渤海J油田储层核磁共振测井孔隙度影响因素分析及校正

渤海J油田沙河街组储层核磁共振（NMR）测井孔隙度和岩心NMR孔隙度均低于岩心氦孔隙度，这种现象影响了NMR测井的应用效果．通过开展岩心NMR实验，对该研究区仪器采集参数、井眼环境以及储层流体性质等因素进行分析，发现造成储层NMR测井孔隙度偏低的主要原因是高矿化度泥浆滤液侵入．基于饱和不同矿化度盐水对T₂谱的影响规律，确定了需要对T₂谱进行形态校正的矿化度下限值，并建立了对应不同矿化度的T₂谱形态校正模型及NMR孔隙度校正方法．应用结果表明，校正后的NMR测井孔隙度与岩心氦孔隙度的平均相对误差从13.56%下降至2.81%，有效提高了NMR测井孔隙度的精度．     

基于二维核磁共振弛豫谱的雷四段孔隙度计算方法

基于常规测井资料的体积模型和一维核磁共振（NMR）测井资料的固定截止值法，可以计算地层孔隙度，但是扩径段孔隙度计算结果偏大.本文通过川西海相雷四段岩心样品NMR实验和实测二维NMR测井资料，开展扩径段的T₂、T₁孔隙度计算方法研究.首先总结不同孔径流体在T₂谱和T₁谱上的响应特征，分析钻井液流体峰截止值的分布范围和影响因素，建立钻井液流体弛豫时间截止值的计算模型；然后根据未扩径段和扩径段的粘土束缚水弛豫时间截止值确定原则，确立变粘土束缚水弛豫时间截止值的有效孔隙度计算方法.多口井的应用效果表明，基于T₁谱的孔隙度计算结果精度更高、定量分析误差小，能有效解决扩径段孔隙度计算结果偏大的问题，满足储层评价的要求.     

回波间隔对核磁共振表观孔隙度的影响及矫正方法

本文对具有特定横向弛豫时间（T₂）的硫酸铜溶液进行了多回波间隔（T_E）的核磁共振（NMR）实验，并利用数值模拟对32组具有不同弛豫分量的模型进行了变T_E模拟实验，定量研究了T_E对致密油气、页岩气等低孔低渗储层NMR孔隙度的影响规律.实验结果表明，随着T_E的增大，各T₂弛豫组分NMR孔隙度先维持在100%左右，然后迅速衰减，当T_E增加到一定数值时，趋近于0；不同T₂弛豫组分NMR孔隙度开始迅速衰减及最后变为0的T_E值存在显著差异.根据不同T₂弛豫组分NMR孔隙度与T_E的关系，将整个NMR测量分为无损测量区、快速衰减区、无效参数区和仪器盲区4个区域.对特定弛豫组分而言，在快速衰减区弛豫组分损失量与T_E呈对数关系，本文还给出了该区域NMR孔隙度的校正公式及方法.     

基于T2截止值的幂函数构建毛管压力曲线

岩心核磁共振（NMR）T₂谱和毛管压力曲线都在一定程度上反映了岩石孔隙结构，理论分析表明可利用T₂谱构建毛管压力曲线，由此快速获取储层孔隙结构的信息．本文对18块岩样T₂分布和毛管压力曲线进行了分析，提出将T₂截止值作为幂函数的分段点，采用分段幂函数方法构建岩样的NMR毛管压力曲线，并与采用不分段幂函数方法获得的毛管压力曲线进行了对比．研究结果表明，与不分段幂函数方法相比，分段幂函数方法得到的结果和压汞实验测定的毛管压力曲线吻合度更高，平均拟合度（R²）达到0.943 1，并且论证了T₂截止值作为分段点进行分段幂函数法构建NMR毛管压力曲线的合理性和可靠性．T₂截止值的引入提高了幂函数法构建NMR毛管压力曲线的精度，是利用NMR T₂谱构建岩样毛管压力曲线的有价值探索．     

岩心核磁共振实验对低孔低渗碳酸盐岩储层的适应性研究

低孔低渗碳酸盐岩储层矿物成分复杂、岩石骨架参数难以确定、储集空间类型多样、孔隙结构及孔渗关系复杂、常规测井曲线响应特征不明显，使其测井评价极其困难．本文利用核磁共振测井定量评价低孔低渗碳酸盐岩储层岩心的孔隙结构、计算储层参数．利用T₂谱分布曲线分析孔隙结构、计算T₂截止值；在此基础上计算岩心总孔隙度、有效孔隙度、束缚水孔隙度、渗透率等储层参数，并与常规岩心实验结果进行对比分析；最后，总结出核磁共振测井在低孔低渗储层中的应用优势与局限，为核磁共振测井评价模型的建立提供基础数据．     

