LB膜隔离层对表面增强喇曼散射的影响

本文首次利用LB膜作为分子—金属间的隔离层,考察了表面增强喇曼散射的电磁增强机理,监测了表面增强喇曼散射信号随隔离层厚度的变化。在银膜/LB膜/吡啶+氯化钾系中,实验结果表明,隔离层厚度为5nm时,表面增强喇曼散射效应仍然存在,但在15nm时已测不到其信号,实验支持了电磁增强机理。     

表面增强红外付立叶变换喇曼散射

在Ag胶中对吡啶分子进行了红外表面增强付立叶变换喇曼散射研究,发现增强因子为3.4×10~4,添加少量KCL时为4.5×10~5。还对吖啶橙和罗丹明B荧光分子进行了红外付里叶变换喇曼散射测量并与可见光下的表面增强喇曼光谱进行了比较。在此基础上讨论了红外付里叶变换喇曼的优缺点和应用前景。     

近年国内非弹性光散射研究的一些进展

本文介绍了近二年来我国在用喇曼散射和布里渊散射研究半导体、金属及半导体超晶格,高温超导体、磁性物质和介电晶体等方面的进展,以及表面增强喇曼和受激光散射研究的进展情况。     

银片上茜素的表面增强共振喇曼散射效应及模式标识

本文对吸附在经连续的氧化 还原循环(ORC)过程处理的银片衬底上的茜素的表面增强共振喇曼散射(SERRS)特性进行了研究,并对茜素SERRS谱中的振动模式做了标识.结果表明,吸附在经氧化.还原循环(ORC)处理的银片衬底上的茜素分子,其表面增强喇曼散射的强度,主要是由于最靠近银片的一层分子的增强,而第一层以外的分子贡献很小.也就是说,表面增强喇曼散射具有单层饱和效应.茜素在经ORC处理的银片上和在银镜上所显示的SERRS特征基本一致,其中有些振动模式存在小的频移,这与银片、银镜各自的表面特性有关.     

Ag涂层内凹弧形针尖增强喇曼散射效应仿真研究

设计了一种表面镀有Ag涂层且具有内凹弧度的圆锥形钨(W)针尖,运用时域有限差分法建立了针尖-球形样品结构的针尖增强喇曼散射模型,研究了针尖增强效应及参数优化配置.采用波长632.8nm光源斜入射激励方式,对模型的针尖增强喇曼散射效应进行电磁场仿真计算,获得了模型在不同光源入射角度、样品粒径、针尖-样品间距下的增强电场强度和针尖增强喇曼散射增强因子.研究结果表明:当光源入射角为72°、样品粒径约为140nm、针尖-样品间距达到2nm时可产生最大的增强因子,达到104量级.该结果为制备高增强效率的探针针尖,及其在高空间分辨率和高检测灵敏度喇曼光谱仪中的实用化提供了参考依据.     

Ag2O胶体上吸附分子的表面增强喇曼光谱

记录了柠檬酸钠、偶氮苯、吡啶、花菁染料Ｄ１、Ｄ２和Ｄ２６６六种分子吸附在ＡｇＯ胶体上的表面增强喇曼光谱，并计算了增强因子的大小。结果表明：表面增强喇曼散射显 著，Ａｇ２Ｏ胶体是一种较好的半导体ＳＥＲＳ活性载体。     

一种具有较强表面增强喇曼散射效应的纳米银粒子

制备出一种新的纳米银溶胶,与传统银溶胶相比,不仅可见光透过率高,而且还有较强的表面增强喇曼散射(SERS)效应.当阴、阳离子型分子分别吸附于其表面上时,喇曼与传统银胶相比表观增强分别约为400倍、70倍.     

