TlBaCaCuO外延膜的光响应

在波长γ＝６３２．８ｎｍ，入射功率约０．８ｍ的Ｈｅ－Ｎｅ激光照射下，对ＴｌＢａ２Ｃａ２ＣｕＯ２（Ｔｌ－２２１２）外延膜的光响应行为进行了实验研究。结果显示：在样品转变温度（Ｔｃ＝１０５．５Ｋ）附近，ＴｌＢａ－ＣａＣｕＯ外延膜的光响应行为表现为辐射热与非辐射热效应共存现象。光响应信号电平与样品温度、偏置电流、及入射光束的调制频率等诸因素有密切关系的关系。实验结果还表明，辐射热与非辐射热效应的响应行为     

微波辐照TlBaCaCuO外延膜的研究

本文报道了高温超导体ＴｌＢａＣａＣｕＯ外延膜的微波（３６ＧＨｚ）辐照响应特性，在超导转变温区附近，其响应行为基本属于辐射热效应，在Ｔ＝１０７Ｋ附近，其微波响应率可达８．１４Ｖ／Ｗ，等效噪声功率ＮＥＰ约９．１５×１０＾－１１Ｗ／√Ｈｚ实验结果表明，该类器件可望用于宽电磁辐射检测。     

激光作用下超导外延膜中的温度场分布研究

从理论上分析了连续光（ＣＷ）辐射下超导外延膜样品的温度场分布情况，具体研究了热交换系数、热导率以及衬底的厚度等因素对超导膜上温度增量ΔＴ的影响．一方面给出了超导样品温度分布的物理图象，另一方面也为热探测器的研制提供有益的参考．     

YBa2Cu3O7-δ外延膜中的非线性光响应

实验结果表明，在连续波He-Ne激光(λ=0.63μm)照射下，YBa₂Cu₃O_7-δ(YBCO)外延膜在超导转变温度T_c以下附近温区的光响应行为，表现为辐射热效应和非辐射热效应同时存在，尤其当样品的R-T变化率dR/dT→0温区明显地表现为一种非平衡光响应行为，且随电流的变化呈非线性关系.基于上述实验事实，在光致准粒子激发假设下，对T_c附近YBCO薄膜中的非线性光响应机制进行了讨论；给出了光辐射 关键词：     

连续波化学氧碘激光器O_2（~1Δ_g）／Ⅰ_2最佳配比的理论分析与实验研究

通过对连续波ＣＯＩＬ小信号增益的分析得到，对连续波ＣＯＩＬ，Ｏ＿２（￣１Δ＿ｇ）／Ⅰ＿２存在最佳配比；实验结果表明：Ｏ＿２（￣１Δ＿ｇ）／Ⅰ＿２最佳配比约为５０～６０。通过建立一维预混模型，进一步研究了ＣＯＩＬ小信号增益以及—维空间分布依赖于Ｏ＿２（￣１Δ＿ｇ）／Ⅰ＿２配比的变化规律，当ｇ＿ｍＬ＿ｅ值依赖于Ｏ＿２（￣１Δ＿ｇ）／Ⅰ＿２配比（约４０～６０）而取极大值时，ＣＯＩＬ系统处于最佳工作状态。     

连续波化学氧碘激光器O_2（~1Δ_g）／Ⅰ_2最佳配比的理论分析与实验研究

通过对连续波ＣＯＩＬ小信号增益的分析得到，对连续波ＣＯＩＬ，Ｏ＿２（￣１Δ＿ｇ）／Ⅰ＿２存在最佳配比；实验结果表明：Ｏ＿２（￣１Δ＿ｇ）／Ⅰ＿２最佳配比约为５０～６０。通过建立一维预混模型，进一步研究了ＣＯＩＬ小信号增益以及—维空间分布依赖于Ｏ＿２（￣１Δ＿ｇ）／Ⅰ＿２配比的变化规律，当ｇ＿ｍＬ＿ｅ值依赖于Ｏ＿２（￣１Δ＿ｇ）／Ⅰ＿２配比（约４０～６０）而取极大值时，ＣＯＩＬ系统处于最佳工作状态。     

全固态瓦级连续波绿光激光器

报道一种ＬＤ端面泵浦Ｎｄ：ＹＶＯ４晶体，ＬＢＯ腔内倍频的全固态连续波绿光激光器，对ＬＢＯ采用Ｉ类非临界相位匹配，温度调谐，当泵光功率为６．２Ｗ时，获得了１．３Ｗ ＴＥＭ００模５３２ｍｍ连续波绿光输出，光－光转换效率达２１％，电一光转换效率达３％。     

