谈迅速调出白光干涉彩纹的方法

本文介绍的调节白光干涉彩纹方法给出TM1／M2的判据及等光程差IO大致位置的估计方法，大大缩短了调节时间．一、MI／／M。‘的调节白光相于长度仅数微米，故要获得白光干涉基本应做到M；／／M。附图为观察激光点光源非定域干涉田的等效光路图，cd为丝杆的轴线，点光源S’在M。‘中的像为S。’；在MI的两个不同位置xl、x，的像为511’、s12’．显然，若MI川M。’，夹角为a．当MI远离M；’而移动时，干涉囵中心将由PI移向P：．且愈在靠近M。’的区域移动MI，引起的囵中心的位移愈大．若MIVM：’，则移动M；时，圈中心总不动．故…     

光学学报 第22卷(2002年)作者索引(Author Index)

Akira Sugiyama杉山僚627Bai Jian白 剑 1328Bai Shengyuan白胜元794Bian Songling卞松玲 1229Bourdet G L 1216Cai Haiwen蔡海文1165,1076Cai Mengqiu蔡孟秋1296CaiXijie蔡希洁126Cai Yangjian蔡阳健542CaoBailing曹百灵165,238Cao Gertrui曹根瑞858Cao Guoxi曹国喜110,226,1132Cao Jianlin曹健林852Cao Zhuangqi曹庄琪665,924。1104Cartwright C M 1251Chai Lu柴路1151,1206ChangYuchun常玉春1032Chen J3ai陈柏568,709Chen 13aoxue陈抱雪670Chell Bingquan陈炳泉1358Chert Caihe陈才和340Chert Changgeng陈长庚355Cher…     

MC与M_(n+1)AC_n稳定性与电子特征的第一性原理研究

研究M C与M n+1A C n(M=Sc,Ti,V,Cr,Mn;A=Al,Si,P,S;n=1,2,3)结构的稳定性与电子特征有利于探究三元层状结构M n+1A C n稳定性的内在原因和设计新型M n+1A C n结构.第一性原理计算研究表明,M-3d与C-2p轨道间的电子转移对M C与M n+1A C n的形成焓有较大影响.供电子能力较强的前过渡金属可以形成稳定的M C结构.计算结果显示,M C结构是缺电子体系,其趋向于与具有一定供电子能力的MA结构结合形成M n+1A C n.与M2PC和M2SC相比,M2Al C和M2Si C可以更为容易地被分离成二维M2C结构.     

用补偿法校准互感

我们采用补偿法校准互感能达到很高的精确度.具体做法是,如图接好线路,注意使M0与Mx反接.将开关K1、K2打开,用跃接法接合开关K,调M0使检流计指零(为提高灵敏度,应在开关K正反向跃接时指零)此时Mx、M0所产生的感生电势差额被M’0所产生的感生电动势完全补偿.则Mx=M0+M’0.接着要判断M0与M0产生电动势的方向.即先闭合开关K1,跃接开关K(单边跃接,不要反向!).记住此时检流计偏转方向是M0的感生电动势方向(　.M0<相似文献   

中国光学与应用光学文摘作者索引

K irm M 010420 MasearenhasA 0 10724 Reiseh Renate 010480 ZimmererG 0 10420 曹秋生 曹胜利 曹天德 曹薇 曹文华 陈文彬 陈文建 崇英哲 初起波 丛军 丛小杰 崔碧峰 祥忠勋莉平 凤虎骥勤庆树延一 崔崔崔崔崔崔崔崔 A 艾勇 安良 安晓强 安毓英 安振峰 0 10616 010640 010642 010650 010278 010629 010098 010131 曹文田 曹向群 曹晓燕 曹小龙 曹涯雁 曹益平 曹铺 曹召良 曹振新 曹治国 曹钟慧 曹卓良 010123 0 10462 010072 010237 010380 0 10393 010436 010460 010407 0 10704 010413 0 10656 0 10024 010728 010361 010288 010634 …     

M’型GdTaO4电子结构的第一性原理研究

运用基于密度泛函理论的赝势平面波方法计算了M’型GdTaO₄的电子结构.结果表明：M’型GdTaO₄价带顶主要由O-2p电子构成,导带底由Ta-5d的e轨道电子构成;当U_eff=8 eV时,自旋向上和自旋向下的Gd-4f电子分别局域于价带顶以下627 eV和导带底以上301 eV处;计算得到M’型GdTaO₄的折射率为224,与应用半经验的Gladstone-Dale关系得到的结果符合得很好. 关键词： M’型钽酸钆 第一性原理计算 能带 态密度     

作者索引(一九八六年第六卷)

