硫化铁的两个电导率相关的相变

 由于X射线对高级相变和电子相变不够敏感,致使很多物质的相变和新的性质被忽略。对物质电阻的变化进行分析可以很好地弥补这一缺陷。通过金刚石对顶砧上原位电阻测量方法,在0~88.7 GPa的压强范围内,在300~443 K的温度条件下,基于范德堡法电阻测量原理,对硫化铁的电导率进行了测量。通过对电导率的分析发现,在零压、温度为408 K的条件下,硫化铁转变成了NiAs结构相。在34.7 GPa和61.3 GPa压强处发现了两个新的突变点,为了印证这两处相变的可靠性,分别测量了在不同压强下样品电导率随温度的变化情况。     

含有偶氮苯和1,3,4-噁二唑结构聚合物的合成及性能

合成了同时含有偶氮苯和1,3,4-噁二唑结构的新型共轭聚合物(LPOXD),采用FT-IR、UV-Vis、1H NMR、GPC、TGA和DSC测试技术对其结构进行了表征。 结果表明,所得共轭聚合物的特性粘数为0.02960 L/g,Mw和分子量分布指数PDI分别为8500 g/mol和1.55。 质量损失5%的温度为290 ℃,Tg为92.8 ℃。 长烷氧基侧链的引入极大地提高了LPOXD在氯仿和四氢呋喃等有机溶剂中的溶解性。 采用紫外-可见吸收光谱、荧光光谱及循环伏安对LPOXD的光电性能进行了研究。 结果表明,在365 nm紫外光照射下,LPOXD中偶氮苯发生反-顺异构化;350 nm光激发下,LPOXD在蓝紫光波长范围内发射荧光;循环伏安测试得出LPOXD最高占有轨道(HOMO)能量和最低空轨道(LUMO)能量分别为-5.96和-3.17 eV。     

第三讲——反射全息图及全息图的复制

<正> 反射全息图在记录时物光和参考光自两侧投射在记录介质上,记录介质必须是厚的。记录介质的厚薄是相对于条纹面间距Λ而言,粗略的说δ>Λ是厚的,δ<Λ是薄的。用厚记录介质记录的全息图,称为体积全息图或厚全息图,用薄记录介质记录的全息图则称为平面全息图或薄全息图。一、体积全息图的几何结构用厚银盐干板记录体积全息图,在线性记录条件下,乳胶中的银粒密度是按余弦规律变化的层状结构。在透射全息图的情形,条纹面的形成如图3-1所示。设xoz面与入射面平行,     

双参数变形量子代数SU(2)q,s相干态的量子统计性质

本文研究了双参数变形量子代数SU(2)_q,s相干态的压缩效应和反聚束效应.     

具有分隔层Bi的反铁磁/铁磁双层薄膜间的短程交换耦合

用磁控溅射方法制备了NiFeⅠFeMnBiNiFeⅡ薄膜,研究了反铁磁薄膜FeMn与铁磁薄膜NiFeⅠ及NiFeⅡ间的交换偏置场Hex相对于分隔层Bi厚度的变化.发现随分隔层Bi厚度的增加,FeMn与NiFeⅠ间的交换偏置场Hex1几乎不变,FeMn与NiFeⅡ间的交换偏置场Hex2急剧减小.当Bi的厚度超过06nm时,FeMn与NiFeⅡ之间的交换偏置场从6925下降为0876kA·m-1.x射线光电子能谱(XPS)分析表明,沉积在FeMnNiFeⅡ界面的Bi并没有全部停留在界面处,至少有部分偏聚到Ni 关键词： 交换偏置 分隔层 织构 XPS     

Ne+离子与Li原子碰撞过程中激发态的研究

本文通过观测Ne⁺离子与Li原子碰撞中的发射谱,对碰撞中的电子俘获和靶激发过程进行了研究。在可见光范围给出了所观察到的各条谱线的发射截面及相应上能级的激发截面。对电子俘获过程与能量亏损和靶原了电离势的关系进行了讨论。Ne⁺离子能量范围为20—150keV 关键词：     

相变和临界现象(Ⅲ)

本文第(1)篇1)介绍了连续相变的主要特点和平均场理论的基本概念,第(Ⅱ)篇“从平均场理论与统计模型严格解以及精密的实验结果的矛盾出发,叙述了重正化群方法所导致的重大进展.本篇着重讨论相变理论的新发展,使我们对一些物理和几何概念有了更深刻的认识.并稍为涉及相变与其它物理问题的联系.公式、图表和引文仍与前两篇连续编号. 八、涨落和空间维数的关系 为什么伊辛模型在一维无相变?为什么海森堡模型和其他模型在二维以下没有长程序?为什么在四维以上空间中平均场理论才是“唯一正确”的?这主要是因为空间维数不同时,涨落起的作用不同. …     

就北京市中学的情况談談如何进一步提高数学教学質量

解放以来,由于党和政府的关怀,中学教育已得到迅速的發展,教师的队伍也空前壯大?颖本┦械那榭隹蠢?中学的数学教师较解放初期就增加一倍以上。因为教师的业务基础比较悬殊,教学水平参差不齐,且青年学生寻求知识