集成光学TM模偏振器的制作

用扩钛和质子交换相结合的方法在ｘ切ｙ传ＬｉＢｎＯ３衬底上制成了ＴＭ模集成光波导偏振器。质子交换区位于扩钛波导的末端两侧。在质子交换区域Δｎｅ〉０，Δｎ０〈０，因此ＴＥ模辐射进入衬底。偏振器工作于１．３μｍ波长，消光比优于４７ｄＢ，光纤０－波导－光纤插入损耗３．５ｄＢ。     

硅键合SOI平面光波导探索

本文分析了ＳＩＭＯＸ／ＳＯＩ和ＤＷＢ／ＳＯＩ结构的性能特点。尝试用ＤＷＢ／ＳＯＩ材料制备不同波导层厚度的平面光波导样品，并测试了１．１５μｍ和１．５２３μｍ激光的ＴＥ和ＴＭ模的传输损耗。１．５２３μｍ光的ＴＥ模的最小传输损耗已达０．２７ｄＢ／ｃｍ。说明ＤＷＢ／ＳＯＩ材料是一种有潜力的光波导材料。     

钒氧酞菁多晶薄膜的稳态光电压特性研究

报道了Ａｌ／ＶＯＰｃ／ＩＴＯ夹心结构在稳态连续光照射下的光电压作用谱，稳态光电压作用谱不仅依赖于照射光的波长，而且依赖于ＶＯＰｃ（钒氧酞菁）多晶薄膜的堆积方式，对ＶＯＰｃ在相１，相１１，及α型三种堆积方式的稳态电压波长响应进行了研究，并对其内在机制作了初步探讨。     

Spiro－Oxaziue染料掺杂高分子材料光致变色效应的研究

报道Ｓｐｉｒｏ－Ｏｘａｚｉｕｅ染料掺杂高分子（ＳＯ／ＰＶＡ）膜具有很强的可逆光致变色效应，通过对这种高分子膜吸收光谱的测试，证实ＳＯ分子具有二个特征吸收带，一个在３６０ｎｍ，另一个在５９５ｎｍ，分别对应于二个分子异构体ＳＯ１和ＳＯ２，有关这种ＳＯ／ＰＶＡ光致变色过程的研究给出了ＳＯ１对紫外光和ＳＯ２对可见光（波长在５１５ｎｍ）的吸收系数分别为１．２ｃｍ２／Ｊ和６×１０－２ｃｍ２／Ｊ，ＳＯ２的寿命为３８ｓ。最后本文给出了采用这种ＳＯ／ＰＶＡ膜实现紫外－可见光图像转换和空间光调制操作的实验演示结果     

用光声法测定光学膜的破坏阈值

利用光声法研究光学膜在５５ｎｓ脉冲ＫｒＦ激光照射下的破坏现象，实验结果表明光学膜在受损后其膜层内的光声波的波形发生变形、波幅急剧增大，由ＺｒＯ＿２／ＳｉＯ＿２构成的四分之一波长膜堆其破坏阈值小于１Ｊ／ｃｍ￣２，光学膜发生破坏的主要原因是膜系中ＺｒＯ＿２膜层的吸收系数太大。为了提高光学膜的破坏阈值不仅要选择消光系数小的材料，而且还要考虑光的极化效应。     

VO2薄膜对TEACO2激光响应特性的实验研究

报道了ＶＯ２薄膜在ＴＥＡＣＯ２激光照射下的相变特性的实验研究，结果表明：对于本文镀制的ＶＯ２薄膜，在偏置温度为５２℃条件下，ＴＥＡＣＯ２激光入射能量密度为１５０ｍＪ／ｃｍ＾２时，可使ＶＯ２薄膜发生相变，响应时间，５０ｎｓ，恢复时间≈２００μｓ。     

La2/3Ca1/3MnO3薄膜的光致电阻率变化特性

射频磁控溅射法制备了La2/3Ca1/3MnO3纳米薄膜(LCMO).该薄膜发生FM-PM相变的转变点温度为Tc≈308K(近似为电阻峰值温度Tp);在不同温度下的光电导性质实验表明所制备的LCMO薄膜在连续激光作用时低温段(TTc时,ΔR/R＜0,即光电导效应.调制激光脉冲光响应实验发现,光致信号强度和温度及偏置电流之间存在非线性关系:光致电阻率增大信号极大值为偏置电流的二次函数,而极大值对应的温度和偏置电流成线性关系,同时,光响应有一个截止温度,并且存在最佳光响应偏置电流和温度条件.分析认为LCMO薄膜的光致电阻率变化特性和材料的eg↓自旋电子的状态以及与此相应的小极化子的形成有关.     

