全文获取类型
收费全文 | 150篇 |
免费 | 19篇 |
国内免费 | 16篇 |
专业分类
化学 | 18篇 |
力学 | 3篇 |
综合类 | 2篇 |
物理学 | 162篇 |
出版年
2024年 | 1篇 |
2023年 | 3篇 |
2022年 | 4篇 |
2021年 | 3篇 |
2020年 | 1篇 |
2019年 | 6篇 |
2018年 | 6篇 |
2017年 | 2篇 |
2016年 | 4篇 |
2015年 | 2篇 |
2014年 | 2篇 |
2013年 | 2篇 |
2012年 | 6篇 |
2011年 | 1篇 |
2010年 | 2篇 |
2009年 | 3篇 |
2008年 | 8篇 |
2007年 | 11篇 |
2006年 | 4篇 |
2005年 | 1篇 |
2004年 | 6篇 |
2003年 | 10篇 |
2002年 | 39篇 |
2001年 | 15篇 |
2000年 | 12篇 |
1999年 | 7篇 |
1998年 | 7篇 |
1997年 | 4篇 |
1996年 | 3篇 |
1995年 | 3篇 |
1992年 | 4篇 |
1988年 | 1篇 |
1986年 | 1篇 |
1979年 | 1篇 |
排序方式: 共有185条查询结果,搜索用时 484 毫秒
101.
102.
一种新型的多模虚奇相干态光场的两种等阶最小测不准态——等阶N-Y与等阶N-H最小测不准态 总被引:32,自引:20,他引:12
本文利用新近建立的多模压缩态理论,详细研究了一种新型的多模虚奇相干态光场|Ψi,o(2)〉q的广义非线性等阶高阶压缩特性.结果发现:1)当压缩阶数 N为偶数时,多模虚奇相干态 |Ψi,o(2)〉q总是恒处于等阶 N-Y最小测不准态;而当 N为奇数时,态 |Ψi,o(2)〉q既不处于等阶 N-Y最小测不准态,也不呈现等阶 N次方 Y压缩效应.2)当腔模总数 q与压缩阶数 N这两者之积 q&183;N为偶数时,多模虚奇相干态 |Ψi,o(2)〉q 始终恒处于等阶 N-H最小测不准态;而当q&183;N为奇数时,态 |Ψi,o(2)〉q 既不处于等阶 N-H最小测不准态,也不呈现等阶 N次方 H压缩效应.3)上述的等阶 N-Y最小测不准态与等阶 N-H最小测不准态属于两种截然不同的等阶最小测不准态,两者无论在定义上、性质上、条件上还是在产生机制上都存在着严格的本质区别.4)多模虚奇相干态光场 |Ψi,o(2)〉q与已报道的多模奇相干态光场 |Ψ,o〉q和多模复共轭奇相干态光场 |Ψ*,o(2)〉q等虽是三种不同的量子光场态,但却具有完全相同的量子统计性质;即在相同条件下它们都恒处于上述的两种等阶最小测不准态,但始终不呈现等阶 N次方 Y压缩与等阶 N次方 H压缩效应. 相似文献
103.
104.
本工作确定了一种新型的Ga2S3-Sb2S3-Ag2S硫系玻璃体系的玻璃形成区,研究了玻璃的热稳定性和光学性能、稀土离子掺杂玻璃的中红外发光特性以及玻璃的成纤性能,评估了该玻璃在中红外波段的应用潜力.实验结果表明,Ga2S3-Sb2S3-Ag2S体系的玻璃形成区为~10%—30%Ga2S3,~60%—80%Sb2S3和~0—15%Ag2S(均为摩尔分数);该玻璃具有较宽的红外透过范围(~0.8—13.5μm)、较高的线性折射率(~2.564—2.713@10μm)和较大的三阶非线性折射率(~9.7×10-14—15.7×10-14 cm2/W@1.55μm);使用1.32μm激光抽运,稀土离子Dy... 相似文献
105.
106.
一种新型的两态叠加MSCS光场的广义非线性等阶N次方H压缩 总被引:41,自引:28,他引:13
本文利用新近建立的多模压缩态理论,详细研究了一种新型的两态叠加多模薛定谔猫态(即MSCS)光场|ψ(2)〉q的广义非线性等阶N次方H压缩效应.结果发现:1态|ψ(2)〉q是一种典型的非经典光场;当压缩阶数N与腔模总数q这两者之积为偶数,即qN=2p,并且p为奇数亦即p=2m’+1(m’=0,1,2,3,…,…)时,如果各模的初始相位和∑j=1qψj态间的初始相位差(θpq(I)-θnq(R))、各多模相干态光场的总的平均光子数∑j=1qRj2等满足一定的量子化条件(或者当∑j=1qRj2在总的平均光子数∑j=1qRj2的一系列压缩区内连续取值时),态|ψ(2)〉q总可呈现出周期性变化的、任意阶的广义非线性等阶N次方H压缩效应.2态|ψ(2)〉q的第一及第二两个正交分量,其压缩结果(亦即压缩程度和压缩深度)完全相同,但压缩条件不同;两者的等阶N次方H压缩效应呈现出周期性的互补关系.3与文献16相比,本文所研究的态|ψ(2)〉q的等阶N次方H压缩效应是比其等阶N次方Y压缩效应更高阶的广义非线性等阶高阶压缩效应. 相似文献
107.
