论“数模”培养与素质培养

本记叙了在教学建模竞赛培训中注重学生素质培养的实践与认识，进行了有关数学教育改革的一些探讨。     

很热余核破碎瞬时的状态方程

用正则系综蒙特卡罗模拟方法研究余核破碎问题时,若对碎块位置的平均采取近似的办法,就可以得到余核(RT)系统破碎时的状态方程.本文用数值方法计算了该状态方程,得到了广义压强(P)-体积(V_RT)平面上的等温曲线;它与Van der Waals气体相应等温线有类似之处;相变温度就应该对应于只有一特点的等温曲线的温度.本文又指出,描写破碎问题的统计模型中的两个参数,即破碎温度(T)和破碎体积(V_RT),在一定的变化范围内都能符合碎块质量分布数据.也就是说,(T,V_RT)对不是唯一的.一定温度下与实验符合最好的一对参数,就是相应等温线的两相共存区内压强的极大点.     

光滑溢流坝面水流的紊动特性

本文利用自制的一维偏振差动式激光测速系统对整个溢流坝面水流,特别是反弧段水流进行了精细的量测,给出了整小溢流坝面x方向(流向)紊流强度。沿x,y两个方向的分布,并利用二维激光测速系统测出了反弧段y方向(法向)紊流强度的分布.从而可看出紊流强度沿流程在各不同区段及沿水深在各不同流区中的分布特点.由于凹曲率壁面的影响,整个反弧段边界层外区及势流区(应称外流区)x和y两个方向的脉动均明显加剧.外流区的紊流强度无论是还是沿水深都不再保持不变,而呈现出脉动自边界层水流向自由水面扩散的趋势.边界层外区及外流区沿程紊流强度在反弧中心点上下游有急剧变化,下游较上游有较大增加.     

用光纤、滚珠和Ronchi光栅进行测量

<正> 光纤和轴承的滚珠可以作为测试工具。光纤很容易做成清晰明亮的光源。滚珠抛光后可成为完美的球体,并且在一些测试中,在几乎无法进入的焦点处可用它作为自动反射光学装置。最后我们介绍Ronchi试验并讨论它作为实验装置在许多不同条件下的适用情况。一、光纤经常出现这种情况,需要把一个点光源放在测试装置的中间,测试凹椭球面就是这种情况,见图1。大多数普通光源在这种测试中都产生一个大的模糊斑。可行的改善方法是使用分光镜或折光反射镜,即使这样也不会令人满意。     

关于Λ-α有效相互作用以及超核_(ΛΛ)~6He与_Λ~9Be的研究

本文用给出_Λ~5He的Λ结合能实验值的Λ-α有效相互作用,统一地用超球谐函数方法的绝热近似,研究了超核_(ΛΛ)~6He的双Λ结合能与_Λ~9Be的Λ结合能.得到的结果比较满意的.     

CHCl3电子吸附速率常数的离子迁移谱

利用电晕放电离子迁移谱, 使用高纯氮气作为载气和迁移气体, 研究了电场强度在200～500 V/cm变化时CHCl₃的解离电子吸附速率常数, 得到样品所对应的电子吸附速率常数为1.26×10^-8～8.24×10^-9 cm³/(molecules s)．利用该装置测量了固定电场下,样品的电子吸附速率常数与样品浓度之间的关系．此外利用所获得的离子迁移谱图得到了不同电场强度下Cl^-与CHCl₃之间的离子分子反应速率常数.     

高压拉曼光谱方法研究联苯分子费米共振

测量了0—15 GPa压强下联苯分子的拉曼光谱. 结果表明,随压强增加,分子内和分子间π-π共轭和离域效应增强,谱线的绝对强度变大、蓝移. 联苯分子的两费米共振谱线强度比R_f/a减少,频率差Δ增加,当压强为8 GPa时,费米共振现象消失,利用Betran理论得出了固有频率差Δ₀和耦合系数ω随压强的变化关系,通过高压下相变进行了解释,并探讨了高压下费米共振耦合变弱的机理. 关键词： 联苯 费米共振 高压 拉曼光谱     

分子间费米共振增强二元溶液体系的受激拉曼散射研究

研究了液芯光纤内不同体积比的甲苯和间二甲苯二元混合溶液的受激拉曼散射.实验结果表明:在不同的体积比之下二元溶液的环呼吸振动模式1002 cm^-1,甲基的CH伸缩振动模式2920 cm^-1 以及芳香环CH对称伸缩振动模式3058 cm^-1的拉曼带同时产生受激拉曼辐射,并且2920 cm^-1 和 3058 cm^-1 拉曼带的一阶受激拉曼散射阈值要低于1002 cm^-1拉曼带的二阶 关键词： 分子间费米共振 二元溶液 受激拉曼散射 拉曼散射截面     

北京谱仪的触发判选系统

本文叙述了北京谱仪触发叛选系统的作用和叛选过程,并分别介绍了系统各部分的物理考虑和构成.     

相变乳状液的储冷模型与参数分析

本文建立了一种乳化的非牛顿相变功能流体的循环储冷模型,对影响其储冷性能的各项参数进行了模拟计算和分析。得出了描述不同储冷条件下与初始温度相关联的显热段和与乳液浓度相关联的潜热段储冷性能特征的无量纲关联式,以及储冷速率的相对比较。计算结果与有限条件下的测试结果基本吻合。该研究结果对采用潜热型功能相变流体储冷装置的设计具有参考价值。