La2／3—xYxCa1／3MnO3系统中Y掺杂效应研究

实验上探讨了Ｙ３＋离子掺杂对Ｌａ２／３－ｘＹｘＣａ１／３ＭｎＯ３（０＜ｘ＜０．２）单相样品的结构及其输运性质的影响．结果表明，随着Ｙ的掺杂，晶胞参数收缩，从顺磁性半导体到铁磁性金属的转变温度Ｔｃ明显降低，而巨磁阻效应却大大提高．为了探讨其物理起因，我们对Ｔｃ温度以上的导电机理通过定量分析电阻随温度的变化而得以研究，结果表明，载流子的迁移遵从跳跃方式而不是热激活形式，在此基础上对Ｙ掺杂作用进行了讨论．     

YBCO/CeO_2/LaAlO_3夹层膜的界面研究

用俄歇电子能谱（ＡＥＳ）结合透射电子显微镜（ＴＥＭ）对磁控溅射法制备的ＹＢＣＯ／ＣｅＯ２／ＬａＡｌＯ３夹层膜中的元素在各层间的扩散行为进行了研究．结果表明，ＣｅＯ２作为一种缓冲层，能够阻挡住基底ＬａＡｌＯ３中元素向ＹＢＣＯ膜的扩散和ＹＢＣＯ膜中元素向基底的扩散，其本身向ＹＢＣＯ膜中的扩散也不多．ＴＥＭ的分析表明，ＣｅＯ２能保持完好的晶格结构，在其上能得到结构完整的高质量ＹＢＣＯ膜     

压缩因子Z〉1的定容高压气体的压力与温度的关系

改良了文献［１］的近似处理方法，从求解新的非线性常微分方程中，导出了Ｚ＞１的定容高压气体在（Ｔ０，ｐ０）附近的压力与温度的关系。对照Ｒｅｄｌｉｃｈ－Ｋｗｏｎｇ方程的计算值表明，在｜ΔＴ｜＜１５Ｋ时，其压力的平均相对误差小于０．９％。     

NH4NO3掺杂Na^＋,K^＋,Ag^＋,Pb^2＋晶体相变拉曼峰强行为研究：掺杂效 …

从掺杂晶体（Ｎａ＾＋，Ｋ＾＋Ａｇ＾＋，Ｐｂ＾２＋）ｘ（ＮＨ４）１－ｘＮＯ３相变时，拉曼峰强与温度的变化关系着手，深入人了掺杂离子效应，揭示了其中的标度性质，本文分不下列算：（１）前言，（２）实验；（３）ｌｎＩｒ与Ｉｎ│Ｔ－Ｔｃ│之线性关系，（４）不同振动模对不同掺杂程度的反应；（５）ｖ１振动模对不同离子掺杂的刻画；（６）反转行为，（７）ｄｃ与Ｍ＾１／２的线性关系。（８）掺杂效应的标度性，（９）结语     

激光二极管泵浦Nd：YVO4／LBO腔内倍频瓦级连续波绿光激光器

报道一种激光二极管端面泵浦ＮｄＹＶＯ４晶体、ＬＢＯ腔内倍频的全固态瓦级连续波（ＣＷ）绿光激光器。对ＬＢＯ采用Ｉ类非临界相位匹配（ＮＣＰＭ）、温度调谐，当泵光功率为５．５Ｗ时，获得了１．２ＷＴＥＭ００模５３２ｎｍ连续波绿光输出，光－光转换效率达２２％，电－光转换效率达３％。     

Rb3C60超导薄膜的电输运性质

在成功制备Ｃ６０外延薄膜的基础上，我们又尝试了碱金属Ｒｂ对该膜的掺杂。结果表明，从室温至８０Ｋ左右，Ｒｂ３Ｃ６０薄膜的电阻温度系数大于０，并近似符合公式：ρ（Ｔ）＝ａ＋ｂＴ＾２，与单晶样品一致。但是，当温度低于８０Ｋ以后，出现了弱的对数局域。在５Ｋ、零场下，样品的Ｊｃ值一般为１０＾３－１０＾４Ａ／ｃｍ＾２，且有如下规律：Ｊｃ（Ｔ）＝Ｊｃ（０）（１－Ｔ／Ｔｃ）＾ａ，α＝１．３－２．０。此外，我们还测