ψ′→pp角分布测量中的效率修正

利用参考衰变道J/ψ→pp的高统计量通过判选条件转换实现对ψ′→pp过程角分布测量中Monte Carlo效率的修正, 并对该方法可能带来的系统误差进行估计, 这些结果被用于ψ′→pp角分布的测量.     

基于协变张量方法的ψ衰变到γB(-B)的分波分析

最近BESⅡ合作组在p(-p)不变质量谱阈值附近观测到一个增强.利用协变张量方法,给出了ψ辐射衰变道ψ→γp(-p),γ∧(-∧),γ∑(-∑),γΞ(-Ξ)分波分析的理论公式.通过蒙特卡罗模拟,还给出了J/ψ→γp(-p)中光子和质子的角分布,它们可以作为将来对这些道分波分析的有用参考.     

用于ψ′→γ′χcJ→γ′γJ/ψ过程中多极分析的产生子

为了实验研究粲偶素ψ′级联衰变过程ψ′→γ′χcJ→γ′γJ/ψ,一个用于正确描述全部末态角分布的产生子是必要的.可以通过分析角分布的关联来确定这一过程的多极展开参数(或者等效的螺旋度振幅),而从中可以知道高阶电磁多极矩和相对论修正的贡献,同时可以检验ψ′是不是ψ(2S)和ψ(1D)的混合.介绍了一个能完全描述这一过程的角分布的产生子,同时讨论了测量多极参数的测量方法.这些都可以被用在BESⅢ或者CLEOc的分析当中.     

ψ＇→p角分布测量中的效率修正

利用参考衰变道J／ψ→p的高统计量通过判选条件转换实现对ψ’→p过程角分布测量中Monte Carlo效率的修正,并对该方法可能带来的系统误差进行估计,这些结果被用于ψ’→p角分布的测量．     

1－－QQqq态及其与QQ态的混合和强跃迁

本文从MIT口袋模型出发, 利用Born-Oppenheimer近似, 讨论11^－－P波QQqq态及其与QQ态的混合, 其中Q=c, b; q=u, d, 且QQ和qq都处于色单态. 在描述混合的耦合常数与味无关的假定下, 可以得到QQ激发态强跃迁过程(QQ)′→(QQ)ππ的一种近似标度性质, 所得到的ψ′→ψππ与Υ′→Υππ的宽度比也同实验基本符合. 上述混合的QQqq态中以0⁺⁺qq态为主, 由此可以解释实验观察到的ψ′→ψππ和γ′→γππ中的π的各向同性角分布.     

ψ′衰变中VP和PP模式的事例产生器

在北京谱仪(BES)原有模拟程序框架下,建立了适用于J/ψ,ψ’衰变到VP和PP模式、以及ψ→π⁺π^－ J/ψ而后J/ψ衰变到VP和PP模式的事例产生器,考虑了相应的角分布,为J/ψ,ψ′物理的研究提供了方便,在ψ′→γη,γη′,ωπ⁰,π⁺π^－,K⁺,K^－等分支比的测量中,这一事例产生器可用于选择效率的确定和本底估计.     

线性σ模型和在J/ψ→γp(-p)的p(-p)质量谱中观测到的增强现象

假定BES合作组在辐射衰变J/ψ→γp(-p)中观测到的p(-p)谱的增强是由于存在一个pp的分子态,用线性σ模型计算了它的束缚能和寿命.具体考虑了这种增强现象是由于p(-p)可能形成一个S波或P波共振态,并把计算结果和实验数据做了比较.与氘核不同,由于p(-p)可以通过s道湮没,因此通过研究它的总宽度可以获得线性σ模型及其相关问题的信息.     

J/ψ→ppω过程的协变张量分析方法

在相对论协变张量分析的理论框架下,给出了衰变道J/ψ→ppω对应各种可能的中间共振态N*的衰变振幅,通过Monte-Carlo模拟,得到该衰变道中p(p)角分布、pω(pω)不变质量分布及Dalitz图等.     

过程J/ψ→p+X,X→Δ+π产生重子共振态X的研究

利用螺旋度角分布分析和推广的矩分析方法,讨论了J?ψ衰变过程J/ψ→p+X,X→Δ+π,其中p和Δ分别是反质子和自旋–宇称为(3/2)⁺的Δ重子,给出了相应于自旋–宇称为(1/2)^±,(3/2)^±和(5/2)^±的重子共振态(包括混杂重子态)X的角分布和矩表达式.它们可以用来确定重子共振态X的自旋.     

用于ψ＇→γ＇xcJ→γ＇γJ/ψ过程中多极分析的产生子

为了实验研究粲偶素ψ＇级联衰变过程ψ＇→γ＇xcJ→γ＇γJ/ψ,一个用于正确描述全部末态角分布的产生子是必要的．可以通过分析角分布的关联来确定这一过程的多极展开参数（或者等效的螺旋度振幅），而从中可以知道高阶电磁多极矩和相对论修正的贡献，同时可以检验ψ＇是不是ψ＇（2S）和ψ＇（1D）的混合．介绍了一个能完全描述这一过程的角分布的产生子，同时讨论了测量多极参数的测量方法．这些都可以被用在BESⅢ或者CLEOc的分析当中．     

用实验确定新粒子X(3410)自旋宇称的一种方案

本文提出了用实验确定新粒子X(3410)自旋宇称的一种方案,建议在质心系总能量S^1/2=3.684GeV的e⁺e^-对撞产生ψ(3684)粒子的实验中,选取其中ψ粒子作辐射衰变ψ→X(3410)+γ的事例,测量伴随X产生的γ光子角分布和X作二体赝标介子衰变时赝标介子的能量分布。计算结果表明通过这样的测量就可以把X(3410)的自旋宇称明确而敏感地确定下来。     