川西致密气藏二维核磁共振测井优化设计与应用

二维核磁共振（NMR）测井在储层参数计算与流体性质判别应用中的作用逐渐受到重视.然而在川西致密气藏开展二维NMR测井应用之初,遇到了现有观测模式下资料采集效率较低、测井结果与地质条件不匹配等难题.通过对比两种常用的二维NMR测井方法,开展致密气藏二维NMR测井观测模式设计方法研究,结合致密气藏实际应用效果分析,明确了横向弛豫时间-纵向弛豫时间（T₂-T₁）方法比横向弛豫时间-自扩散系数（T₂-D）方法更适用于致密气藏,总结了一套致密气藏二维NMR测井观测模式设计流程与参数取值方法,设计出了适用于致密气藏的观测模式TGR01（tight gas reservoir 01）.新设计的观测模式在致密气藏的应用效果优于现有的二维NMR测井观测模式,结合T₂-T₁方法可以有效识别储层中的流体信号,解决致密气藏综合评价难题.     

川西气田白云岩储层二维核磁共振测井气水识别方法

川西气田雷口坡组四段白云岩储层具有良好的天然气勘探开发前景，但是储层分布具有较强的非均质性，利用常规测井和一维核磁共振测井方法判断储层流体性质存在多解性．通过分析川西雷四段白云岩储层地质特征与测井响应特征，开展岩心二维核磁共振实验，明确了实验室分析与测井过程中环境、参数等影响因素，建立了岩心分析结果的校正方法，明确了钻井液、束缚流体、可动水与天然气信号在二维核磁共振测井中谱分布区间，建立了基于T₂-T₁、T₁/T₂（R）的白云岩储层二维核磁共振测井气水识别图版．利用图版对川西雷四段储层流体性质开展评价，二维核磁共振测井解释结论得到了实钻测试结果的验证，该气水识别方法填补了常规测井、一维核磁共振测井在评价储层气水关系中的缺陷，可有效解决白云岩储层流体性质判别难题．     

缝洞型油藏致密基质灰岩的压力敏感性规律的NMR研究

相比于常规储层,缝洞型油藏灰岩储具有集体结构复杂、缝洞尺度差异大、裂缝起主要沟通作用等特点,使用常规方法研究其流动特性和流体分布规律异常困难．该文采用自行研制的核磁共振（NMR）在线驱替装置对塔河奥陶系油藏15块致密基质灰岩岩芯进行了压力敏感性实验,获得了高压及流动状态下岩芯的横向弛豫时间（T₂）谱变化情况．在此基础上分析了灰岩在压敏实验过程中微裂缝尺寸、孔隙度及渗透率的变化规律,并与常规测试分析结果进行了对比．结果表明：NMR在线检测技术可以定量测量岩芯孔隙及微裂缝的变化,为岩芯渗透率变化规律提供微观解释．     

固体核磁共振研究半晶聚-3-羟基丁酸酯和聚羟基丁酸戊酸酯的分子动力学

本文在150~370 K温度范围内,采用固体核磁共振（NMR）测定了半晶聚-3-羟基丁酸酯（PHB）,以及3-羟基戊酸酯单体质量分数分别为5%（PHBV5）和12%（PHBV12）的聚羟基丁酸戊酸酯共聚物在实验室坐标系和旋转坐标系条件下质子的自旋-晶格弛豫时间T₁和T_1ρ.通过弛豫时间随温度变化的理论拟合,分别获得上述半晶聚合物晶区和结晶区的分子动力学参数（包括E_a和τ₀）.这些结果从分子水平上阐述了PHB结构修饰和增强的原因.     

