~(58)Ni(n,p),~(60)Ni(n,p),~(62)Ni(n,α)和~(54)Fe(n,p)反应截面的测量与评价

本实验用活化法测量了中子能量在13.60 MeV—17.77 MeV的~(58)Ni(n,p)~(58m+g)Co,~(60)Ni(n,p)~(60)Co和~(62)Ni(n,α)~(59)Fe三个反应道的反应截面值,并计算了反应截面测量误差的协方差矩阵。实验的测量误差在3％—7％范围内。本文还对上述三个反应截面及~(54)Fe(n,p)~(54)Mn反应截面进行了编译,推荐了从阈能到20MeV能区的激发曲线。     

58Ni(n,p),60Ni(n,p),62Ni(n,α)和54Fe(n,p)反应截面的测量与评价

本实验用活化法测量了中子能量在13.60MeV—17.77MeV的⁵⁸Ni(n,p)^58m+gCo,⁶⁰Ni(n,p)⁶⁰Co和⁶²Ni(n,α)⁵⁹Fe三个反应道的反应截面值,并计算了反应截面测量误差的协方差矩阵.实验的测量误差在3%—7%范围内.     

（n,2n）反应实验研究中的中子准直器设计

用3He球形4中子探测器,通过直接反应法可以对核素的（n,2n）反应截面进行测量。在此类实验中,要求对中子束进行很好的准直。好的准直器设计要求能够提高样品处的中子注量率的均匀性,同时保证中子束流边缘处的下降幅度,能够降低低能中子所占份额。本工作采用FLUKA和MCNPX对圆柱形准直器、单锥形准直器及三种不同斜率的双锥形准直器对中子注量率的均匀性和低能中子所占份额进行了对比研究,结果表明,低斜率的双锥形准直器可以满足实验对这两方面的要求。同时,在有样品和无样品两种条件下,对探测系统经由这五种不同准直器准直后的中子束流的响应做了对比,结果显示,经过低斜率的双锥形准直器准直的中子束流,探测系统在有样品时表现为较高的计数率,在无样品时表现为较低的本底。除此之外,对准直器出口处的斜率对准直效果的影响也做了比较。最终中子准直器选用为这种低斜率的双锥形准直器,材料选用为紫铜、不锈钢、聚乙烯和铅。准直孔开口处直径为2.64 cm,长度为137 cm,经准直后样品处的中子束斑直径为3.2 cm。     

γ射线发射几率及其不确定度

详细介绍了γ射线绝对强度的各种计算方法,重点分析了γ射线绝对强度的不确定度,并给出了其不确定度的相关计算公式.对影响γ射线绝对强度不确定度的因素做了详细讨论,首次明确了不确定度计算过程中的“误差二次计算”、“I_γ=100”等问题     

单能中子源中低能成份对活化截面测量的影响

对用单能中子源作活化截面测量时低能中子干扰的影响作了分析研究,并从测量的两种常用中子源T(d,n)⁴He和D(d,n)³He的中子源能谱中验证了这种定性分析.最后给出了两个比较典型的反应⁵⁸Ni(n,P)⁵⁸Co和⁶⁴Zn(,P)⁶⁴Cu反应的截面测量结果.     

88Y(n,2n)反应截面研究

本工作用相同复合系统的核反应替代法获得了入射中子能量在10.3MeV到17.4MeV区间不稳定靶核⁸⁸Y(n,2n)核反应截面,并把该结果同我们的理论计算结果及Prestwood等人的实验和理论计算结果进行了比较,比较结果表明这种替代测量法值得研究.     

~(59)Co(n,p)~(59)Fe,~(59)Co(n,α)~(56)Mn,~(59)Co(n,2n)~(58)Co反应截面的测量

本实验用活化法测量了中子能量在12.8MeV到17.8MeV的~(59)Co(n,p)~(59)Fe,~(59)Co(n,α)~(56)Mn,~(59)Co(n,2n)~(58)Co三个反应道的反应截面值,实验的测量误差在3.3％—6.9％范围内. 本文还计算了反应截面测量误差的协方差矩阵,并将实验测量值与理论计算值进行了比较.另外,还对上述三个反应道的截面进行编评,给出了推荐的激发曲线.     

59Co(n,p)59Fe,59Co(n,α)56Mn,59Co(n,2n)58Co反应截面的测量

本实验用活化法测量了中子能量在12.8MeV到17.8MeV的⁵⁹Co(n,p)⁵⁹Fe,⁵⁹Co(n,α)⁵⁶Mn,⁵⁹Co(n,2n)⁵⁸Co三个反应道的反应截面值,实验的测量误差在3.3%—6.9%范围内.