部分离化激光等离子体的受激喇曼散射不稳定性

由于部分离化激光等离子体中存在束缚电子，它可显著改变其参量不稳定性。本文分析了部分离化激光等离子体的受激喇曼散射的非线性色散关系，计算了钕玻璃倍频和三倍频激光受激喇曼散射的增长率，结果表明，前向受激喇曼散射显著增强，后向受激喇曼散射影响不大。     

非线性光散射、振荡与谐波产生

单壁碳纳米管表面增强喇曼散射的新方法=New technique in SERS study on single wailed carbon nanotubes[刊,中]/方炎(首都师范大学北京市纳米光电子学重点实验室.北京(100037)),欧阳雨∥光电子·激光.—2004,15(6).—731-733 依据碳纳米管独特的力学性能,在银表面直接研磨单壁碳纳米管(SWCNTs),在形成纳米级粗糙银表面的同时,SWCNTs管也吸附在银表面上,在银表面粗糙程度和SWCNTs厚度适中的区域得到了高质量的表面增强喇曼散射(SERS)谱。理论分析和实验结果表明,该方法是正确可行的。图2表1参10(于晓光)     

银三角纳米粒子的制备及其稳定性的研究

室温下,通过控制银种子胶体pH值,采用光诱导法制备出银三角纳米粒子,并对其表面增强喇曼散射活性和时间稳定性进行了实验研究.对比分析了新制备样品与在暗室中存放5个月样品的透射电子显微镜照片、紫外-可见吸收光谱和表面增强喇曼光谱.结果表明:所制备的银三角纳米粒子在室温暗室中存放5个月后其几何形状、尺寸以及相应吸收峰的位置基本不变,具有较好的时间稳定性,对罗丹明6G探针分子仍具有较好的表面增强喇曼效应.     

海胆状金纳米粒子表面形貌对表面增强喇曼散射特性的影响（英文）

采用改进的一步还原法合成了多种海胆状金纳米粒子,并对它们的表面增强喇曼散射特性与其表面形貌的关系进行了实验研究.实验表明,合成的海胆状金纳米粒子的直径及表面的尖刺大小可以通过改变加入到氯金酸溶液中的硝酸银的量来调节.当加入到氯金酸溶液中的硝酸银为1μL时,合成的海胆状金纳米粒子的直径最小而尖刺最长.同时测量的紫外-可见-近红外吸收光谱表明,海胆状金纳米粒子的局域表面等离子体共振带会随着加入到氯金酸溶液中的硝酸银量的增加而变宽.此外,通过喇曼标记分子对巯基苯甲酸(4MBA)的喇曼光谱测量发现,较小直径和较长尖刺的海胆状金纳米粒子具有更强的表面增强喇曼散射活性.     

表面极化声子的喇曼散射研究

本文主要研究表面极化声子的喇曼散射.在探测表面极化声子的衰减全反射方法以及喇曼散射方法的基础上,借鉴了Kretchmann配置的衰减全反射喇曼散射法,提出了Otto配置的衰减全反射喇曼散射法,并以CaF_2单晶体为样品做了一系列实验.同时,本文利用了能量守恒及平行于样品表面的能量守恒关系,利用了格林函数或响应函数所推出的表面极化声子的一般频散关系,理论上给出了CaF_2-空气表面极化声子的一个唯象的频散关系.实验上用特定设计制做的一个样品架对CaF_2样品测定了它与空气界面上的表面极化声子的频散关系,比较结果,理论与实验取得了比较令人满意的一致.     

海胆状金纳米粒子表面形貌对表面增强喇曼散射特性的影响

采用改进的一步还原法合成了多种海胆状金纳米粒子,并对它们的表面增强喇曼散射特性与其表面形貌的关系进行了实验研究.实验表明,合成的海胆状金纳米粒子的直径及表面的尖刺大小可以通过改变加入到氯金酸溶液中的硝酸银的量来调节.当加入到氯金酸溶液中的硝酸银为1μL时,合成的海胆状金纳米粒子的直径最小而尖刺最长.同时测量的紫外-可见-近红外吸收光谱表明,海胆状金纳米粒子的局域表面等离子体共振带会随着加入到氯金酸溶液中的硝酸银量的增加而变宽.此外,通过喇曼标记分子对巯基苯甲酸(4MBA)的喇曼光谱测量发现,较小直径和较长尖刺的海胆状金纳米粒子具有更强的表面增强喇曼散射活性.     