ψ辐射衰变的角分布

J/ψ和ψ′粒子辐射衰变到介子的过程是寻找胶球,混杂态,抽取gg-qq耦合的极佳场所.北京正负电子对撞机(BEPC)已经积累了大量的J/ψ和ψ′事例,即将改进升级的BEPC及美国的CLEO-c还将获取更多的事例.这里首先利用协变张量方法提供了该类过程的角分布公式,然后利用螺旋度方法给出了ψ辐射衰变到两个赝标介子的角分布公式,以此为例讨论了螺旋度方法和协变张量方法的关系.     

对过程e+e－→J/ψ→γ+X(JPC),X→BB(重子,反重子)的角分布和共振态X的自旋–宇称分析

用螺旋度角分布方法对过程e⁺e^－→J/ψ→γ+X(J^PC),X(J^PC)→BB(重子,反重子)进行了分析,得到了X具有不同自旋─—宇称时角分布及投影角分布的形式,从而可以通过对实验数据的分析来确定共振态X的自旋性质.     

类钠离子光电子角分布的非偶极效应

基于密度矩阵理论和多组态Dirac-Fock方法,系统地研究了不同入射光子能量下类钠离子(20 Z92)3s,2p_(1/2)和2p_(3/2)子壳层的光电离过程,讨论了辐射场与电子相互作用的多极项对光电子角分布的影响,并给出了光电子角分布的偶极和非偶极参数.结果表明,非偶极项对光电子角分布的影响不仅与入射光子能量有关,而且与靶离子的原子序数、被电离电子的壳层等有着密切的关系.总体上,非偶极项对2p_(1/2,3/2)子壳层光电子角分布的影响大于对3s子壳层光电子角分布的影响;电偶极近似下,入射光子能量、靶离子核电荷数对s子壳层光电子角分布轮廓影响不大,对p子壳层光电子角分布影响较大,在高能光子入射下,低Z离子的p子壳层光电子角分布出现反常的角分布情况;考虑非偶极项之后,p子壳层的反常光电子角分布消失.     

ψ‘衰变中VP和PP模式的事例产生器

在北京谱仪（BES）原有模拟程序框架下,建立了适用于J／ψ,ψ‘衰变到VP和PP模式,以及ψ‘→π^ π^-/J/ψ‘衰变到J／ψ衰变到VP和PP模式的事例产生器,考虑了相应的角分布,为J／ψ,ψ‘物理的研究提供了方便,在ψ‘→γη,γη‘,ωπ^0,π^ π^-,K^ K^-等分支比的测量中,这一事例产生器可用于选择效率的确定和本底估计。     

确定ξ(2230)自旋的一种新方法

本文得到了过程e~+e~→J/ψ→γB(J~η)、B(J~η)→P_1P_2的矩的光子角分布,提供了确定ξ(2230)自旋的新途径.     

北京谱仪(BESⅡ)上p和鉴别的研究

以北京谱仪(BES)上常用的3种粒子鉴别方法为基础,充分利用BESⅡ所获取的R值扫描、J/ψ和ψ′数据中p,(p)以及其他带电粒子样本,对动量范围在0.3—1.2GeV的p和(p)鉴别方法进行分析研究,找到BESⅡ上p和(p)的最佳鉴别方法:动量低于0.6GeV只用dE/dx实现粒子鉴别,动量高于0.6GeV可用TOF或联合鉴别的方法,并给出p,(p)的鉴别效率以及本底的混入比例.     

对过程e~＋e~－→J／ψ→γ＋X（J~（PC），X→BB（重子，反重子）的角分布和共振态X的自旋－宇称分析

用螺旋度角分布方法对过程ｅ＋ｅ－～Ｊ／ψ→γ＋Ｘ（ＪＰＣ）→ＢＢ（重子，反重子）进行了分析，得到了Ｘ具有不同自旋─—宇称时角分布及投影角分布的形式，从而可以通过对实验数据的分析来确定共振态Ｘ的自旋性质．     

J/ψ衰变中的ΛΛ,ΛΛγ和ΛΛπ0产生

利用北京正负电子对撞机(BEPC)上的北京谱仪(BES)收集的7.8×10⁶个J/ψ事例,测量得到J/ψ→ΛΛ,ΛΛγ和ΛΛπ⁰三个衰变道的分支比分别为Br(J/ψ→ΛΛ)=(l.08±0.06±0.24)×10^－3,Br(J/ψ→ΛΛγ)－4(90% CL),和Br(J/ψ→ΛΛπ⁰)=(2.3±0.7±0.8)×l0^－4; 第一个衰变道的角分布为dN dcosθ=N₀(1+αcos²0),α=0.52±0.33±0.13.     

J/ψ→重子+反重子衰变的HOWL产生子的效率修正

发展了一种基于跃迁振幅信息的Monte-Carlo产生子来研究纯相空间产生子(HOWL)的效率修正. 对,J/ψ→pp, ΛΛ, pX衰变作了Monte-Carlo模拟,结果表明, 这种产生子能够很好地实现末态粒子的角分布. 与HOWL产生子比较, 发现末态粒子的角分布会对效率产生很大的修正. 所以, 对于长链的级联衰变, 推荐这种基于跃迁振幅信息的产生子.