Cd-Sn(0.2)-Zn三元合金高压相图的测定

 为了验证三元合金高压相图的计算结果，本文采用高压DTA方法，测定了Cd-Sn-Zn三元系中x_Sn=20 at.%截面的高压垂直截面相图，实验压力为0、0.5、1.0、1.5 GPa。测得的常压相图（p=0 GPa）中其液相线与H. J. Bray的实验结果完全相符，所得高压相图与常压相图比较，在p=1.5 GPa时低共晶点上移了大约35 K，共析组成向富锌端移动了大约8%。     

高压对高温超导体La1.85Sr0.15CuO4电子结构的影响

 采用Recursion方法计算了常压和1 GPa、4 GPa、8 GPa高压下La_1.85Sr_0.15CuO₄的电子结构，给出了费米能、费米能处态密度以及各晶位原子价的定量变化。结果表明：高压下T_c的变化可能源于CuO₂面上氧空穴和铜空穴数目的改变，且氧空穴数目的增加有利于超导性。     

Pb0.8Sn0.2Te晶体高压相变的X射线衍射研究

 利用X射线粉末衍射方法，在室温高压下观察到了Pb_0.8Sn_0.2Te晶体的压致相变现象。实验是在DAC高压装置上完成的，压力从零逐步加至25.2 GPa。在常温常压下，Pb_0.8Sn_0.2Te具有fcc结构。从实验结果看到，有两个结构相变存在，分别在压力为6.1 GPa和14.9 GPa附近。我们认为，前一个结构相变与Pb_0.8Sn_0.2Te晶体的金属化有密切关系。实验分别从10.0 GPa和25.2 GPa降压至零，发现相变均是可逆的。     

高压下高温超导材料YBa2Cu3O7的电子结构

 本文选用拟合能带的Harrison参数构造紧束缚哈密顿矩阵，采取Recursion方法计算了YBa₂Cu₃O₇晶体在常压下与9 GPa高压下（此时晶格常数压缩3%）的电子结构。讨论了高压对于电子结构的影响。给出了高压下费米面移动，能带展宽和各晶位原子价变化的定量结果。     

MnF2的高压Raman光谱研究

 本文首次报道了在0~3.21 GPa压力范围内MnF₂的高压Raman光谱，结果表明压力在1.32 GPa附近，MnF₂发生了一次结构相变，晶胞中氟原子构成的八面体没有解体。在3.21 GPa下，Raman谱带消失，表明又有一次结构相变发生。     

过渡金属锇在高压下的力学特性

 基于密度泛函理论平面波赝势法的第一性原理计算,研究了过渡金属锇在高压下的状态方程、弹性常数和其它力学性质。 计算结果表明：过渡金属锇具有很高的体积模量B₀（423.9 GPa）和弹性常数C₁₁（771.3 GPa）与C₃₃（852.0 GPa）,与金刚石的（B₀=452.8 GPa,C₁₁=C₃₃=1 082.9 GPa）比较,具有超低压缩特性;表征材料抵抗剪切变形能力的弹性常数C₄₄（269.8 GPa）和切变模量（276.8 GPa）只有金刚石的（C₄₄=586.9 GPa,G=537.5 GPa）一半,而所成的又是纯金属键,因此锇不具有超硬性。最后,定性分析了它的高体积模量和低硬度的微观电子机制,这对于设计与合成新的超硬性材料具有启发意义。     

Hg1-xCdxTe在高压下的结构、状态方程与相变

 利用X射线粉末衍射方法,在室温高压下观察到了Hg_1-xCd_xTe（x=0.19）的相变。实验是在DAC高压装置上完成的,压力从0逐步加至10.1 GPa。在常温常压下Hg_1-xCd_xTe（x=0.19）具有闪锌矿结构。从实验结果看到,在压力为3 GPa和6.8～8.3 GPa之间有两个结构相变存在。初步认为,后一个相变与Hg_1-xCd_xTe（x=0.19）的金属化有密切关系。通过计算,得到了它在相变前的状态方程,并且与二元HgTe化合物在相变规律上进行了比较。     

埃洛石的Birch-Murnaghan状态方程和高压物性

 用欧拉有限应变理论分析了埃洛石的冲击Hugoniot实验数据,得到了其低压相和高压相的等熵体积模量K_0S及其对压力的一阶导数K′_0S。对低压相,在γ＝0.43(ρ₀/ρ)时,K_0S＝32.16 GPa,K′_0S＝7.17;对高压相,在γ＝1.0(ρ₀/ρ)^1.5、且相变能各取579.1 J/g（常压下的值）和1 000 J/g时,K_0S、K′_0S分别为103.28 GPa 、4.97和95.85 GPa、5.35。根据高压下物性参数的跃变,讨论并分析了其各个相区物质组成的差异。     

β-FeSi2的高压研究

 对β-FeSi₂晶体进行了原位X射线衍射高压研究。利用同步辐射X射线衍射原位研究了β-FeSi₂的高压相演化，发现压力在4.3 GPa时出现相变，在25.8 GPa时相变完成。指标化结果表明：经高压处理后得到的产物具有四方结构，其晶格常数为：a=b=1.004 9 nm，c=0.339 4 nm。     

巨磁阻材料Sr2CrWO6高压下的结构稳定性和电学特性

 采用金刚石压砧高压装置，研究了双钙钛矿结构化合物Sr₂CrWO₆在室温下、34.5 GPa压力内的同步辐射X射线衍射谱，发现在9.6 GPa的压力点样品的结构有所变化。结合室温下20 GPa内电阻和电容随压力的变化，证明样品在9 GPa附近发生了晶体结构相变，而在2~5 GPa的压力范围内样品发生了电子结构相变。     