苯甲酸、邻羟基苯甲酸和对羟基苯甲酸在银胶粒中的表面增强喇曼散射

在银胶体中进行了苯甲酸、邻羟基苯甲酸(又名水扬酸)和对羟基苯甲酸的表面增强喇曼散射。得到并分析了这三种分子的增强喇曼谱。这三个分子都含有ν(C—CO₂^-)伸缩振动。水扬酸和对羟基苯甲酸是同分异构体,都含有ν(C—OH)伸缩振动,但处于不同位置上。借此我们分析了相对于表面不同距离和不同取向下的增强因子变化,并与纯电磁理论的球形颗粒模型进行了比较。发现了明显的分歧,讨论了可能的原因。还讨论了凝聚对增强因子的影响,并提出了控制胶体凝聚的可能途径。 关键词：     

核黄素/银溶胶体系的吸收光谱和表面增强共振喇曼光谱

利用可见紫外吸收光谱和表面增强共振喇曼散射光谱(SERRS)研究了核黄素和银胶颗粒的相互作用。不仅有效地淬灭了黄素发色团的荧光干扰,而且还使其喇曼散射得到显著增强。对SERRS进行了分析和指认,SERRS结果揭示出,黄素发色团与银胶颗粒相互作用所形成的络合物,不同于与银离子所形成的络合物。利用这一方法还得到1000cm^-1以下的喇曼带,这些带多与发色团的环呼吸振动和C—H面外变型振动有关。 关键词：     

掺杂的AgBr胶体上吸附分子的喇曼超增强现象

观察了吡啶和花菁染料D1吸附在掺杂HCOOˉ的AgBr胶体上的表面增强喇曼光谱。与吸附在未掺杂的AgBr胶体表面的增强喇曼光谱相比较 ,掺杂了HCOOˉ的AgBr胶体表面具有喇曼超增强效应。HCOOˉ的双电子转移作用导致AgBr胶体中Ag+n 簇的增加是产生喇曼超增强效应的主要原因 ,符合化学增强机制。     

卤化物对水扬酸分子表面增强喇曼信号的影响

研究了几种卤化物对水扬酸分子表面增强喇曼信号的影响,给出了表面增强喇曼谱(SERS)强度随卤离子浓度的变化及对时间的变化过程.并且对影响表面增强喇曼信号的机理进行了一定的分析.     

光诱导转化法制备片状三角形银纳米粒子的表面增强喇曼散射

采用柠檬酸三钠化学还原法制备球形Ag纳米粒子溶胶,并用高压球形氙灯对球形Ag纳米粒子溶胶进行光诱导实验.利用透射电子显微镜、紫外-可见吸收光谱研究了不同光照时间下的银胶纳米粒子的光谱特性和表面形貌,并以结晶紫为探针分子测量了银胶纳米粒子的表面增强喇曼散射光谱.实验结果表明:随着光照时间的增多,Ag纳米粒子溶胶颜色变化显著;紫外-可见吸收光谱吸收峰从单一峰渐渐显示出多个峰;透射电子显微镜图显示Ag纳米粒子由球形逐渐转变成片状三角形银纳米粒子、截角的片状三角形银纳米粒子;表面增强喇曼散射的增强效应随着光照时间的变化先逐渐增大,然后逐渐减小.     

固体的光散射讲座 第四讲 非线性喇曼散射

非线性喇曼散射是指由于分子的偶极矩或激活介质的宏观极化矢量与光电场强度呈非线性关系,所引起的喇曼散射过程.在自发散射过程的理论描述中,振动着的分子体系的偶极矩可以写成其中q为分子振动的简正坐标,u为分子体系的固有偶极矩,α(q)称为分子体系的极化率,β(q)等则可称为超极化率.显然,上式中第二项所引起的喇曼散射是线性的,第三项以后各项所引起的喇曼散射则属于非线性的,其中由β(q)所引起的喇曼散射则称为超喇曼散射[1,2] 当人射光较弱时,自发的线性及非线性喇曼散射效应都非常弱,而且它们是非相干的散射.当人射的泵浦光较强时,再…     

稀土配合物的喇曼散射和超喇曼散射效应

以可见光为激发光,观测了稀土配合物的喇曼散射和超瑞利、超喇曼散射光谱,简单论述了超瑞利和超喇曼散射的理论,对实验测出的谱线进行了认证与分析