~(58)Ni(n,p),~(60)Ni(n,p),~(62)Ni(n,α)和~(54)Fe(n,p)反应截面的测量与评价

本实验用活化法测量了中子能量在13.60 MeV—17.77 MeV的~(58)Ni(n,p)~(58m+g)Co,~(60)Ni(n,p)~(60)Co和~(62)Ni(n,α)~(59)Fe三个反应道的反应截面值,并计算了反应截面测量误差的协方差矩阵。实验的测量误差在3％—7％范围内。本文还对上述三个反应截面及~(54)Fe(n,p)~(54)Mn反应截面进行了编译,推荐了从阈能到20MeV能区的激发曲线。     

~(50,48,46)Ti的(n,p)(n,α)和~(58)Ni的(n,2n)(n,p)反应截面的测量

本文叙述了从13.50 MeV到14.81 MeV中子能区用活化法相对~(21)Al(n,α)~(24)Na的反应截面,对~(50)Ti(n,α)~(47)Ca、~(48)Ti(n,p)~(48)Sc、~(46)Ti(n,p)~(46)Sc、~(58)Ni(n,2n)~(57)Ni、~(58)Ni(n,p)~(58m+g)Co五个反应截面的测量。并将所得的结果和其他作者的结果进行了比较。     

用58Ni(n,p)58m+gCo和58Ni(n,2n)57Ni反应的截面比定平均中子能量

本文叙述了用两个硅半导体探测器和⁵⁸Ni(n,p)^58m+gCo与⁵⁸Ni(n,2n)⁵⁷Ni反应截面比定D-T中子的平均能量的方法,得到了该截面比与中子能量的关系曲线并与所引文献中的结果进行了比较.     

~(59)Co(n,p)~(59)Fe,~(59)Co(n,α)~(56)Mn,~(59)Co(n,2n)~(58)Co反应截面的测量

本实验用活化法测量了中子能量在12.8MeV到17.8MeV的~(59)Co(n,p)~(59)Fe,~(59)Co(n,α)~(56)Mn,~(59)Co(n,2n)~(58)Co三个反应道的反应截面值,实验的测量误差在3.3％—6.9％范围内. 本文还计算了反应截面测量误差的协方差矩阵,并将实验测量值与理论计算值进行了比较.另外,还对上述三个反应道的截面进行编评,给出了推荐的激发曲线.     

~(55)Mn(α,n)~(58m,g)Co,~(55)Mn(α,2n)~(57)Co和~(55)Mn(α,α′n)~(54)Mn反应的激发函数

用活化法和迭靶技术,在入射α粒子能量从10.4到26.5MeV范围内,测量了~(55)Mn(α,n)~(58m,g)Co、~(55)Mn(α,2n)~(57)Co和~(55)Mn(α,α′n)~(54)Mn反应的截面,并同激子模型理论计算作了比较,结果表明在上述反应中存在平衡前发射反应机制。     

几个(n,d~*),(n,t)和(n,n′α)反应截面的测量

本文报告了En～14MeV中子以~(27)Al(n,a)~(24)Na或~(93)Nb(n,2n)~(92m)Nb反应截面为中子注量标准测得的~(92)Mo(n,d~*)~(91m)Nb,~(106)Cd(n,d~*)~(105)Ag;~(54)Fe(n,t)~(25m+g)Mn,~(58)Ni(n,t)~(56)Co;~(51)V(n,n'a)~(47)Sc和~(92)Mo(n,n'a)~(88)Zr的反应截面。文中还列举了能收集蓟的数据以作比较,中子能量是用铌锆截面比法测定的。     

~(100)Mo(n,2n)~(99)Mo,~(96)Mo(n,p)~(96)Nb和~(92)Mo(n,α)~(89m+g)Zr反应截面测量

本文报告了在E_n=13.40—14.79MeV中子能区用活化法以~(27)Al(n,α)~(24)Na截面为中子注量标准测得的~(100)Mo(n,2n)~(99)Mo,~(96)Mo(n,p)~(96)Nb和~(92)Mo(n,α)~(89m+g)Zr的反应截面,中子能量是用铌锆截面比法测定的。文中将实验测量值与理论计算值进行了比较,还对上述三个反应的截面进行了编评,给出了推荐的激发曲线。     