多模复共轭虚奇相干态光场的等阶高次压缩特性研究 总被引:39,自引:21,他引:18
本文构造了一种新型的多模复共轭虚奇相干态光场|Ψi,o*(2)>q,利用多模压缩态理论详细研究了态|Ψi,o*(2)>q的等阶N次方Y压缩与等阶N次方H压缩特性.结果发现:与多模奇相干态光场、多模复共轭奇相干态光场和多模虚奇相干态光场等所有的多纵模奇相干态光场的性质相同,多模复共轭虚奇相干态光场在任何条件下都不呈现等阶N次方Y压缩效应与等阶N次方H压缩效应,但在一定条件下却可恒处于等阶N-Y最小测不准态和等阶N-H最小测不准态.这表明所有的多纵模奇相干态光场之间,必定存在某些内在的必然性联系. 相似文献
108.
由多模奇偶相干态组成的第种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩 总被引:29,自引:12,他引:17
本文根据量子力学中的线性叠加原理,构造了由多模复共轭奇相干态与多模复共轭偶相干态所组成的第Ⅱ种四态叠加多模叠加态光场|Ψo,e(4)Ⅱ>q.利用多模压缩态理论,研究了态|Ψo,e(4)Ⅱ>q的等阶N次方Y压缩特性.结果发现:1)多模叠加态光场|Ψo,e(4)Ⅱ>q中,压缩阶数N为偶数时,只存在等阶N-Y最小测不准态;2)多模叠加态光场|Ψo,e(4)Ⅱ>q,在压缩阶数为奇数时,随着腔模总数q、态间相位差(θe-θo)、各模初相位φj以及态的几率幅值re和ro及平均光子数Rj2等取不同的组合定值时,可呈现以下几种状态:①等阶N-Y最小测不准态、②“半相干态”、③“半压缩态”;3)本文构造的多模叠加态|Ψo,e(4)Ⅱ>q与文献17、18研究的多模叠加态|Ψo,e(4)Ⅰ>q在相同的条件下呈现出完全相同的压缩特性,故态|Ψo,e(4)Ⅱ>q与态|Ψo,e(4)Ⅰ>q之间存在着“压缩简并”现象. 相似文献
109.
多模奇相干态光场中的N-Y最小测不准态与N-H最小测不准态 总被引:56,自引:33,他引:23
本文根据新近建立的多模辐射场的广义非线性等阶高阶压缩理论,对多模奇相干态光场|Ψ,o〉q中的N次方Y压缩、N次方H压缩、N-Y最小测不准态以及N-H最小测不准态等进行了详细研究.结果表明:1)当压缩阶数N为偶数时,多模奇相干态|Ψ,o〉q总是恒处于N-Y最小测不准态;当N为奇数时,态|Ψ,o〉q既不处于N-Y最小测不准态,也不呈现N次方Y压缩效应.2)当q & #183;N为偶数时,多模奇相干态|Ψ,o〉q总是恒处于N-H最小测不准态;当q & #183;N为奇数时,态|Ψ,o〉q既不处于N-H最小测不准态,也不呈现N次方H压缩效应.3)多模奇相干态|Ψ,o〉q恒处于N-Y最小测不准态与恒处于N-H最小测不准态的条件明显不同,两者存在着严格的区别. 相似文献
110.
多模偶相干态光场中的N次方Y压缩与N次方H压缩特性研究 总被引:62,自引:39,他引:23
本文根据新近建立的多模辐射场的广义非线性等阶高阶压缩理论,对多模偶相干态光场冲|ψ,e〉q中的N次方Y压缩、N次方H压缩、N-Y最小测不准态以及N-H最小测不准态等进行了详细研究。结果表明:1)当N为偶数时,态|ψ,e〉q恒处于N-Y最小测不准态;当N为奇数时,态|ψ,e〉q在一定条件下存在着周期性变化的、任意阶的N次方Y压缩效应,2)当q·N为偶数时,态|ψ,e〉q恒处于N-H最小测不准态。当q·N为奇数时,在另外的条件下,态|ψ,e〉q存在着周期性变化的、任意阶的N次方H压缩效应。3)N次方Y压缩效应与N次方H压缩效应两者的压缩程度和深度均与几率幅yq(e)、压缩参数Rj、各模的初始相位ψj(或者初始相位和∑j=1qψj)、压缩阶数N及腔模总数q等非线性相关,后者与上述诸参量的非线性关联程度要比前者的更强。 相似文献