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电介质中的静电场能量 总被引:1,自引:1,他引:0
为了研究电介质中的静电场能量,我们首先简单地讨论一下真空中的静电场能量的问题。 从电磁学知识我们知道,对于由若干个电荷组成的系统的能量为: 对于连续的电荷分布,求和应变成积分,即 注意到 则上式可以等价地写为: (2)式可以作这样的解释,电荷为ρdV的势能等于这电荷与其所在处之势的乘积,因此总能量就是对ρdV的积分。但有“1/2”因子,这是因为我们把能量都计算了两次。 据现代的近距作用观点,这能量应定域在电场所在的空间,这样就应把(2)式中的电荷换成其所激发的场来描述,所以(2)式变为: (3)式仅是(2)式的数学变形,因此说两个方程… 相似文献
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用模拟法研究静电场──静电场的等势线,电力线的描绘乔卫平,陈新雷(上海交通大学200030)静电场描绘是国内外理工类院校普遍开设的物理实验.通常做法是用稳恒电流场的电压模拟静电场的电势分布,而对电力线和电极的电荷密度分布基本不作讨论,或仅在电磁学理论... 相似文献
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一、引言近代电子光学仪器,例如电子显微镜,电子衍射仪,静电加速器,电子束器件以及电子管中,经常利用静电场来改变电子运动的路经。静电场的分布决定于电极的形状及其相对位置。要了解电子光学系统静电场的性质(聚焦、散焦等),必须对其中静电场分布进行研究。研究方法基本上有两种:一种是解析法与数值计算法;另一种是实验模拟法(电解槽法,电阻网络法等)。电子计算技术正在飞跃发展中,数值计算法不久将成为最主要的求场方法。虽然如此,实验模拟法仍具有很大的实用价值。电解槽法在二十年前是唯一的方法,经不断改进和发展,现已很完善。但是要进一步提高模拟的 相似文献
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静电场电位零点的选择 总被引:1,自引:0,他引:1
静电场作为保守场或位场,可以引进电位来描述.定义电位差后,为了确定静电场中任一点的电位,需要选定参考点.从原则上说,参考点的位置及其电位值可以任选,一经选定,静电场各点的电位值就唯一确定了.通常,选取无穷远点或选取地球或同时选取无穷远点和地球两者为电位零点.本文说明这些选择的理由和条件,有无矛盾,是否方便.一、为什么选择U∞=0 不难想像,在几乎一切实际静电场问题中,尽管带电体系的电量不同,分布各异,但电量和分布范围均有限.因此,根据问题所要求的精度,在离带电体系足够远而(在物理上)可称为无穷远点的广大空间是具有零场强和… 相似文献
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研究了多层电介质中的电场和电荷分布。首先讨论了三层电介质问题,发现求解该问题的关键在于找到带电介质层中零电场面的位置,提出了两种方法:直接求解法和间接求解法,给出了两种方法的共同依据。由此可以将三层电介质问题推广到多层电介质问题,该类问题一般都可以统一到最外层为无限厚介质的情况之中。指出了带电层中零电场面的位置仅由两最外层电介质决定并解释了该特性的物理机理。 相似文献