纳米PIC—I／azaPIC—I混合分子聚集体光学非线性的Z—扫描研究

引入胶体ＳＰ５４，在室温下形成ＰＩＣ－Ｉ（１，１ｄｉｅｔｈｙ１－２，２－ｃｙａｎｎｉｎｅＰ－ｔｏｕｅｎｅｓｕｌ－ｆｏｎａｔｅ－Ｉｏｄｉｄｅ）／ａｚａＰＩＣ－Ｉ的Ｊ－聚集体，用Ｚ－扫描技术系统研究了室温下纳米ＰＩＣ－Ｉ／ａｚａＰＩＣ－Ｉ，有机分子聚集体三种配比下的三阶光学非线性，观测到随着延长变短，样品的三阶非线性极化率增大，我们分析和讨论了这种非线性增强的机制。     

用非相干光时间延迟四波混频测量甲酚紫皮秒布居弛豫时间

用相共轭配置的非相干光时间延迟四波混频技术测量了甲醇中甲酚紫的皮秒布居弛豫时间T1大约为157ps.这个结果与用相干光锁模脉冲的泵浦-探测技术测得的结果符合得比较好.     

在NaGdF4：Tm3+, Dy3+中Gd3+间的能量迁移及Gd3+-Dy3+能量传递量子效率

基于量子剪裁基本原理,通过光谱技术研究NaGdF₄:Tm³⁺,Dy³⁺在一个真空紫外光子激发下获得两个蓝色光子的可能性。在这种化合物中,量子剪裁通过下转换,即通过应用不同镧系离子间的能量传递进行。通过对Tm 4f¹²-4f¹¹5d激发,部分能量从Tm³⁺离子5d态直接传递给Gd³⁺,然后在Gd³⁺-Tm³⁺之间发生交叉弛豫,剩余能量从Gd³⁺传递给Dy³⁺,产生两个可见光子发射,一个来自Tm³⁺的¹G₄-³H₆跃迁,另一个来自Dy³⁺的⁴F_9/2-⁶H_15/2跃迁。主要研究获得以NaGdF₄:Tm³⁺,Dy³⁺为基础的新型具有更高效率,更高稳定性和更强真空紫外(VUV)吸收量子剪裁发光粉的可能性。各种光谱技术,如光致发光、激发和衰减等被用来表征不同Dy³⁺浓度掺杂NaGdF₄中Gd³⁺晶格间能量迁移引起的施主Gd³⁺和受主Dy³⁺之间的能量传递。结果表明Gd³⁺离子之间存在能量迁移,随之交换相互作用引起施主与受主(Gd³⁺-Dy³⁺)之间的能量传递。通过Bursh-tein等人关于激发态的弛豫理论,施主-受主能量传递参数k_DS可以从Gd³⁺的⁶P_7/2发射的衰减计算出。Gd³⁺-Dy³⁺能量传递量子效率也可以得到。NaGdF₄:Tm³⁺和NaGdF₄:Tm³⁺,Dy³⁺是由水热法制备的,NaGdF₄:Dy³⁺是由文献[4]方法制备的。发射光谱和激发光谱通过自制的VUV光谱仪和F-4500测量。衰减曲线由OPO激光器激发获得Gd³⁺-Dy³⁺之间能量传递量子效率在受主浓度大约在N_A=0.6%时达到最佳值,并且明显地观测到浓度猝灭效应。     

Eu3+:Y态效应2O3纳米微粒的尺寸效应和表面的研究

通过相同掺杂浓度但不同颗粒尺寸的Eu:Y2O3纳米晶,和相同颗粒尺寸但掺杂浓度不同的纳米晶的发光衰减曲线研究了表面态和限域作用对能量传递的影响.纳米晶与体材料相比,有更高的猝灭浓度,分析了纳米材料中发光中心的猝灭浓度提高的原因.由于纳米材料与体材料相比,纳米晶中的缺陷密度很小,纳米晶中有较少的体猝灭中心.选择合适的颗粒尺寸并对其进行表面修饰,将获得较高发光效率和较高的猝灭浓度.     