~(14)N ~(58)Ni和~(14)N ~(64)Ni深部非弹性反应产物同位素分布的差异

实验测得~(14)N(93兆电子伏) ~(58)Ni、~(64)Ni深部非弹性反应产物同位素分布,发现这两者存在系统性的差异。     

46.2MeV/u~(12)C+~(64)Ni、~(58)Ni反应中发射的轻粒子和复杂碎片

用光二极管读出的CsI(Tl)闪烁探测器和多叠层硅望远镜,测量了46.2MeV/u ~(12)C引起各种靶~(64)Ni、~(58)Ni、~(12)C、~(197)Au、~(209)Bi反应中所发射的轻粒子和中等质量碎片,这些探测器对轻粒子和中等质量碎片有很好的能量分辨和质量分辨。单举的能谱用运动源模型进行了分析,对各种靶在不同角度的中等质量碎片的产额进行了比较。由单举数据推出同位素产额比随靶质量变化的系统性,讨论了N/Z自由度的平衡。     

Cross-section measurement for Ni（n,x）^58（m＋g）Co, Ni（n, x）^60mCo, Ni（n,x）^61Co and Ni（n,x）^62mCo reactions induced by neutrons around 14 MeV

The cross sections of Ni(n,x)~(58(m g))Co,Ni(n,x)~(60m)Co,Ni(n,x)~(61)Co and Ni(n,x)~(62m)Co reactions induced by neutrons around 14 MeV were measured in this work and calculated by a previously developed formula in this work.The neutron flux was determined using the monitor reaction ~(27)Al(n,α)~(24)Na and the neutron energies were measured with the method of cross-section ratios for ~(90)Zr(n,2n)~(89)Zr to ~(93)Nb(n,2n)~(92m)Nb reactions.     

58Ni(n,p),60Ni(n,p),62Ni(n,α)和54Fe(n,p)反应截面的测量与评价

本实验用活化法测量了中子能量在13.60MeV—17.77MeV的⁵⁸Ni(n,p)^58m+gCo,⁶⁰Ni(n,p)⁶⁰Co和⁶²Ni(n,α)⁵⁹Fe三个反应道的反应截面值,并计算了反应截面测量误差的协方差矩阵.实验的测量误差在3%—7%范围内.     

50,40,46的(n,p)(n,α)和58Ni的(n,2n)(n,p)反应截面的测量

本文叙述了从13.50MeV到14.81MeV中子能区用活化法相对²⁷Al(n,α²⁴Na的反应截面,对⁵⁰Ti(n,α)⁴⁷Ca、⁴⁸Ti(n,p)⁴⁸Sc、⁴⁶Ti(n,p)⁴⁶Sc、⁵⁸Ni(n,2n)⁵⁷Ni、⁵⁸Ni(n,p)^58m+gCo五个反应截面的测量.并将所得的结果和其他作者的结果进行了比较.     

~(85)Rb(n,2n)~(84)Rb反应中同质异能态截面比

在14.7 MeV中子能量下,测量了~(85)Rb(n,2n)反应同质异能态截面及其比值。实验比值与Vandenbosh-Huizenga方法算出的理论值做了比较,定出了自旋切割因子σ值。     

入射能量为5.1MeV中子58Ni(n,α)55Fe反应截面和出射粒子角分布测量

用屏栅电离室测量了入射中子能量为5.1MeV的⁵⁸Ni(n,α)⁵⁵Fe核反应的α粒子角分布,²³⁸U裂变电离室作中子注量率的测量,测得该能点⁵⁸Ni(n,α)⁵⁵Fe的总截面为(47.4±5.0)mb.用中国核数据中心推荐的理论计算程序UNF计算了在1—8MeV能区⁵⁸Ni(n,p)⁵⁸Co,⁵⁸Ni(n,α)⁵⁵Fe的反应截面和入射中子能量为5.1MeV的⁵⁸Ni(n,α)反应角分布.理论和测量数据的比较说明,用复合核模型来描写该能点的角分布是可行的.     

