自由质点测地线仿射参量时空坐标系

以时序t为自变量,可给出自由质点空间测地线的参数方程组{Xⁱ(t)},借助于仿射参量R(t)变换实现测地线微分方程的齐次化, 推导出仿射参量R满足的一阶微分方程、获得以有理数C_u为标志的序列解析解R.基于R定义平直四维坐标系{t,r,θ,φ}的空间距离单位,建立自由质点测地线仿射参量时空坐标系{t,ξ,θ,φ}.研究{t,ξ,θ,φ}中狭义相对论时空间隔模型度规张量g的对角化过程, 发现与对角化度规对应的特征量t₁(t,ξ), τ₁(τ,ξ),t_t(t,τ,ξ),τ_τ1(t,τ,ξ); 从而推出时空坐标系{t,ξ,θ,φ}维数小于4.     

用直接法测量血液的衰减系数μt存在的问题

用直接测量法测量人全血的衰减系数μ_t时,发现血液的衰减系数μ_t随样品厚度的增大而减小,随样品到探测器的距离增大而增大.因而用此测量方法测量衰减系数μ_t存在一些问题.本文通过研究光在血液中的散射,发现:采用足够薄的血样、适当减小限光光阑孔径、增大光探测器离样品的距离L_sd可减小轴向散射光的影响.并提出一种近似扣除轴向散射光的措施,能较准确地测量血液的衰减系数μ_t.     

Be9(d,p),(d,t),(d,a)反应研究

本文在E_d=0.1—2.5MeV能量范围内,研究了Be⁹(d,p₀)Be¹⁰(0),Be⁹(d,p₁)Be¹⁰(3.368MeV),Be⁹(d,t₀)Be⁸(0),Be⁹(d,α₀)Li⁷(0)及Be⁹(d,α₁)Li⁷(0.478MeV)诸反应。在E_d=0.150,0.220,0.401,0.706,1.005,1.301,1.484,1.750,2.000,2.250和2.500MeV共十一个能量上分别测量了这五群出射粒子在θ_L=10—155°区间的角分布。在θ_L=135°,E_d=0.1—2.5MeV,在θ_L=95°,E_d=0.1—2.2MeV,和在θ_L=112.5°,E_d=0.5—2.5MeV测量了Be⁹(d,p₀)Be¹⁰的激发函数。在θ_L=135°和112.5°,E_d=1.2MeV,用较厚靶(100—300μg/cm²)测量了Be⁹(d,p₀)Be¹⁰(0)反应的截面绝对值,结果为σ_(p0)(θ_L=135°)=1.60mb/sr,σ_(p0)(θ_L=112.5°)=1.55mb/sr。这样就得到了在此能区内,这五群出射粒子的截面情况。对所得结果进行了一些讨论。     

相干和非相干合成光束对金属瑞利粒子的光学俘获

研究了两光束的合成方式(相干和非相干合成)对俘获金属瑞利粒子的辐射力和稳定性的影响,着重研究了辐射力与合成方式、离轴距离、相干参数和粒子半径的关系.结果表明,不同合成方式下,离轴距离和相干参数都分别存在临界值d_c和α_c,在0d_c或α>α_c时,焦面处光强呈中心凹陷分布,此时横向梯度力不能作为回复力俘获金属瑞利粒子.在0<d≤d_c时,与非相干合成光束比较,相干合成光束在焦面处光强、辐射力、俘获刚性和纵向俘获范围更大.因此,适当选择合成方式,较小离轴距离和较低相干参数可有利于合成光束对金属瑞利粒子的俘获.     

