱导透明呈现三重结构,而EIT窗口的频率位置取决于微波控制场的拉比频率及频率失谐量.因此通过改变微波控制场的参数可以实现多EIT窗口的频率调谐.
关键词:
电磁诱导透明
量子相干
频率调谐
多窗口EIT 相似文献