几个(n,d),(n,t)和(n,n'α)反应截面的测量

本文报告了En～14MeV中子以²⁷Al(n,α)²⁴Na或⁹³Nb(n,2n)^92mNb反应截面为中子注量标准测得的⁹²Mo(n,d*)^91mNb,¹⁰⁶Cd(n,d*)¹⁰⁵Ag;⁵⁴Fe(n,t)^52m+gMn,⁵⁸Ni(n,t)⁵⁶Co;⁵¹V(n,n'α)⁴⁷Sc和⁹²Mo(n,n'α)⁸⁸Zr的反应截面.文中还列举了能收集到的数据以作比较,中子能量是用铌锆截面比法测定的.     

p+~(58)Ni反应中集体态及转移机制的影响

在p+58Ni反应的理论计算中考虑了集体态和转移反应机制,利用大型程序MEND计算了Ein≤200MeV能区6种轻粒子(n,p,α,d,t及3He)出射的能谱和双微分截面。计算结果与实验数据基本一致;与以前的工作相比,解释了能谱和双微分截面中出现的尖峰,并减小了单粒子态密度修正因子ccg1(v)。     

~(186)W(d,p)~(187)W,~(186)W(d,2n)~(186)Re,~(nat)Fe(p,x)~(56)Co和~(nat)Ti(a,x)~(51)Cr反应激发函数评价

考虑特征γ射线分支比、衰变常数和标准截面等修正,对带电粒子引起的核反应~(186)W(d,p)~(187)W,~(186)W(d,2n)~(186)Re,~(nat)Fe(p,x)~(56)Co和~(nat)Ti(a,x)~(51)Cr的激发函数进行了研究。全面收集了这些反应激发函数的实验测量数据,对这些实验数据进行了分析处理,应用数学方法对分析处理后的实验数据进行了拟合。经过评价,给出了50 Me V以下~(186)W(d,p)~(187)W,~(186)W(d,2n)~(186)Re,~(nat)Fe(p,x)~(56)Co和~(nat)Ti(a,x)~(51)Cr反应激发函数的推荐值。     

~(87)Sr(n,n′)~(87m)Sr非弹散射

本文测量了满壳缺一个中子的~(87)Sr(n,n′)~(87m)Sr,E_n<2MeV的非弹散射截面值,把原有的激发曲线延伸到了低能部分,构成了一条完整的激发曲线。     

~(20)Ne(14.7,19.2MeV/u)+~(58)Ni反应中类弹碎片与α粒子的关联研究

我们研究了在~(20)Ne(14.7MeV/u,19.2MeV/u)+~(58)Ni的反应中出射的类弹碎片与α粒子的符合,发现除了原始激发碎片的相继衰变产生这种符合事件以外,还有一种反应过程导致深度耗散的类弹碎片与前方向α粒子的“非关联”符合,这种过程意味着α粒子在反应初期就从弹核~(20)Ne中飞出,而剩余的~(16)O继而与靶核进行的一种耗散碰撞,我们称之为“非完全的深部非弹性过程”。     

密度泛函理论研究Nin,Ni±n(n=1~5)团簇的结构和电子性质简

采用基于密度泛函理论的第一性原理方法系统研究了中性及带电Ni小团簇的基态几何结构和电子结构特性.对中性Nin(n=1~5)团簇,除去一个电子对基态几何结构所引起的变化相比增加一个电子所引起的影响要更加明显.n=4时,Ni+4,Ni4以及Ni-4较之相邻个体具有较大的能隙,但在所讨论的尺寸范围内,没有找到幻数结构.随着原子数的递增,Ni+n,Nin,Nin(n=1~5)团簇体系的磁矩总体呈上升趋势,值得关注的是:添加一个电子能够显著增强中性体系的磁性.讨论了与实验结论符合较好的绝热电子亲和能(AEAs)以及绝热离化势(AIPs).