ZnS∶Mn2+纳米晶钠硼硅玻璃复合体的EPR研究 *

用熔融法制备了ZnS∶Mn²⁺不同含量的钠硼硅玻璃 .发光和激发光谱测量发现Mn离子可能占据替位 (Mn²⁺) _sub和间隙 (Mn²⁺) _int两种格位 .进一步的电子顺磁共振(EPR)实验证实了这一判断 ,并从EPR谱确认了(Mn²⁺) _sub,(Mn²⁺) _int和Mn团 3种格位态的存在 .观测到g因子和超精细结构(HFS)常数随纳米晶粒径的减小而增大 .这可能是由于量子限域效应下ZnS的sp³ 和Mn的3d⁵电子态杂化和表面态所引起的 .     

玻璃基质中ZnS纳米晶Mn2+掺杂的两种组态下载流子限域

用融熔法制备了分散有ZnSⅩⅣMn2+纳米晶的钠硼硅(Na2O-B2O2-SiO2)玻璃.对样品在不同温度和时间下进行退火处理,获得不同尺寸的纳米晶.通过激发和发射光谱测量发现样品中的Mn2+有两种组态,即替位组态(Mn2+)替位和间隙组态(Mn2+)间隙.用有效质量模型计算了纳米晶的粒径.结果表明在一些样品中存在着载流子限域即R<Ra.     

电光双稳系统中动态存储最高谐波数的研究

从带有延时反馈回路的混合型电光双稳系统的动力学方程及差分方程出发，数值计算并分析了长延时下该系统存在的动态存储的最高谐波数。研究并讨论了系统的延迟时间，消光系数，输入光强和初相移对动态存储最高谐波数的影响，指出开发利用系统动态存储功能的途径。     

用溶胶-凝胶法掺杂的C60光荧光的温度行为

在甲苯溶液和薄膜材料中C60的光荧光研究已有许多报导,但对用溶胶-凝胶方法掺杂的C60的发光的温度行为研究尚未见报道。中子衍射研究表明,在不同温度下C60有不同的结构:温度高于260K以上,C60的结晶结构是面心立方,并且分子总是在自由旋转。C60分子间的相互作用很弱,由范德瓦尔斯力键合。它们之间不会有能量的转移,因而固态的C60发光基本上是单个分子发光;温度低于260K,是简立方结构,在一个原胞中有四个分子。由于绕<111>方向上的98°的旋转而导致取向的不均匀性。经过一较长滞留时间后,在这个方向上的一个非常快的60°跳跃,又形成一新的取向。低于90K时,C60分子开始冻结在简立方晶格上。可见,C60的结构对温度有相当显著的依赖关系。研究C60的光致发光的温度行为是有意义的。     

用不同强度皮秒脉冲相关技术测量甲酚紫吸收恢复时间

以Ar+离子锁模激光器同步泵浦R6G染料激光器作光源,用不同强度皮秒脉冲相关的泵涌—探测技术测得甲酚紫甲醇溶液的吸收恢复时间为162±3.5ps.并且用三能级模型对这一动力学过程进行了理论分析.     

ZnS∶Mn2+纳米晶钠硼硅玻璃复合体的EPR研究

用熔融法制备了ZnS∶Mn2+不同含量的钠硼硅玻璃. 发光和激发光谱测量发现Mn离子可能占据替位(Mn2+)sub和间隙(Mn2+)int两种格位. 进一步的电子顺磁共振(EPR)实验证实了这一判断,并从EPR谱确认了(Mn2+)sub,(Mn2+)int和Mn团3种格位态的存在. 观测到g因子和超精细结构(HFS)常数随纳米晶粒径的减小而增大. 这可能是由于量子限域效应下ZnS的sp3和Mn的3d5电子态杂化和表面态所引起的.