利用核磁共振资料定量评价页岩孔隙结构

页岩气储层的孔隙结构复杂且非均质性较强,导致储层表征及有效性评价面临极大挑战.为了建立页岩气储层孔隙结构的定量评价方法,本文选取了鄂西宜昌地区陡山沱组二段20块岩心,采用0.069 ms的回波间隔开展饱含盐水状态下的核磁共振（NMR）实验.在此基础上,对T₂谱进行了多重分形特征分析,提取了对页岩气储层孔隙结构较敏感的参数,并建立了基于最小与最大广义分维数差值（D_min-D_max）和谱宽（Δα）划分页岩气储层类型的方法及标准.该方法对于有效提高页岩气储层的预测精度、指导开发选层等具有重要意义.     

Simulations of the effects of density and temperature profile on SMBI penetration depth based on the HL-2A tokamak configuration

Using the trans-neut module of the BOUT++ code, we study how the fueling penetration depth of supersonic molecular beam injection(SMBI) is affected by plasma density and temperature profiles. The plasma densities and temperatures in L-mode are initialized to be a set of linear profiles with different core plasma densities and temperatures. The plasma profiles are relaxed to a set of steady states with different core plasma densities or temperatures. For a fixed gradient, the steady profiles are characterized by the core plasma density and temperature. The SMBI is investigated based on the final steady profiles with different core plasma densities or temperatures. The simulated results suggest that the SMB injection will be blocked by dense core plasma and high-temperature plasma. Once the core plasma density is set to be N_(i0)= 1.4N_0(N_0= 1 × 10~(19)m~(-3)) it produces a deeper penetration depth. When N_(i0) is increased from 1.4N_0 to 3.9N_0 at intervals of 0.8N_0, keeping a constant core temperature of T_(e0)= 725 eV at the radial position of ψ = 0.65, the penetration depth gradually decreases. Meanwhile, when the density is fixed at N_(i0)= 1.4N_0 and the core plasma temperature T_(e0) is set to 365 eV,the penetration depth increases. The penetration depth decreases as T_(e0) is increased from 365 eV to 2759 eV. Sufficiently large N_(i0) or T_(e0) causes most of the injected molecules to stay in the scrape-off-layer(SOL) region, lowering the fueling efficiency.     

Cu NMR study of the superconducting thiospinel Cu1.5Rh1.5S4

The ⁶³Cu NMR Knight shift K and spin-lattice relaxation rate 1/T₁ have been measured to study the thiospinel superconductor Cu_1.5Rh_1.5S₄ from a microscopic viewpoint. K is negative and has a weak dependence on temperature, and the hyperfine coupling constant H_hf^d is estimated to be −52.4 kOe/μ_B. 1/T₁ is proportional to the temperature in the normal state. In the superconducting state, 1/T₁ takes a coherence peak just below T_c, and decreases exponentially well below T_c, from whose temperature dependence the superconducting energy gap has been proved to be close to 2Δ = 3.52k_BT_c given by the BCS theory.     

Time response modelling of an ultrasonic thermoelectric probe

A thermoelectric probe has been developed in our laboratory. It consists of a thermocouple embedded in an absorbing material, such as silicone. Its response allows us to measure the ultrasonic intensity repartition in the reactor either by means of the initial rate of temperature (dT/dt)₀ or by the difference between the equilibrium temperature T_eq and the temperature of the medium T₀ (ΔT = T_eq − T₀). It is shown that the increase of temperature of the absorbing material is linked to the absorption of ultrasound transmitted in the medium. A heat conduction model allows us to interpret the results, the convective transfer being negligible. It is found that the ultrasound propagation surprisingly seems to be sensitive to the flow regime.     

Microscopic measurements in La-NQR of the ternary carbide superconductor LaNiC2

¹³⁹La-NQR measurements have been carried out in the ternary carbide superconductor LaNiC₂. The nuclear quadrupole frequency and the asymmetry parameter of ¹³⁹La in LaNiC₂ were estimated to be about 1.9 MHz and 0, respectively. In the normal state, the nuclear spin relaxation rate (1/T₁) in the ¹³⁹La NQR signal was proportional to temperature (T) in zero external field above the superconducting transition temperature (T_c) or in an external field larger than the superconducting critical field, which means the system is in the Fermi-liquid state. In the superconducting state, on the other hand, 1/T₁ decreases no more linearly with T, but decreases rapidly exponentially as exp (−Δ/k_BT) at low T with an appreciable enhancement just below T_c. The value of the superconducting energy gap, 2Δ, was estimated to be 3.34k_BT_c, compared with 3.52k_BT_c of the BCS-value. This result strongly suggests that the superconductivity in LaNiC₂ is of a conventional BCS type.