Er3+：GdVO4中Er3+离子的光谱参数计算和晶场中能级分裂的讨论

对Er³⁺：GdVO₄样品的光谱参数以及Er³⁺在晶场中能级的分裂情况进行了研究. 首先对样品进行了吸收光谱的测量，接着用Judd-Ofelt理论拟合出了Er³⁺在GdVO₄晶体中的强度参量Ω_t，并由此计算了跃迁的振子强度、自发辐射跃迁速率、荧光分支比和积分发射截面. 通过计算结果可以发现有较多能级之间的跃迁都有大于10^-6的振子强度和大于10^-18cm的积分发射截面，并且具有较高的荧光分支比，特别是²H_11/2→⁴I_15/2，⁴S_3/2→⁴I_15/2，⁴F_9/2→⁴I_15/2和⁴I_13/2→⁴I_15/2等几个强发光能级除了具有较大的振子强度和积分发射截面外还有很好的应用前景，因此也更加值得关注. 最后还利用群论讨论了Er³⁺离子在GdVO₄晶场中各能级的分裂情况并对各Stark子能级的J_z混杂情况进行了分析.     

Pt插层对铁磁/反铁磁界面交换耦合的影响

在铁磁层(FM)/反铁磁层(FeMn)耦合体系中插入Pt 插层或对靠近FM/FeMn界面处的FeMn掺杂Pt元素,研究了体系的交换偏置场 H_ex及矫顽力H_c随Pt插层深度 d_Pt与Pt掺杂层厚度t_PtFeMn的变化关系. 实验结果表明,引入Pt插层后NiFe/FeMn(d_Pt)/Pt/FeMn体系的未补偿磁矩(UCS)的数量得到很大的提高,从而对H_ex与H_c 起到增强的作用; 同时, 从实验结果可以推测FeMn层内部UCS的分布深度约为1.3 nm. 另外,对靠近FM/FeMn界面处的FeMn掺杂Pt元素,发现掺入Pt元素后体系的H_ex 得到有效增强, 这是因为掺入Pt元素后体系UCS的数量也得到很大的提高.     

再论时域的量子化及其物理本质

本文在提出时域吸收过程、时域辐射过程和时域无辐射跃迁过程等概念的基础上,进一步揭示出时域量子化的本质含义.对时间不可逆性问题进行了详细论证,并在给出“时间量子”t与光子能量ε_t之间的关系式t=h/ε_t(式中h为普朗克常量)的同时,进一步提出了时域量子化的新观点.利用t=h/ε_t这一关系对超快科学研究领域中的新时间尺度(诸如超短激光脉冲的脉宽压缩、阿秒界限的突破等)问题进行了详细讨论.最后,在对时空对称性以及时空对称结构等问题进行详细分析的基础上,进一步提出了量子时空观和量子化时空结构的基本观点.     

Bd0→φK0极化反常和Bd→φKS CP不对称的研究

在模型Ⅲ下, 仅考虑来自于中性规范玻色子H⁰, h⁰和 A⁰产生的树图阶味改变中性流的贡献, 并利用QCD因子化方法, 对B_d⁰→φK^*0衰变过程的极化反常和 B_d→φK_S衰变过程的CP不对称进行了研究, 经过计算发现, 在147<|λ_bsλ_ss|<165的参数范围内, 这两个过程中存在的反常现象能够同时给予解释.     

直流磁控溅射Si和玻璃衬底Fe/Co多层膜的磁性能比较

对直流磁控溅射Si和玻璃衬底［Co_t/Fe_3t］₅(t=2, 3, 4, 5nm)多层膜的磁性能进行了比较.对于t相同但衬底不同的样品，实验发现饱和磁化强度相差很小，但是矫顽力却相差很大.对矫顽力差异的理论分析表明，多层膜的粗糙度和畴壁类型是引起这种差异的主要原因.     

B介子稀有衰变与荷电PG玻色子企鹅图贡献

计算了荷电PG玻色子P^±和P^±₈对B介子稀有衰变过程B→X_s,dνν和B_s,d→1⁺1^－(l=e,μ,τ)的企鹅图和箱图贡献.计算表明:(a)荷电PG玻色子可以对B介子稀有衰变分枝比Br(B→X_s,dνν)和Br(B_s,d→1⁺1^－)给出3～5倍的增强;(b)在大部分参数空间内,色八重态PG玻色子P₈^±起主要作用.