气体动理学方法对斜界面不稳定性实验的数值模拟

介绍了基于BGK模型(Bhatnagar-Gross-Krook)的气体动理学数值方法(Gas Kinetic Scheme,GKS),通过计算多组分激波管问题对以GKS方法实现的MBCD程序进行了验证,表明了在接触间断处产生的震荡非常小,网格收敛性好。在多组分问题求解时各组分满足同温和同速的假设条件下,利用该程序开展了Air/SF6斜界面不稳定性实验的数值模拟,得出了不同时刻SF6的密度分布图,并得到交界面宽度、斜界面左右端相对位置在激波穿过斜界面后的变化情况。通过与实验结果的比较可知,GKS方法和程序在网格数为1024×200和512×100时得到的交界面宽度与实验值的最大误差分别为6.1%和7.3%,可用于对界面不稳定性问题的计算。     

斜波导喇曼振荡器

 采用斜波导的喇曼氢气池, 使泵浦激光束在波导内部传播, 增大了受激喇曼散射的作用区域。在传播过程中光束截面逐渐被压缩, 补偿因波导内壁的反射损耗而引起的功率密度下降。在一定气压范围内提高了喇曼转换的效率, 并利用波导对激光束的均匀作用, 使输出的一阶斯托克斯光光强的均匀性获得改善。     

Generalized Smash Products

In this paper．we study the ring #(D．B)and obtain two very interesting results. First we prove in Theorem 3 that the category of rational left BU-modules is equivalent to both the category of #-rational left modules and the category of all(B．D)-Hopf modules BM^D．Cai and Chen have proved this result in the case B=D=A．Secondly they have proved that if A has a nonzero left integral then A#A^*rat is a dense subring of Endk(A)．We prove that #(A,A) is a dense subring of Endk(Q),where Q is a certain subspace of #(A．A)under the condition that the antipode is bijective(see Theorem18).This condition is weaker than the condition that A has a nonzero integral.It is well known the antipode is bijective in case A has a nonzero integral．Furthermore if A has nonzero left integral,Q can be chosen to be A(see Corollary 19)and #(A,A)is both left and right primitive.Thus A#A^*rat #(A,A)-Endk(A)．Moreover we prove that the left singular ideal of the ring #(A,A)is zero．A corollary of this is a criterion for A with nonzero left integral to be finite-dimensional,namely the ring #(A,A)has a finite uniform dimension．     

1.444 mm Nd:YAG激光器的实验研究

 在理论分析的基础上设计了直腔结构1.444 mm Nd:YAG激光器，并进行了实验研究。获得了1.444 mm激光输出，当泵浦能量为55 J时，其最高静态激光输出310 mJ。电-光转换效率为0.56%，斜效率为0.81%。并实现了1.444 mm调Q输出，脉冲输出能量18 mJ，脉宽150 ns。     

高斯光束斜入射法布里-珀罗干涉腔后的反射光强分布

基于多光束干涉原理,推导了高斯光束斜入射法布里-珀罗干涉仪后的反射光强表达式.在此基础之上数值研究了入射角对高斯光束的反射特性的影响.研究结果表明:当法布里-珀罗干涉腔的腔长满足反共振时,随着入射角的增大,反射光的光强分散,峰值强度下降后呈现出幅度衰减的波动;峰值位置随着入射角的增大,呈现出幅度越来越小的振荡偏移;光斑大小随入射角的增大,呈现出幅度减小的振荡.     

抛体运动的讨论

抛体运动分平抛运动和斜抛运动．1平抛运动抛出的物体的初速度是水平方向的抛体运动叫做平抛运动．平抛运动在忽略空气阻力时,可以把它看作是水平方向的匀速直线运动和竖直方向的自由落体运动的叠加．在竖直平面内取直角坐标系如图1,并把物体被抛出的那一点作为坐标的原点O,设水平初速度为v_0．     

斜对称双对角矩阵特征值反问题

讨论了关于斜对称双对角矩阵的特征值反问题．即：已知一个n阶斜对称双对角矩阵的特征值和两个n-1阶子矩阵的部分特征值，则可求得该矩阵．最后给出了数值例子．     

柴达木石晶体结构测定和精确化

新矿物柴达木石(ZnFe(SO_4)_2(OH)·4H_2O)属三斜晶系,空间群P1.最小二乘法修正的晶胞参数:a=7.309(2) ,b=7.202(2) ,c=9.691(3) ,α=89.64(3)°,β=105.89(3)°,γ=91.11(2)°。晶体结构经Patterson法和Fourier合成法测定;2833个独立衍射全矩阵最小二乘修正,R因子为0.032。结构中,[Fe(1)O_5(OH)]和[Fe(2)O_5(OH)]两种配位八面体通过共用OH角顶,组成‘Z’字形链;链的这一侧和另一侧的4对八面体角顶被[SO_4]四面体共用。这种八面体-四面体链又被孤立的[Zn(1)O_2(H_2O)_4]和[Zn(2)O_2(H_2O)_4]八面体连接成平行(100)面的波状层;层间通过水分子以氢键相连。     

高一年级自测题

<正>一、选择题1.利用斜二测画法得到的①三角形的直观图一定是三角形;②正方形的直观图一定是菱形;③等腰梯形的直观图可以是平行四边形;④菱形的直观图一定是菱形.     

斜冲击界面动力学研究

讨论了界面受到斜冲击时的动力学问题。有效冲击摩擦系数被处理成冲击过程及初始冲击角的函数 ;界面的法向响应描述计及弹性接触、弹性变形极限以及依赖于应变、应变率及温度的完全塑性接触 ;界面在冲击过程中的构形变化也予考虑 ,并采用平均应变、应变率及最大温升的概念与估算。这种新的斜冲击界面动力学模型用于数值模拟刚性球对于延性靶的斜冲击实验 ,计算与实验比较 ,结果是令人满意的。