共轭聚合物发光电池

共轭聚合物发光电池是最近出现的一种新型是致发光器件，它是由两上电极和夹在其间的一层共轭聚合物发光和集合物固体电解质的复合膜所组成。与聚合物发光二极管相比，具有稳定性好、工作电压低突出优点，具有广阔的应用前景。本文综述了这类发光电池的组成、工作原理和和研究进展，并提出了一些与其相关、值得深入研究的导合物电化学和电子过程的基础理论问题。     

镧、轧、镥、钇和钪与铽-乙酰水杨酸共发荧光体系的研究和应用

研究发现，镧、轧、镥、钇和钪５种稀土离子可以分别与铽－乙酰基水杨酸形成优良的 共发荧光体系。在最佳条件下，５种离子可分别使铽－乙酰水杨酸体系的荧光增强３５０、５８、 １０８、７３和４０倍。分别研究了各共发光体系的形成条件、荧光特点和影响因素。利用铽－镧－乙 酰水杨酸体系，可使铽的检测限降到３．０×１０－１０ｍｏｌ／Ｌ，铽浓度在５．０×１０－９～３．０×１０－６　ｍｏｌ／Ｌ 范围内与荧光强度呈线性关系。应用于稀土合成样品和包头稀土标准氧化物中的铽的测定， 结果满意。回收试验的回收率为９３％±４．２％。分析各体系后，对共发荧光的机理进行了初 步的探讨。     

生物光子的物理特性及其生物学意义

生物光子是指活生物体内的(或由生物体发出的 )弱光子. 现在生物光子发射已是人们公认的普遍现象,它的强度在几个到几百个光子 /s·cm2. 生物体内的弱光子起源于体内的非定域的相干电磁场,是受生物体内相干场调节的. 文章介绍了生物光子的非线性、生物体受激发后再发光的双曲线式的衰减过程以及生物光子计数概率的统计分布服从泊松分布和亚泊松分布等实验结果,就生物光子场的相干性及其在细胞通讯、进而在生物调节上的重要作用进行了阐述,从物质结构与光子场相互作用的角度对生物光子的发生及其生物学意义进行了一些讨论.     

吸附伏安法测定痕量镍

镍是人体所必需的微量元素,当镍元素缺乏时,往往会引起血红蛋白和红细胞的减少,然而镍在人体内积累过量时,又会导致肺癌,所以在生态化学研究中测定微量镍是十分重要的。 文献[1]报道在氯化铵—亚硫酸钠介质中用镍—锌试剂(Zincon)示波极谱测定微量镍,检出下限为2.7×10~(-7)·L~(-1)。本文用79—1型伏安分析仪对Ni(Ⅱ)—Zincon—NH_3·NH_4Cl体系做了线性扫描吸附伏安法的研究,发现在氨—氯化铵介质中Ni(Ⅱ)—Zincon有一明显的吸附还原峰,用常规法检出下限降低了两个数量级,可达2.5×10~(-9)mol·L~(-1),用于测定人发中的痕量镍,结果满意。     

XDY—ⅡA双道原子荧光光度计测定人体血液与头发中的微理元素硒

介绍了用ＸＤＹ－ⅡＡ双道原荧光光度计法测定人体血液与头发中的微量元素硒，分析讨论了沁同条件对工作曲线的影响及仪器的最佳工作条件的选择。此方法可满足对人体血液与头发中微是微量元素硒的测定。     

质子滴线附近的β缓发质子衰变

简要回顾了实验小组在过去8年中获得的实验结果, 即采用氦喷嘴快速带传输系统 +“p-γ”符合方法, 在稀土区质子滴线附近首次观测了9种新核素的β缓发质子衰变, 在A=90核区的N=Z线附近获得了5种核素的β缓发质子衰变的新数据. 并把这14种核素的半衰期, 自旋宇称, 形变以及生成反应截面的实验值与流行的核模型理论预言进行了系统地对比讨论. 从中看出:(1)⁸⁵Mo, ⁹²Rh以及“等待点”核⁸⁹Ru和⁹³Pd半衰期的实验值比近期Moller等人的宏观-微观理论预言值[At. Data Nucl Data Tables, 66, 131(1997)]长5—10倍, 因而明显地影响天体rp过程生成的核素丰度;(2)实验指认的质子滴线核¹⁴²Ho和¹²⁸Pm的自旋宇称与流行理论预言不符, 但用Woods-Saxon-Strutinsky方法可以计算得到相符的位能面;(3)实验估计的9种稀土核的生成截面比通用的Alice和HIVAP程序的计算值要小1—2个数量级.     

CPB-PVA-PV-铋显色体系的研究与应用

本文研究了在弱酸性溶液中 ,CPB- PVA- PV-铋体系的显色反应 ,其络合物的最大吸收波长为5 4 2 nm,络合物的表观摩尔吸光系数为 2 .2× 10 6L· mol-1· cm-1,铋含量在 4— 2 8μg/ 5 0 m L范围内符合朗伯 -比耳定律 ,平均回收率为 98.4 2 %,该体系络合稳定 ,灵敏度高、重现性好 ,用于人发样中铋含量的分析 ,结果令人满意。     

α-Al2O3: Mn单晶的三维热释发光谱研究

测量了α-Al2O3: Mn单晶中子辐照前后的三维热释发光谱.观察到α-Al2O3: Mn:Mn单晶γ射线照射后测量的三维热释发光谱中，峰温在350℃波长为680nm处有一宽发光峰，这可能与Mn2+离子有关；波长为695nm峰温在170℃和350℃的线状光谱，叠加在680nm宽发光峰上，是Cr3+离子的发光谱线,其中可能有Mn4+离子的贡献.与纯α-Al2O3单晶的热释发光谱相比，掺入Mn杂质后，γ射线照射的三维热释发光谱中完全地抑制了波长为416nm的α-Al2O3的F心发光峰.经1017cm-2中子注量辐照和退火后，γ射线照射后测量的三维热释发光谱中，在150℃出现了波长为416和695nm的发光峰，以及在250℃波长为680和695nm的发光峰，其中695nm新发光峰的强度略超过了中子辐照前α-Al2O3:Mn在350℃波长为695nm的发光峰，说明中子辐照产生了大量浅陷阱能级和F心.然而，经1018cm-2中子注量辐照和退火后，γ射线照射后测量的三维热释发光谱中，出现了峰温150℃，190℃和250℃波长为520nm的Mn2+离子发光峰，以及300℃波长为680和695nm的Cr3+（或Mn4+）的发光峰，表明增高中子注量的辐照，产生了温度为190℃，250℃和300℃深陷阱能级和F心，并使Mn2+离子发光峰明显加强. 关键词： α-Al2O3:Mn 三维发光谱 缺陷结构 发光机理