电声音乐中的物理学问题--物理与音乐专题之六

一般而言，在电声乐器中，电声乐器与电子乐器不是一个概念．用传统的乐器发声，然后用电声放大的称为电声乐器，如电吉他、电扬琴、电子手风琴等．由电子振荡器产生声的称为电子乐器，如电子琴、电子钢琴等．数字式电子音响合成器也是电子乐     

在群论框架下电子三重态与声子耦合的理论研究

本文基于绝热近似和群论导出了电声耦合系统的哈密顿量的一般形式,讨论了电声耦合系统中的电子算符和活跃的声子模式. 应用幺正平移变换和能量最小化方法,进一步计算了正四面体群下T*(e+t₂)杨-泰勒系统中的激发态能量,从对称性的角度分析了T₁电子态的能级分裂以及晶格体系的对称性破缺,得出了对称性的破缺方式和电声耦合系统密切相关的结论. 结果表明:通过群论与对称性分析完全可以定性地解释由于电声耦合所造成的简并电子 关键词： 电声耦合 杨-泰勒畸变 活跃的杨-泰勒声子模式 电声耦合哈密顿量     

YBa2Cu3O7—δ体系的电声耦合常数研究

通过数值计算,本文发现YBCO体系的超导电声耦合常数λ和输运电声耦合常数λ_(tr)有较大的差别,(λ-λ_(tr))/λ_(tr)可达1.15。这一差别是来自于弱的电荷屏蔽。     

ReB_2和WB_2电声耦合的第一性原理研究

采用基于密度泛函微扰理论的第一性原理方法研究了过渡金属化合物ReB2和WB2的声子和电声耦合作用.结果表明,ReB2和WB2都存在弱的电声耦合,电声耦合常数分别为0.23和0.44.电声耦合作用主要来源于B原子振动声子关联模式的贡献.估算得到ReB2的超导温度大约在0~1.5K,WB2的超导温度在0.8~10.7K(取μ*=0.15~0时).研究结果表明ReB2和WB2是一类弱的电声耦合超导体,WB2的超导温度大于ReB2的超导温度.     

电声子相互作用对半导体超晶格动力学局域化的影响

本文用单带模型分别研究了直流外场和交流外场作用下，电声子相互作用对半导体超晶格的动力学局域化性质的影响。结果表明：电声子相互作用会破坏电子的动力学局域化。对同一声子频率，电声子相互作用的强度越大，电子越快被散射；当声子频率等于直流场的布洛赫频率或交流场频率时，初始局域在某一格点的电子被迅速地散射到其他格点上去，亦即光声子共振场会严重破坏电子的动力学局域化性质。     

脉冲激光烧蚀中电声弛豫时间的确定

为了提高脉冲激光制备薄膜的质量,准确掌握电声弛豫时间是关键,它对脉冲激光脉宽和能量密度的选取起着决定性的作用. 文中以铝靶材为例,利用经典的双温方程通过时域有限差分法(FDTD)得到电子、离子亚系统的温度随时间和位置演化的图像,进而得到电声弛豫时间的准确值. 这样便能准确划分热烧蚀和非平衡烧蚀,从而更好地控制激光的烧蚀过程. 同时找出了电声弛豫时间随激光脉宽以及能量密度变化的规律. 关键词： 飞秒激光 电声弛豫时间 双温方程 激光能量密度     

AlB2型WB2超导电性的第一性原理研究北大核心CSCD

采用基于密度泛函微扰理论的第一性原理方法研究了WB_2型WB_2和AlB_2型WB_2的带心声子性质,计算了AlB_2型WB_2的电声耦合作用和超导转变温度.结果表明,AlB_2型WB_2的电声耦合常数为0.87.电声耦合作用主要来源于B原子振动声子关联模式的贡献.估算得到AlB_2型WB_2的超导温度为16~22.2K(取μ~*=0.15~0.1时).研究结果表明AlB_2型WB_2是一类较强的电声耦合超导体.     

折射率与电声子相互作用的关系

从微观出发研究电声子相互作用对折射率的影响。用半经典方法导出一个适用于晶态和无序度小的介质折射率公式和折射率温度系数公式。首次指出电声子相互作用引起的折射率温度系数,高温时为一常数,低温时与T~3成正比。并与实验作了对比,理论曲线与实验符合得很好。用得到的公式计算了好几种材料的温度系数。计算值与实验值相符合。     

用于固体介质中空间电荷的压电压力波法与电声脉冲法

采用一种新的简明的方法推导了压力波法(PWP)的测量原理，并对压力波法和电声脉冲法(PE A)作了比较，得出这两种测量方法在物理本质上的相通之处，并且采用本实验室自行研制的 piezo-PWP/PEA联合测试系统对交联聚乙烯样品中的空间电荷进行测量，所得出的结论仍是 一致的. 关键词： 压力波法 电声脉冲法 空间电荷     

非旋转对称电声器件的指向性因子测量

本文介绍了精确测量非旋转对称电声器件的指向性因子的原理和方法，并根据ＩＥＣ１１８３标准规定的方法，地Ｂ＆Ｋ２２０９声级计指向性因子进行了测量，提供一个非旋转对称装置的指向性因子测量的例子。