Cd-Sn-Zn三元系高压等温截面图的计算

 本文根据相图的边界理论和平衡体系中诸组元在各相中化学势相等的原理，计算了Cd-Sn-Zn三元共晶系的高压水平截面图。依据所得结果绘制出该三元系在一定温度下（500 K）不同压强时的固液平衡水平截面图，并绘制出液相面投影图。计算过程中对各组元的偏摩尔体积虽作了一些近似，但计算结果仍与文献值符合。从计算结果可知，对于该三元系来说，压强增加使体系液相区变窄。     

加压对110 K Bi-Pb-Sr-Ca-Cu-O单相样品超导电性的影响

 在静压0~1 GPa（10 kbar）范围内，80~300 K温区，用测量电阻的方法，研究了Bi-Pb-Sr-Ca-Cu-O（起始转变温度T_c^on=110 K，终止转变温度T_c^fi=106 K）的起导电性。观察到超导临界温度T_c随压力以dT_c/dp=2K/GPa的速率增高，而在不同压力下的斜率d logR/dp却保持不变。     

90 GPa（准）静水压力的产生及压力分布的测量

 本文使用固态氩做传压介质，在自制的Mao-Bell型金刚石对顶砧装置中获得了90 GPa的准静水压。通过测量样品室内不同位置上红宝石荧光R₁线的频移来确定压力分布。实验结果表明在80 GPa以下，样品室内不同位置上的压力与平均压力（p）的差Δp很小，最大的Δp/p不超过1.5%。在90 GPa时，红宝石的荧光R线与常压的很相似。这表明利用固态氩做传压介质可以获得接近100 GPa的准静水压。此外，对红宝石荧光光谱中位置在14 938 cm^-1和14 431 cm^-1两条谱线随压力的变化情况也作了讨论，并由此得出结论，14 938 cm^-1这条线也可用来标定压力。     

Cd1-xZnxTe在高压下的电学性质、状态方程与相变

 在金刚石压砧装置上,采用电阻和电容测量方法研究了Cd_1-xZn_xTe（x=0.04）在室温下、17 GPa内的电阻、电容与压力的关系。实验结果表明,它在3.1 GPa左右和5 GPa左右发生了两次电子结构相变,而在3.1 GPa以上和5.7 GPa左右发生了两次晶体结构相变。同时,还在活塞-圆筒测量装置上研究了Cd_1-xZn_xTe（x=0.04）在室温下、4.5 GPa内的p-V关系。实验结果表明它在3.8 GPa左右发生了相变。本工作还给出了它在相变前后的状态方程,以及它的Grüneisen参数γ₀、体弹模量B₀ 与B₀ 的压力导数B₀′。     

CsBr高压X光研究

 采用同步辐射X光源和能散法，对CsBr粉末样品进行高压原位X光衍射实验。由金刚石对顶压砧高压装置（DAC）产生高压，用已知状态方程的Pt粉末作内标，由Pt的衍射数据确定样品压力，最高压力达64.4 GPa。实验结果表明：室温常压下原始CsBr样品是具有简单立方结构的晶体，其晶格常数α＝0.428 5 nm。高压下CsBr的结构有所变化，在51.3~58.4 GPa的压力范围内，(110)线和(211)线发生劈裂，从而形成了四方相。     

The pressure dependence of the crystal structures of La2CuO4 and YBa2Cu3O7

Abstract

The p-T phase diagrams of AgCl and AgBr have been evaluated in the pressure range up to 5 GPa and the temperature range 0 to 800°C using the GeO-CalC computer program and compared to the earlier determined phase diagram of AgI. The phase diagrams were calculated using available thermodynamic data and compared to experimentally determined ones. The results of these comparisons were used to check the internal consistency of the data and to determine unknown quantities.     

Experimental constraints on the phase diagram of elemental zirconium

The phase diagram of zirconium metal has been studied using synchrotron X-ray diffraction and time-of-flight neutron scattering at temperatures and pressures up to 1273 K and 17 GPa. The equilibrium phase boundary of the α-ω transition has a dT/dP slope of 473 K/GPa, and the extrapolated transition pressure at ambient temperature is located at 3.4 GPa. For the ω-β transition, the phase boundary has a negative dT/dP slope of 15.5 K/GPa between 6.4 and 15.3 GPa, which is substantially smaller than a previously reported value of −39±5 K/GPa in the pressure range of 32-35 GPa. This difference indicates a significant curvature of the phase boundary between 15.3 and 35 GPa. The α-ω-β triple point was estimated to be at 4.9 GPa and 953 K, which is comparable to previous results obtained from a differential thermal analysis. Except for the three known crystalline forms, the β phase of zirconium metal was found to possess an extraordinary glass forming ability at pressures between 6.4 and 8.6 GPa. This transformation leads to a limited stability field for the β phase in the pressure range of 6-16 GPa and to complications of high-temperature portion of phase diagram for zirconium metal.     

Pressure effects on the kinetic properties and phase transitions in lithium

The pressure dependences of the electrical resistance and thermal electromotive force of lithium were measured at room temperature. The results substantiated the occurrence of a phase transition caused by increasing pressure (6.7 GPa). A phase transition was detected when pressure was decreased (6.4 GPa). Temperature effects on the pressures of these transitions were studied near room temperature. At pressures above 4 GPa, the pressure dependences of thermal electromotive force and of the velocity of ultrasonic shear waves in BCC lithium exhibited anomalies. The suggestion was made that applying pressure increased the role played by electron-phonon and phonon-phonon interactions in lithium.