A6oO互二Od61(yOI.6,1986) BDB山*血…(鲍@致)…………………………·10·875Daiwh。n ei 戴凤妹)……………………………s·966Bisn Beta(卞蓓亚卜…………………………·2·185 Dai Meds。(戴美H)……·、…。··。t……………··n·1098Bian SAsopi。g 边少平卜………………………·11·966 Deng Ximlng 邓锡铭)…………1·6;2·IO4;3·250; 9.769,789 口 *[gH“”q”“”(丁汉泉)··’··’………’…………··8·714 ]3ilZg Ze’a。(丁泽安卜…………………·7·625; 10·880C邑 Jigua。g(蔡继光)…………………··,…     

Calendar

August 13——15,1990,Goteborg inter.noise’90Sweden Conference Secretariat: Department of Applied Acoustics,Chalmers University of Technology S一4 l 2 96 Gothenburg.Sweden Phone:INT+46—3l 72 22 11。 Fax: INT+46—3l 72 22 12August 19—22,1990,Hotel Faaborg vjord Denmark Perception of reproduce sound(Subjective and objective criteria) Secretariat:Eva Rudolf Ingeni f rh li skolen Aarhus Tekniknm Dalgas Avenue 2,DK 8000 Aarhus C.September 1l—l 990。M arseille IX白ne JESPA 9th M…     

迈克尔逊干涉仪中实现等倾等厚干涉的条件

用面光源照明迈克尔逊干涉似,可以获得等倾和等厚的干涉条纹。其实现的条件为1.等(?)干涉要求反射镜M_1与反射镜M_2的虚象M’_2,平行(见图1),实验中能达到的平行度是多少?调出等倾条纹时,左、右(或上、下)移动眼晴,圆条纹随眼作平移,条纹半径基本不变。如半径略有变化,中心由暗变亮。则表明M’_1、M’_2不完全平行。     

物理学报 第34卷 1985年 总目录

第1期用夸克模型探索”一N相互作用…………………………匝圃杨建华 程同均 杨荣辅(1)Al激光等离子体的谱线展宽及线形研究………佘永柏 陈韵芳 赵汝文 张秀兰潘广炎(10)注入信号对自由电子激光的影响…………………………方洪烈G.’J’.Mocw M.().sc。川y r l 7)高压H:受激喇曼散射的阈值与能量转换效率………………………………………………… ……………………………………郭炎理丁海曙姚敏言 娄采云李港周寿桓(2{)0i(¨1)解理面氧吸附后si,J一矿矿俄歇谱形的分析……………徐至中 戴道宣邹惠良(32)Y。I。e,一。Mn。o。:的磁结构和…     

乙烯基自由基与IB金属小团簇的相互作用研究

采用密度泛函理论的B3LYP和PBE1PBE方法,对IB金属小团簇与C2H3自由基间的相互作用进行了研究.结果发现:C2H3M0/-n(M=Cu、Ag、Au;n=1-3)最稳定及其异构体的结构都相同,只是键长、键角有所不同.在C2H3M0/-n(M=Cu、Ag、Au;n=1-3)的最稳定结构中,C2H3自由基和金属团簇都作为整体单元存在.由于金属团簇与C2H3自由基的相互作用,在红外吸收光谱中,C2H3自由基中C=C、C-H键的伸缩振动发生了红移,而随着团簇中金属原子数目的增多,C=C键及C-H键的伸缩振动,红移程度减小.基于含时密度泛函(TDDFT)计算,模拟了C2H3M-n(M=Cu、Ag、Au;n=1-3)最稳定结构的光电子能谱(PES).     

EPR——标准样品

SAMPLE No. SPI NS EPR SPECTR 2 MMnS01·H20M1—3×10z‘M2—1×102。M3—5x10”M·～j9×10“M5—6×10¨M 6—1×101 0M.一一5×10’7 VOS04·×H20公/ f/ 缨 \/蓦V2--薰10~1--5 x 101"102 10i1 lO i誓二 1× ¨ / \汇。锄。√/\ ’.一V5—6ר I /V 6～× ¨ \ / .V,一×’。 V —G值△Hp~(G)2.004土0.001 204±11.977土0.001130±lEPR——标准样品…     

洛埃镜干涉中的一个值得注意的问题

洛埃镜干涉实验装置由平面反射镜MM’、线光源S1、接收屏幕F和挡光板P组成，如图1所示．当入射角很大时，直接入射到接收屏幕的光和由反射镜反射到接收屏上的光相遇，在屏幕上形成明暗相间的干涉条纹，并且当屏幕水平移到紧贴反射镜的边缘M’时，屏上过M’处是一条平行于线光源的暗纹．由此我们认为当光掠入射时，     

