有Edgeworth展式的分布的随机加权逼近的重对数律

本文研究了未知分布的逼近问题，利用随机加权法，给出了有Edgeworth展式的一类（未知）分布的模拟分布，证明了在一定条件下，模拟分布与未知分布的逼近精度达到O(n^-1√lnlnn），称之为随机加权逼近的重对数律。     

几类二阶退缩型方程基本解的构造

引言线性偏微分方程定性研究,是偏微分方程研究的重要方向之一。根据Hadamard以及后来我国学者一再重申的“所有线性偏微分方程的问题应该并且可以用基本解解决”的思想,研究线性各类方程基本解的构造,无疑有着重要的意义。     

响应变量随机缺失下的半参变系数模型的均值估计

在响应变量随机缺失时,研究了半参数变系数模型响应变量均值的借补估计.首先利用完整个体估计模型中的参数与非参数部分,然后再用借补方法与加权借补方法估计响应变量的均值.最后求出了估计的渐近偏差与渐近方差,研究了所得到的估计的渐近性质,并进行模拟比较.     

The Center Problem for a Linear Center Perturbed by Homogeneous Polynomials

The centers of the polynomial differential systems with homogeneous polynomials have been studied for the degrees s = 2, 3, 4, 5. for s = 2, 3, and partially classified for s = 4, 5. In this paper we recall and we give new centers for s = 6, 7 a linear center perturbed by They are completely classified these results for s = 2, 3, 4, 5,     

高掺杂Ga对ZnSe:Ga,Cu晶体中深中心发射的影响

本文研究了高掺杂Ga对ZnSe:Ga,Cu晶体中深中心光致发光谱带的影响。首次在高掺杂ZnSe:Ga,Cu中观察到了Cu-G带峰值位置随Ga浓度增大向长波方向移动的现象,并把它归因于高浓度的Ga和Cu相互作用,产生了谱峰为5580Å的新发射带,其半高宽(FWHM)大于Cu-G谱带的半高宽。此外还得到,随着Cu浓度增加,Cu-G带与Cu-R带强度之比减小。文中指出,Ga浓度较低时,ZnSe:Ga,Cu晶体与ZnSe:Cu晶体有相同的Cu深中心发射规律,即随着Cu浓度增大,Cu-G带与Cu-R带的强度比增大,由Cu-R发射带占优势逐渐过渡到Cu-G发射带占优势。     

ρ-混合序列加权和的完全收敛性及其应用

本文研究了ρ-混合序列加权和的一些强极限定理,利用最大值矩不等式,获得了ρ-混合序列加权和的完全收敛性.并将此结果应用于线性回归模型参数的最小二乘估计及非参数回归模型的权函数估计.     

单质环的一个交换性条件

本文证明了半质环的一个交换性定理，推广了文献（１）－（３）中的某些结果。     

模糊集单调型分解定理

模糊集的分解集定理有两种形式，第一种形式与模糊集的λ—截集有关：Ａ＝其中Ａ＿λ是的λ—截集￣［１］．第二种形式与集合套有关：其中Ｈ（λ）为集合套￣［２］或者Ａ＝其中Ｈ（λ）为集合套，Ｑ为（０，１）的可列稠密子集＿［３］，．其实，这两种形式在本文提出的基本模糊集的概念下，可以统一起来成为任何模糊集可以分解为一些（可数或不可数）基本模糊集的和。不仅如此，本文还提出简单模糊集的概念，并证明了任何模糊集都可以表示成为可数个单调上升的简单模糊集的和，或等价地，可以表示成可数个单调上升的简单模糊集的极限，所用的证明方法是构造性的，所以对模糊集的结构也得出了一个清晰的认识．     

Bloch Oscillations of Two-Component Bose-Einstein Condensates in Optical Lattices

We study the Bloch oscillations of two-component Bose-Einstein condensates trapped in spin-dependent optical lattices. The influence of the intercomponent atom interaction on the system is discussed in detail Accelerated breakdown of the Bloch oscillations and revival phenomena are found respectively for the repulsive and attractive case. For both the cases, the system will finally be set in a quantum self-trapping state due to dynamical instability.