作者索引 Cumulative Author Index for Vol.23,No.1～4

Ammar A H p.137 FENG Xiulan（冯秀岚）p.17BAI Yonglin（白永林）p40 FENG Yanhua（冯艳华）p157Brycle M R P 17 FU Lianshe（符连社）P 228BU Ren’an（卜忍安）p 197,201 GAN Fuxi（干福妄）p 152CAI HOnghong蔡红红）p 197,201 GAf） Wenbao（高文宝）p 7,265＊＊IZhgsn尔蔡志岗）卜129 ＊＊ODn高 欣） o90C…     

Density functional investigations for geometric and electronic properties of In4M and In12M （M = C,Si, In） clusters

First-principle calculations are performed to study geometric and electronic properties of both neutral and anionic In4M and In12M （M = C, Si, In） clusters. In4C and In4Si are found to be tetrahedral molecules. The icosahedral structure is found to be unfavourable for In12M. The most stable structure for In12C is a distorted buckled biplanar structure while for In12Si it is of an In-cage with the Si located in the centre. Charge effect on the structure of In12M is discussed. In4C has a significantly large binding energy and an energy gap between the highest-occupied molecularorbital level and the lowest unoccupied molecular-orbital level, a low electron affinity, and a high ionization potential, which are the characters of a magic cluster, enriching the family of doped-group-IIIA metal clusters for cluster-assembled materials.     

用两种等效观点处理磁介质问题时容易犯的一个错误

磁介质理论中分子电流、磁荷两种观点是等效的。但在处理无穷大磁介质挖空腔问题时,学生容易发生一个错误,得出似乎不等效的结论.下面以相对于磁化方向的细长腔和扁平腔为例来说明。 用分子电流观点计算,挖细长和扁平空腔所产生的附加场B’分别为-u0M和0。如果利用公式[注]于空腔内,因为M=0,得到B’=μ0H’。于是有H’=-M和0。但用磁荷观点计算的附加场H’分别为0和M。这与上述结果矛盾。 是否在这里两种观点不等效?不是的。在这里,问题出在(1)式不适用。追究(1)式的来源,总场B和H之间的关系是。因为传导电流所产生的场,故得(1)式,所以…     

局域规范群C~∞(M,G)上不存在有限不变正测度(英文)

研究了对 Faddeev- Popov方法有关键意义的局域规范群上不变测度的存在性问题 .证明了局域规范群 C∞ (M,G) (M为一紧致流形 ,G为一矩阵李群 )上不存在有限的平移不变的正测度. In is proved that on the local gauge group C ∞ (M,G) ( M a compact manifold and G a matrix Lie group) there does not exist a finite positive invariant measure.     

M’型GdTaO4电子结构的第一性原理研究

运用基于密度泛函理论的赝势平面波方法计算了M’型GdTaO₄的电子结构.结果表明：M’型GdTaO₄价带顶主要由O-2p电子构成,导带底由Ta-5d的e轨道电子构成;当U_eff=8 eV时,自旋向上和自旋向下的Gd-4f电子分别局域于价带顶以下627 eV和导带底以上301 eV处;计算得到M’型GdTaO₄的折射率为224,与应用半经验的Gladstone-Dale关系得到的结果符合得很好.     

Ab initio investigations of the charge transport properties of endohedral M@C20（M=Na and K）metallofullerenes

Using density functional theory and quantum transport calculations based on nonequilibum Green’s function formalism,we investigate the charge transport properties of endohedral M@C 20 (M=Na and K) metallofullerenes.Our results show that the conductance of C 20 fullerene can be obviously improved by insertion of alkali atom at its centre.Both linear and nonlinear sections are found on the I-V curves of the Au-M@C 20-Au two-probe systems.The novel negative differential resistance behaviour is also observed in Na@C 20 molecule but not in K@C 20.     

Magnetic entropy change and large refrigerant capacity of Ce6Ni2Si3-type GdCoSiGe compound

Magnetic entropy change (△S M) and refrigerant capacity (RC) of Ce 6 Ni 2 Si 3-type Gd 6 Co 1.67 Si 2.5 Ge 0.5 compounds have been investigated.The Gd 6 Co 1.67 Si 2.5 Ge 0.5 undergoes a reversible second-order phase transition at the Curie temperature T C=296 K.The high saturation magnetization leads to a large △S M and the maximal value of △S M is found to be 5.9 J/kg · K around T C for a field change of 0-5 T.A broad distribution of the △S M peak is observed and the full width at half maximum of the △S M peak is about 101 K under a magnetic field of 5 T.The large RC is found around T C and its value is 424 J/kg.